SPETTROSCOPIA VIBRAZIONALE MOLECOLE BIATOMICHE. POTENZIALE Energia potenziale R APPROSSIMAZIONE...
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SPETTROSCOPIASPETTROSCOPIA VIBRAZIONALE VIBRAZIONALE
MOLECOLEMOLECOLE
BIATOMICHEBIATOMICHE
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POTENZIALE
..)R(RdR
Vd
!)R(R
dR
Vd)R(R
dR
dVVV e
e
e
e
ee
e
3
3
32
2
2
3
1
2
1
222
2
2
1
2
1)Rk(R)R(R
dR
VdV ee
e
En
ergi
a p
oten
zial
e
R
APPROSSIMAZIONE ARMONICA MECCANICA
Ve = 0 scala(dV/dR)e = 0 Re minimoTrascuriamo i termini in (R-Re)3 esuccessivi
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Se la curvatura di V è molto grande attorno al minimo, k è grande
En
ergi
a p
oten
zial
e
x=R-Re
k piccolo
k grande
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txx
kx
dt
xd
dt
xdkx
kxdx
dVF
kxV
cos
2
1
0
22
2
2
2
2
OSCILLATORE ARMONICO
Trattazione classica
Soluzione oscillatoriaQualsiasi energia possibile
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FREQUENZE VIBRAZIONALI
μ
k
π ν
2
1
k J/Å2
Cl2 3.2 10-18
O2 11.41 10-18
CO 18.55 10-18
N2 22.41 10-18
k ≈ 10 10-18 J/Å2
≈ 10-22 g ↓ = 531 cm-1
Lontano IR 400-10 cm-1
Medio IR 4000-400 cm-1
Vicino IR 14000-4000 cm-1
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μ
k
π ν
2
1
LA FREQUENZA CRESCE
1) al crescere della forza del legame
2) al diminuire della massa
C-H 3000 cm-1
C-D 2100 cm-1
C-C 1000 cm-1
C-Cl 700 cm-1
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Spostamento, x
EnergiaPotenziale, V
En
ergi
e pe
rmes
se, E
v LIVELLI VIBRAZIONALIE = (v+ ½ )h v = 0, 1, 2, ….
1. INFINITI
2. SPAZIATURA COSTANTE
Termini vibrazionali
OSCILLATORE ARMONICO
μ
k
π2
1ν
Trattazione quantistica
Ekxx
22
2
2
1
2
~2
1v)~(
G
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MOLECOLA BIATOMICA
μ DIMINUISCE μ CRESCEMOLECOLA COMPRESSA MOLECOLA STIRATA
LA MOLECOLA DEVE ESSERE POLARE
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MOMENTO DI DIPOLO E
COORDINATA VIBRAZIONALE
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REGOLE DI SELEZIONE
GENERALE
SPECIFICA Δv = 1
0
edR
d
APPROSSIMAZIONE ARMONICA ELETTRICA
.....)(2
1)( 2
2
2
e
e
ee
e RRdR
dRR
dR
d
dzEdR
dT IFz
eFI
..)(***
dRR
dR
dddT IeF
eIFeIFFI
APPROSSIMAZIONE DI DIPOLO
EH'
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• Il momento di dipolo della molecola non varia linearmente al variare della lunghezza di legame
• Quindi le derivate più alte sono 0 (anche se piccole) e danno origine alle transizioni armoniche v = 2, 3, …
.....)(2
1)( 2
2
2
e
e
ee
e RRdR
dRR
dR
d
ANARMONICITA’ ELETTRICA
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v = ± 1, ± 2...
