Repetition F8 - Grundutbildning i kemi• Som definition på entropi förutsätter Boltzmanns formel...
Transcript of Repetition F8 - Grundutbildning i kemi• Som definition på entropi förutsätter Boltzmanns formel...
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Repetition F8
• System (isolerat, slutet, öppet) • Första huvudsatsen
– ∆U = 0 i isolerat system – ∆U = q + w i slutet system
• Tryck-volymarbete – w = -Pex∆V vid konstant yttre tryck – w = 0 vid expansion mot vakuum och vid konstant V
• Entalpi – H = U + PV (definition)
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Repetition F8 forts.
• Värmekapacitet – C = q / ∆T
• Konstant volym – ∆U = qV – CV = qV / ∆T = ∆U / ∆T
• Konstant tryck – ∆H = qP – CP = qP / ∆T = ∆H / ∆T
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Repetition F8 forts.
• Standardtillstånd – rent ämne vid 1 bar
• Entalpiändringar – fasomvandling: ∆Hvap, ∆Hfus, ∆Hfreeze, ∆Hsub – reaktioner: standardförbränningsentalpi, ∆Hc°,
standardbildningsentalpi, ∆Hf° • Hess lag
– ∆H för en process är summan ∆H för delprocesserna –
€
ΔH = nΔHf(produkter)∑ − nΔHf
(reaktanter)∑
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
F9 – Entropi
• Tillståndsfunktion som beskriver systemets variationsrikedom
• Visar åt vilket håll en process går spontant
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Processer
• Reversibel • Irreversibel
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Reversibel process
• Jämvikt • En oändligt liten ändring (i någon
av tillståndsvariablerna eller yttre faktorer) krävs för att processen ska gå åt ena eller andra hållet
• Exempel: Gasexpansion där det externa trycket i varje steg matchar systemets tryck
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Irreversibel process
• En liten ändring byter inte riktning på processen
• Systemet kan inte gå tillbaka till ursprungsläget samma väg
• En spontan process är irreversibel
• Exempel: Gasexpansion mot konstant yttre tryck lägre än systemets (extremfall vakuum), eftersom ett högre yttre tryck krävs för att driva processen baklänges
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Klassisk respektive statistisk termodynamik • Tillståndsvariabler som P, V, T och n definierar
systemets tillstånd som helhet, men beskriver inte detaljer som enskilda molekylers läge och hastighet
• Klassisk termodynamik – bryr sig bara om helheten
• Statistisk termodynamik – beskriver hur detaljerna leder fram till
helhetsresultat, ofta i form av medelvärden
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Hur kan vi avgöra om en process spontant har en viss riktning?
• Tankeexperiment: ideal gas expanderar isotermt (T konstant) mot vakuum från V1 till V2 där V1 är en del av V2
V1 vakuum V2
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Hur är det med energiändringen?
• ∆U=∆H=0 vid isoterm expansion av en ideal gas – ingen hjälp
V1 vakuum V2
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Varför expanderar gasen, då?
• Att gasmolekylerna sprider sig beror på att det inte finns något som hindrar dem att göra det
• Det är möjligt att molekylerna samlar sig i V1 igen, men osannolikt, när de har tillgång till hela V2 och skulle de råka samlas V1 har de snart spridit sig i V2 igen
• Rent statistiskt har tillståndet ”alla i V2” vunnit därför att det finns många fler möjligheter att realisera det än ”alla enbart i V1”, även om det senare är en delmängd av det förra
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Variationsrikedomen har betydelse
• Vad vi söker är ett mått på variationsrikedomen i de två tillstånden
• Måttet bör vara extensivt, dvs. en fördubbling av systemet ska ge en fördubbling av måttet
• Varje unik uppsättning av lägen och hastigheter för molekylerna kallar vi ett mikrotillstånd
• Alla mikrotillstånd som är förenliga med systemets termodynamiska tillstånd bildar en ensemble
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Entropi, S – statistisk termodynamisk definition • Antalet mikrotillstånd i en ensemble betecknas W • Har vi två system A och B, blir totala antalet
