第一章 材料的拉伸性能
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第一章材料的拉伸性能
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1.1 前言1 、拉伸性能 : 通过拉伸试验可测材料的弹性、强度、延性、应变
硬化和韧度等重要的力学性能指标,它是材料的基本力学性能。
2 、拉伸性能的作用、用途: a. 在工程应用中,拉伸性能是结构静强度设计的主要
依据之一。 b. 提供预测材料的其它力学性能的参量,如抗疲劳、
断裂性能。 (研究新材料,或合理使用现有材料和改善其力学性能
时,都要测定材料的拉伸性能)
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3 、本章内容
实验条件: 光滑试件 室温大气介质 单向单调
拉伸载荷
研究内容: 测定不同变形和硬化特性的材料的应
力 - 应变曲线和拉伸性能参数。了解不同材料的性质
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1.2 拉伸试验1. 拉伸 试件的形状和尺寸
常用的拉伸试件 : 为了比较不同尺寸试样所测得的延性 , 要求试样的几何相似, l0 / A0
1/2 要为一常数.其中 A0 为试件的初始横截面积。
光滑圆柱试件 : 试件的标距长度 l0 比直径 d0 要大得多;通常, l0=5d0 或 l0=10d0
板状试件 : 试件的标距长度 l0 应满足下列关系式: l0=5.65A0
1/2 或 11.3A0 1/2
; 具体标准: GB 6397 - 86
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2. 拉伸实验中注意的问题
a. 拉伸加载速率较低 , 俗称静拉伸试验。
严格按照国家标准进行拉伸试验,其结果方为有效,由不同的实验室和工作人员测定的拉伸性能数据才可以互相比较。
b. 拉伸试验机带有自动记录或绘图装置,记录或绘制试件所受的载荷 P 和伸长量 Δl 之间的关系曲线 ;
sMPadtd /10~1/
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图 1-2 低碳钢的拉伸图
0.0 0.5 1.0 1.5 2.00.0
0.5
1.0
1.5
2.0
Pb
Pm
b
PsP
pPe
Load
/ K
N
Distance/ mm
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图 1-2 低碳钢的工程应力一工程应变曲线
0.0 0.5 1.0 1.5 2.00.0
0.5
1.0
1.5
2.0
true strain-stress line
Pb
Pm
Str
ess
/ MP
a
Strain
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拉伸图 拉伸曲线
拉伸图 ---- 加载后标距间的长度变化量 l 载荷 P 关系曲线
拉伸曲线 ---- 应力应变曲线 工程应力――载荷除以试件的原始截面积
即得工程应力, σ=P / A0
工程应变――伸长量除以原始标距长度即得工程应变 ε , ε=Δl / l0
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1 . 3 典型的拉伸曲线 1 、材料分类: 按材料在拉伸断裂前是否发生塑性变形,
将材料分为脆性材料和塑性材料两大类。脆性材料在拉伸断裂前不产生塑性变形 , 只发生弹性变形;塑性材料在拉伸断裂前会发生不可逆塑性变形。
高塑性材料在拉伸断裂前不仅产生均匀的伸长,而且发生颈缩现象,且塑性变形量大。低塑性材料在拉伸断裂前只发生均匀伸长,不发生颈缩,且塑性变形量较小。
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2 、典型的拉伸曲线
s= 0.
2
s
b
eee
e e e
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1 . 4 拉伸性能
弹性模量 E: 单纯弹性变形过程中应力与应变
的比值。
eE /
eE
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屈服强度 s: 对于拉伸曲线上有明显的屈服平台的材料,塑性
变形硬化不连续,屈服平台所对应的应力即为屈服强度,记为 s
s = Ps / A0
对于拉伸曲线上没有屈服平台的材料,塑性变形硬化过程是连续的,此时将屈服强度定义为产生 0.2% 残余伸长时的应力,记为 σ0.2
s = σ0.2 = P0.2 / A0
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抗拉强度 b : 定义为试件断裂前所能承受的最大工程应力,以前
称为强度极限。取拉伸图上的最大载荷,即对应于 b点的载荷除以试件的原始截面积,即得抗拉强度之值,记为 σb
σb = Pmax/ A0 延伸率: 材料的塑性常用延伸率表示。测定方法如下:拉伸试验前测定试件的标距 L0 ,拉伸断裂后测得标距为 Lk ,然而按下式算出延伸率
%1000
0
L
LLK
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断面收缩率 ψ: 断面收缩率 ψ是评定材料塑性的主要指标。
%1000
0
A
AAK
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1 . 5 脆性材料的拉伸力学行为 脆性材料在拉伸载荷下的力学行为可用虎克定律来描述。在弹性变形阶段,应力与应变成正比,即
=E·e 无机玻璃、陶瓷以及一些处于低温下的脆
性金属材料,在拉伸断裂前只发生弹性变形,而不发生塑性变形,其拉伸曲线如图 1-3(a)所示。
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在拉伸时,试件发生轴向伸长,也同时发生横向收缩。将纵向应变 el 与横 (径 )向应变 er之负比值表示为 υ,即 υ=-er/el , υ 称 为波桑比 (Poisson’s ratio), 它也是材料的弹性常数。
脆性材料在拉伸载荷下的力学性能可用两个力学参数表征:即弹性模量和脆性断裂强度。
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1 . 6 塑性材料的拉伸力学行为 当塑性材料所受的应力低于弹性极限,其力学行为可近似地用虎克定律加以表述。当材料所受的应力高于弹性极限,虎克定律不再适用。此时,材料的变形既有弹性变形又有塑性变形,进入弹塑性变形阶段,其力学行为需要用弹 - 塑性变形阶段的数学表达式,或称本构方程加以表述。
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真应力—真应变的定义:
1A
A
A
P
A
PS o
o
设 L0=100 , L=110 ,则
%10%100100
100110
e
真应力:
真应变:
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)1
1ln()1ln(ln
0
e
L
L
L
dL
o
L
若设 L0=100 , L0= 101 , L0= 102 ,…… L10=110 ,则 e1=1%, e2=0.99%, e3=0.98%, …… e10=0.917%e1+ e2+ e3+ …… + e10 < 10%
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在弹 - 塑性变形阶段,只有真应力 -真应变曲线才能描述材料的力学形为。
绝大多数金属材料在室温下屈服后,要使塑性变形继续进行,必须不断增大应力,所以在真应力 -真应变曲线上表现为流变应力不断上升。这种现象称为形变强化。
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Hollomon方程: 金属材料的真应力 -真应变曲线可用
不同的方程表示,但常用的是下列方程
S = K·εpn
上式也称为 Hollomon方程。式中 εp为真应变的塑性分量, n为应变硬化指数, K为强度系数,即 εp=1 时的其应力值。
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断裂强度: 拉伸断裂时的真应力称为断裂强度,记为 σf 。
试验时测出断裂点的截荷 Pf,试件的最小截面积Af,则断裂时的平均真应力,即平均断裂强度值,σf表示如下
σf = Pf / Af 通常在拉伸试验中,不测定断裂强度。在这种情况下,可以根据下列经验公式估算断裂强度
σf =σb ( 1+Ψk)
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断裂延性:拉伸断裂时的真应变称为断裂延性 (Fracture Ductility),记为 εf ,或称断裂真应变。
断裂延性之值不能由实验直接测定,但可下式求得
εf = – ln(1 –Ψ)
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本章完