1.2.1 流体的压强及其特性 压强:...
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1.2.1 流体的压强及其特性
压强:作用于流体单位表面积上的法向表面力,习惯上称为压力。
静压强:流体处于静止状态时的压强。
S
Fpm
任一点压力: )(lim0 S
Fp
s
单位: Pa ( N/m2 ), mmH2O , mmHg , atm , at , kgf/
cm2
注意 :不同单位之间的换算
平均压力:
1.2 流体静力学
(大气)(表)绝) ppp (
(绝)(大气)真空度 pp
压力的基准:
表压:以当时当地大气压为基准的压力( g )。
绝压:以绝对零压为基准的压力( a )
绝对压力 , 表压和真空度的关系
P /
MP
a
0
绝对压力
表压
大气
压真空
度
绝对压力
绝对零压线
(大气)(绝)表) ppp (
真空度:绝对压力低于大气压
时, 大气压与绝压之差
表压与绝对压力的关系 真空度与绝对压力的关系
流体压力的重要特性 :
① 流体压力处处与它的作用面垂直 , 并且总是指向流体的作用面
② 流体中任一点压力的大小与所选定的作用面在空间的方位无关
P /
MP
a
0
绝对压力
表压
大气
压
测定压力
大气压
绝对零压线
P /
MP
a
0
绝对压力
真空
度
大气
压测定压力
大气压
绝对零压线
1.2.2 流体静力学基本方程式(1) 对静止的流体中任取的一微元立方体进行受力分析
① 作用于微元流体上的表面力
② 作用于微元流体上的质量力
dxdydzXx 方向:
dxdydzYy 方向:
dxdydzZz 方向:
(2) 欧拉方程和流体静力学方程式 流体处于静止状态,在各方向上:
0xF 0yF 0zF
0)2
()2
(
dxdydzZdydzdz
z
ppdxdy
dz
z
ppFz
01
z
pZ
01
01
y
pY
x
pX
同理:
上式称为欧拉平衡方程。
2
dz
z
pp
2
dx
x
pp
O x
z
y
2
dy
y
pp
2
dx
x
pp
2
dy
y
pp
2
dz
z
pp
重力场中的压力分布
0
y
p
x
p
表明:
静止流体在同一水平面上的压力是相等的。
gdz
dP
z
P
注意:以上方程仅适用于重力场中静止的不可压缩流体
)()( 2002112 zzgpzzgpp 代入边界条件并积分得:
po
zo
h1
1
2
p1
p2z2
z1
gZYX 0
当流体所受的质量力仅为重力时:
故有:
11
32 2
445
3
5
p1 p2
p
① 等压面定义 : 静止、连续的均质流体,处于同一水平面上的各点压力相等
(3) 关于静力学方程的讨论
实例:
等压面概念
③ p0 变化某一数值,则 p 改变同样大小数值—压力的可传递性
ghpp 0
2
21
1p
gzp
gz
或
常数p
gz
po
zo
h1
1
2
p1
p2z2
z1
重力场中的压力分布
有关、仅和一定, hpp 0 ②
④ 静止流体内部,各不同截面上的压力能和势能两者之和为常数。
⑤ 静力学方程的几种不同形式
2211 gZpgZp aP
gzp
gzp
22
11
kgJ /
22
11 z
g
pz
g
p
NJ /
测压管
p
h
p0
1.2.3 流体静力学基本方程式的应用
ghp 0
测压管 :
绝压 :
气压计 :
ghp
0pghp
气压计
p = 0
p0
h
( 1 ) 压力的测量 ① 测压管和气压计
表压 :
② U 形管压差计
选基准面列静力学方程
110 gzpp
gRgzpp 220
Rzz 21
gRpp )(21
R则)(若
gRpp 21则若
1
1
2
2
p1 p2
z1z2
R
U 形管压差计
0 0
110 gzpp 1
1
p1
pa
z1
R
0 0
若 U 形管压差计一端与大气相通,则可测得表压(或绝压)。
11 gzgRp (表)
apgzgRp 11 (绝)
gRpp a 0
gRpp )(21
③ 倾斜液柱压差计
sin1RR
R1
R
p1 p2
倾斜液柱压差计
α
④ 微差压差计
)(10 略小且形管直径扩张室直径
ACU
)(21 CAgRpp
p2
R
ρc
ρA
微差压差计
p1
gRpp )(21
⑤ 倒 U 形管压差计
gRpp 21
倒 U 形管压差计
1
1
2
2
p1 p2
z1
z2
R
0 0
目的:
① 恒定设备内的压力,
防止超压;
(2) 液封高度
安全液封
h 0
p
溢流
水
0 0
气
液
气
g
ph
0
液封高度计算:
p
0 0
水气体
h 0.
煤气柜
② 防止气体外泄; 水封
( 3 )浮力
物体所受浮力:流体施加于该物体各表面上的总压力在垂直
方向上的代数和。
液体内物体的受力分析
b
ah
(a)
mg
F
(b) (c)
p0
p1
p2