tillstånd Wtot = WA ×WB. Om vi logaritmerar får vi
• Vi kan därför definiera det extensiva måttet (Boltzmanns formel)
där k = R/NA = 1,3807 × 10-23 J/K är Boltzmanns konstant
€
S = k lnW€
lnWtot = ln(WA ×WB ) = lnWA + lnWB
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
• S kan identifieras som entropin ”känd” från klassisk termodynamik
• Som definition på entropi förutsätter Boltzmanns formel att alla mikrotillstånd är likvärdiga, dvs. har samma sannolikhet pi =1/W, vilket gäller om de har samma energi (garanterat i ett isolerat system)
• Slutsats – En process kan drivas av det faktum att det finns
fler mikrotillstånd i sluttillståndet än i starttillståndet – Entropin är ett mått på mängden mikrotillstånd
Entropi, S – statistisk termodynamisk definition
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Gibbs formel (överkurs)
• Om sannolikheterna pi för mikrotillstånden i ensemblen är olika gäller (Gibbs formel)
• Om pi = 1/W för alla i erhålls Boltzmanns formel
där vi utnyttjat att ln pi är en konstant och att
• Slutsats: Inte bara mängden av mikrotillstånd, utan även deras sannolikhetsfördelning har betydelse
€
S = −k pi ln pi∑
€
S = −k pi ln pi∑ = −k ln p pi∑ = −k ln p ×1 = −k ln 1W
= k lnW
€
pi∑ =1
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Kvantmekanisk beskrivning av monoatomär gas (translation) • Rörelsen (translationen) hos en
monoatomär gas kan beskrivas som en partikel i en tredimensionell låda
• Energinivåer
• Större massa m och större volym (lådlängd L) ger tätare energinivåer (mindre energiskillnad) ⇒ tillgång till fler tillstånd ⇒ högre entropi
• (Elektrontillstånd tillkommer)
€
E =(nx
2 + ny2 + nz
2)h2
8mL2 nx ,ny,nz =1, 2, 3…
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Kvantmekanisk beskrivning av monoatomär gas (translation) • Partikel i en tredimensionell låda
• Medelenergi
• Högre temperatur T ger högre medelenergi ⇒ tillgång till fler tillstånd ⇒ högre entropi
€
E =(nx
2 + ny2 + nz
2)h2
8mL2 nx ,ny,nz =1, 2, 3…
€
E =32RT
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Multiatomär molekyl ger ökad komplexitet • Diatomär, triatomär etc gas har även vibrations- och
rotationstillstånd ⇒ högre entropi per molekyl Exempel: Ökande entropi, Ne < HF < H2O < NH3
• Långa molekyler med många bindningar ger möjlighet till rotation kring bindningar ⇒ högre entropi per molekyl
Exempel: Ökande entropi, CH3CH2CH3 < CH3CH2CH2CH3
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Entropi, S – ett mått på ordning
• Om det finns många mikrotillstånd, blir det svårt att hålla reda på dem. Det brukar betecknas som oordning
– Hög S: oordning – Exempel: gas
• Finns det ett fåtal brukar de vara uppordnade pga av växelverkan
– Låg S: ordning – Exempel: kristall
Huller om buller: högre S
Fix struktur: lägre S
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Spridning/utjämning ökar entropin
Spridning av materia Spridning av energi
Kräver möjlig reaktion, spontan eller inte beror på alla effekter av reaktionen
Spridning av partikelfördelning
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Entropi, S – liten sammanfattning
• Entropin för en enskild molekyl ökar med – Större tillgänglig volym – Tyngre atomer – Högre temperatur – Mer komplex molekylstruktur
• Entropin för ett system ökar med – Jämnare fördelning av energi och materia – Större ”oordning” – Sgas > Svätska > Sfast ämne
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Övning
Vad har störst entropi? 1. I2(g) eller I2(l)? 2. Ne(g) eller Kr(g)? 3. NH3(g) eller Ne(g)? 4. KCl(aq) eller KCl(s)? 5. 1,0 mol Ne(g) i 10 liter eller i 20 liter (konstant T)? 6. 1,0 mol Ar(g) vid 1,0 atm eller vid 2,0 atm (konstant T)? 7. CH2=CH2(g) eller CH3CH3(g)?
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Övning
Vad har störst entropi? 1. I2(g) eller I2(l)? 2. Ne(g) eller Kr(g)? 3. NH3(g) eller Ne(g)? 4. KCl(aq) eller KCl(s)? 5. 1,0 mol Ne(g) i 10 liter eller i 20 liter (konstant T)? 6. 1,0 mol Ar(g) vid 1,0 atm eller vid 2,0 atm (konstant T)? 7. CH2=CH2(g) eller CH3CH3(g)?