= 0
= 3
= 2
= 1
Fondamentale
armoniche
Assorbimento Emissione
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SPETTRO CO
FONDAMENTALE
PRIMA ARMONICA
BASSA RISOLUZIONE
FONDAMENTALEALTA RISOLUZIONE
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10
21
I
IR
Intensità e popolazione dei livelli vibrazionali
La transizione n=1 n=2 è detta hot band, perché la sua intensità cresce ad alte temperatureDipendenza dell’intensità della banda da frequenza e temperatura
Molecola T R~
79Br19F 380 cm-1 25 oC 0.16
79Br19F 380 500 0.49
79Br19F 380 1000 0.65
H35Cl 2880 25 9x10-7
H35Cl 2880 500 0.005
H35Cl 2880 1000 0.04
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ANARMONICITA’ MECCANICA
Potenziale di MORSE2)]}(exp[1{ ee RRahcDV
LIVELLI 1. FINITI2. SPAZIATURA VARIABILE
REGOLE DI SELEZIONE v = ±1, ±2, ±3, … armoniche
...~2
1v~
2
1v~
2
1v)~(
32
eeeee yxvG
Termini vibrazionali
2
2
1v~
2
1v~
ee x
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Livelli energetici e frequenze di transizione in H2
E/h
c [
cm-1]
Oscillatorearmonico
Sperimentale
22000
66001
110002
154003
21700
63301
102502
139303
14400~ cm
14400~ cm
14400~ cm
14160~ cm
13920~ cm
13680~ cm
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Calcolo della costante di anarmonicità xe
e del numero d’onda vibrazionale all’ “equilibrio” ev~
Per la banda di assorbimento fondamentale v = 0 → v = 1
]22[~ 2
21
212
21
21
1 eee xxv
10 cm21~ ee xv
Per la banda di assorbimento prima armonica v = 0 → v = 2
re r
De
v = 0
v = 1v = 2
re r
De
v = 0
v = 1v = 2
11 cm31~2 ee xv
]11[~ 2
21
212
21
21
0 eee xxv
221
21 v~v~ eee vxv
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CO fondamentale 2143 cm-1
prima armonica 4260 cm-1
1cm2143~2~21~ eeeee vxvxv
1cm4260~6~231~2 eeeee vxvxv
(1)
(2)
Moltiplicando (1) per 3:
1cm6429~6~3 eee vxv
e sottraendo (2): 1cm2169~ ev
(3)
Sostituendo in (1): 0060.0ex
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ENERGIA DI DISSOCIAZIONE
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max
)()1()0(v
vo vGvGvGD
ENERGIA DI DISSOCIAZIONEE
TRANSIZIONI VIBRAZIONALI
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Solo alcuni livelli sono osservati.Problema : come estrapolare per determinare l’energia di dissociazione ?
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DIAGRAMMA DI BIRGE-SPONER
)1v(~2~)v()1v(
eee x
GGG
)2
1v( BAG
vmax
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SPETTRO IR
HCl
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Termini vibro-rotazionali S = G(v) + F(J) = (v+½)e - (v+½)2exe + …+ B J(J+1) - D J2(J+1)2+…
Approssimazione armonica + rotore rigidoS = G(v) + F(J) = (v+½)e + B J(J+1)
Δv = ±1ΔJ = ±1
)1(2 JBe
BJe 2
B’’ = B’ = B
Banda R ΔJ = +1
Banda P ΔJ = -1
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B’’ ≠ B’
2)'''()'''3()'2(
)1('')2)(1('
JBBJBBB
JJBJJB
e
e
2)'''()'''( JBBJBBe
Bande R convergono
Banda P ΔJ = -1
Bande P divergono
Banda R ΔJ = +1
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SPETTRO VIBRO-ROTAZIONALE
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B'' B' Differenze di combinazioni
’
B’’
B’
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)24(
)1()1()1()2)(1(
)(
'
''''''
,,'2
JB
JJBJJBJJBJJB
EEJF JPJR
)24(
)2)(1()1()1()1(
)(
''
''''''
1,1,''2
JB
JJBJJBJJBJJB
EEJF JPJR
)('2 J
)(''2 J
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RAMAN VIBRAZIONALE
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(t) = (t)E(t) (t) = polarizzabilità
Radiazione incidente con frequenza E(t)=E0cos t
della molecola varia tra min e max alla frequenza vib come risultato della vibrazione
tEtt vib cos)cos2
1()( 00
ttEtEt vibvib )cos()cos(4
1cos)( 000
Rayleigh Anti-Stokes Stokes
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...
...)(
.*
dτ)ΨR(RΨdR
ddτΨΨμ
RRdR
dE
d
Ie*F
eI
*FeFI
ee
e
IFFI
Eμμ
Regola di selezione generale 0edR
dRegola di selezione specifica Δ = ±1
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NIR-Raman VIS-Raman
Fluorescenza
La fluorescenza cresce
La diffusione Raman decresce
Influenza della sulla diffusione Raman
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RAMAN VIBRAZIONALE
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RAMAN VIBRAZIONALEStruttura rotazionale: bande O, Q, S
Banda O ΔJ = -2
Banda Q ΔJ = 0
Banda S ΔJ = +2
)23(4 JBe
)21(4 JBe
e
Δv = ±1 ΔJ = 0, ±2
B’’ = B’ = B
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CO : SPETTRO RAMAN VIBRAZIONALE
![Page 38: SPETTROSCOPIA VIBRAZIONALE MOLECOLE BIATOMICHE. POTENZIALE Energia potenziale R APPROSSIMAZIONE ARMONICA MECCANICA V e = 0 scala (dV/dR) e = 0 R e minimo.](https://reader036.fdocument.pub/reader036/viewer/2022062319/5542eb58497959361e8c2293/html5/thumbnails/38.jpg)
Assorbimento IR e dispersione Raman
Dispersione Raman: dispersione inelastica della luce.
IR: transizione tra stati vibrazionali.
0 50 100 150 200 250 300
Numero d’onda (cm-1)-300 -200 -100 0 100 200 300
Spostamento Raman (cm-1)
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Informazioni dalla spettroscopia vibrazionale
k forza del legame
B geometria
1 2 … energia di dissociazione
Analisi qualitativa e quantitativa