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Entropi, S – (klassisk) termodynamisk definition • Konstant temperatur
– qrev: värme i en reversibel process (begränsar vägval)
• Om T inte är konstant måste man summera små steg, där T är konstant, dvs. beräkna ∆S som en integral
• S är en tillståndsfunktion
€
ΔS =qrevT
€
ΔS =dqrev
TTi
T f
∫ =CdTTTi
T f
∫ = C lnTfTi
(värmekapacitet C ober. av T)
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Statistisk (mikroskopisk) tolkning av den klassiska definitionen • Konstant temperatur
• Hög T – många mikrotillstånd – oordning – extra energitillskott (värme) ger liten nettoeffekt – ∆S litet
• Låg T – få mikrotillstånd – ordning – extra energitillskott (värme) ger stor nettoeffekt – ∆S stort
€
ΔS =qrevT
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Andra huvudsatsen
• Entropin är konstant eller ökar i ett isolerat system
∆S > 0: spontan process, irreversibel ∆S = 0: jämvikt, reversibel process
• Ett isolerat system vill maximera sin entropi
€
ΔS ≥ 0
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Andra huvudsatsen – generalisering
• Men universum = system + omgivning är ett isolerat system
∆Stot > 0: spontan process, irreversibel ∆Stot = 0: jämvikt, reversibel process
• För ett slutet eller öppet system måste vi alltså titta på både systemets och omgivningens entropiändring för att avgöra om en process är spontan eller inte
€
ΔStot = ΔSsys + ΔSomg ≥ 0
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Entropiändringen i omgivningen
• Omgivningen är så stor att den inte märkbart påverkas – Tomg konstant – qomg kan betraktas som reversibel
• qomg = -qsys
• Exempel: P konstant
€
ΔSomg =qomgTomg
=−qsysTomg
€
ΔSomg =−qPTomg
=−ΔHsys
Tomg
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Övning
1,0 kJ värme förs reversibelt från en stor vattenbehållare med temperaturen 50°C och in i en annan stor vattenbehållare med temperaturen 10°C. Vad blir ändringen i entropi?
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Svar
• Använd SI-enheter – x°C = (x + 273,15) K
• Svar: Entropiändringen är 0,44 J/K.
50°C ∆S1
10°C ∆S2
q = 1,0 kJ
€
ΔS =qrevT
€
ΔS = ΔS1 + ΔS2
€
ΔS = ΔS1 + ΔS2 =−qT1
+qT2
=
=−1,0 ×103 J
(50 +273,15) K+
1,0 ×103 J(10 +273,15) K
= 0,44 J/K
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Entropiändringen vid fasomvandling (jämvikt)
• Jämvikt ↔ reversibel process • P konstant: qrev = ∆H • T = Tsys = Tomg konstant
• Generellt för fasomvandling:
€
ΔSsys =ΔHomv
Tomv€
ΔStot = ΔSsys + ΔSomg = 0 (jämvikt)
ΔSsys = −ΔSomg = −−qsys
T=ΔHsys
T (jämvikt, konstant P)
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
∆Ssys vid fasomvandling
• Smältning vid smältpunkten Tm
• Förångning vid kokpunkten Tb €
ΔSsys =ΔHfus
Tm
€
ΔSsys =ΔHvap
Tb
s → l
∆Hfus > 0 ∆Ssys > 0
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Tredje huvudsatsen
S = 0 vid T = 0 för en perfekt kristall
• T = 0: ingen värmerörelse (alla atomhastigheter = 0), alla elektroner i sina grundtillstånd
• Perfekt kristall: fullständig ordning, endast en möjlig struktur
• Endast ett mikrotillstånd: S = k ln 1 = 0
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Absoluta entropier
• Tredje huvudsatsen ger nollpunkt för entropi,
• Absolut entropi kan integreras fram med hjälp av experimen-taldata,
– En fas, konstant P
– Fasomvandling, konstant P €
S(T) = S(0) + ΔS0→T
€
ΔS =ΔHomv
Tomv€
ΔS =CP
TdT∫
€
S(0) = 0
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Standard molär entropi, Sm°
• Om P = 1 bar erhålls standard molära entropier, Sm° [enhet J/(K mol) = J K-1 mol-1]
• Obs! Inget ∆, eftersom absoluta värden • Från tabeller kan standard reaktionsentropi beräknas
där n är koefficienterna i reaktionsformeln
€
ΔS = nSm (produkter)∑ − nSm
(reaktanter)∑
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Övning
Beräkna ∆S° för följande reaktion: C6H6(l) + 3 H2(g) → C6H12(l)
Sm°(C6H6(l)) = 173,3 J K-1 mol-1, Sm°(H2(g)) = 130,7 J K-1 mol-1 och Sm°(C6H12(l)) = 204,4 J K-1 mol-1.
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Svar
C6H6(l) + 3 H2(g) → C6H12(l)
• Svar: Standardentropiändringen för reaktionen är -361,0 J K-1 mol-1.
€
ΔS = nSm (produkter)∑ − nSm
(reaktanter)∑ =
= Sm (C6H12(l)) − Sm
(C6H6(l)) − 3Sm (H2(g)) =
= 204,4 −173,3 − 3 ×130,7 J K-1 mol-1 = −361,0 J K-1 mol-1
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Övning
Kunde vi förutse att ∆S° för reaktionen C6H6(l) + 3 H2(g) → C6H12(l)
är negativ?
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Svar
C6H6(l) + 3 H2(g) → C6H12(l)
• Svar: Ja, mängden gas minskar, vilket minskar entropin.
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Tumregel
Om mängden gas ökar i en reaktion, är ∆S > 0 för reaktionen
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Övning
Vad har ∆S° för tecken för följande reaktioner? a) 2 CaCO3(s) → CaO(s) + CO2(g) b) N2(g) + 3 H2(g) → 2 NH3(g)
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Svar
a) 2 CaCO3(s) → CaO(s) + CO2(g) 1 mol gas per mol reaktion bildas: ∆S° > 0
b) N2(g) + 3 H2(g) → 2 NH3(g) 2 − 1 − 3 = −2 mol gas per mol reaktion bildas, dvs. totala mängden gas minskar: ∆S° < 0
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Övning
För reaktionen C6H6(l) + 3 H2(g) → C6H12(l)
är ∆S° = -361 J K-1 mol-1 och ∆H° = -205 kJ mol-1 vid 298 K. Vad är entropiändringen i omgivningen? Sker reaktionen spontant vid standardtillstånd?
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Svar
• Svar: Entropiändringen i omgivningen är 688 J K-1 mol-1. Reaktionen sker spontant, eftersom totala entropiändringen är positiv.
€
ΔSomg =
−ΔHsys
T=−(−205 ×103) J mol-1
298 K= 688 J K-1 mol-1
ΔStot = ΔSsys
+ ΔSomg = −361+ 688 J K-1 mol-1 =
= 327 J K-1 mol-1 > 0⇒ spontan process
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Övning
Beräkna ∆Stot när vatten a) smälter vid +10,0 °C och b) fryser vid −10,0 °C.
Antag att smältentropin ∆Sfus = 22,0 J K-1 mol-1 och smältentalpin ∆Hfus = 6,01 kJ mol-1 är oberoende av T.
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Svar
• Använd SI-enheter (absolut temperatur) – x °C = (x + 273,15) K
a)
• Svar: Totala entropiändringen är 0,8 J K-1 mol-1.
€
ΔSomg,fus =−ΔHsys,fus
T=−6,01×103 J/mol(10,0 + 273,15) K
= −21,2 J K-1 mol-1
ΔStot,fus = ΔSsys,fus + ΔSomg,fus = 22,0 − 21,2 J K-1 mol-1 =
= 0,8 J K-1 mol-1 > 0⇒ spontan process
€
ΔStot = ΔSsys + ΔSomg
ΔSomg =−ΔHsys
T
Lunds universitet / Naturvetenskapliga fakulteten / Kemiska institutionen / KEMA00
Svar
b) Frysning är den omvända processen mot smältning ∆Sfreeze = −∆Sfus
• Räkna först som smältning och byt därefter tecken.
• Svar: Totala entropiändringen är 0,8 J K-1 mol-1.
€
ΔSomg,fus =−ΔHsys,fus
T=−6,01×103 J/mol
(−10,0 + 273,15) K= −22,8 J K-1 mol-1
ΔStot,fus = ΔSsys,fus + ΔSomg,fus = 22,0 − 22,8 J K-1 mol-1 =
= −0,8 J K-1 mol-1 < 0⇒ inte spontan processΔStot,freeze = −ΔStot,fus = 0,8 J K-1 mol-1 > 0⇒ spontan process