6 March 2006 1

“Некоторые результаты полученные при изучении

реакций рождения кумулятивных частиц в ЛВЭ ОИЯИ”

А.Г. Литвиненко

ЛВЭ, ОИЯИ

litvin@moonhe.jinr.ru

6 March 2006 2

Первое измерениеПервое измерение

)XCup(d)XCud(d

Балдин А.М.Балдин А.М. и др. и др. Р1-5919, Дубна, Р1-5919, Дубна, 1971 1971

Историческая справкаИсторическая справка

6 March 2006 3

начало 70-ых -- Эксперименты с неполяризованными пучкамисередина 80-ых: --Эксперименты с поляризованными дейтронами.

XcAB

Xcpp

|YY||YY|cBcA

2|YY|AB

GeV54Tb

6 March 2006 4

)T/Texp(d0

GeV54Tb

6 March 2006 5

Протоны. Кумулятивные и испарительные (подпороговые)

6 March 2006 6

Неполяризованные пучки + Неполяризованные мишениЭкспериментальные результаты

Кумулятивное число (Кумулятивная переменная)

)N/GeV(PB

)N/GeV(PXAc

CP

} XP

minP2

X

2Nttb

2b

Cm)PP()PP(

2/m)PP(X

2Nbtb

2t

Cm)PP()PP(

2/m)PP(X

6 March 2006 7

)X/Xexp(~d0c

Скейлинг (Суперскейлинг? ):

Независимость от начальной энергии;

Независимость от типа детектируемой (кумулятивной) частицы;

Независимость от типа налетающей частицы; Независимость от ядра мишени для средних и тяжелых ядер;

GeV4005EB

d,p,K,c Налетающие частицы: лептоны, мезоны, ядра

Ядра мишени: дейтрон - свинец

6 March 2006 8

Независимость от типа кумулятивной частицы

p

+π

+K

K

6 March 2006 9

Независимость от начальной энергии.

Точность ~ 30-40 %

6 March 2006 10

Зависимость от налетающего ядраC

ross

-sec

tio

n (

arb

. u

nit

s)

CX

X)0(AD O

t

6 March 2006 11

Независимость от ядра мишени для средних и тяжелых ядер

6 March 2006 12

Зависимость от атомной массы сталкивающихся ядер

)θ,X(fAA~σd cα

tn

b

27A;1t 3/1~n;A>A tb

6 March 2006 13

Изотопический эффект - Тонкий эффект в А зависимости

6 March 2006 14

Горячий флуктон

Источник возникновения кумулятивных частиц

Холодный флуктон

CC

Независимость от пучка, кумулятив из дейтрона, А-зависимости .......

6 March 2006 15

cp

}Xc

}X

Прямой механизмСпектаторный механизм

qd)NN(d~dDD

DDtotp

~d

Теория

Импульсное приближение

Большие внутренние импульсы релятивистское связанное состояния

Что такое это самоеЧто такое это самое D

6 March 2006 16

Теория

Большие внутренние импульсы малые расстояния

2.0pint

)c/GeV(p/2.0~.)фм(l

intNN

Ненуклонные степени свободы

Эмпирические подходы

);q6( );NN( ** );( ...);q9(

)q(F~dq

.фм1lNN

6 March 2006 17

)q(F~dq

Распределение кварков в ядре

)1x(mpNint

6 March 2006 18

ДЕЙТРОН + ПОЛЯРИЗАЦИЯДЕЙТРОН + ПОЛЯРИЗАЦИЯ

6 March 2006 19

ЛВЭ – коллаборация АЛЬФАЛВЭ – коллаборация АЛЬФА (Коллеги, простите, что без точной ссылки)

6 March 2006 20

Tensor Analyzing Power 20T

)Tp22

11( 20zz

0

X)oC(0P(A) D

)k(w)k(u2/)k(w)k(w)k(u2

T22

2

20

6 March 2006 21

20T

k(GeV/c)

X)0(p)C,p(D o

Альфа + Сакле + Аномалон

6 March 2006 22

Для описания развала дейтрона можно добавить немного (2-5 %) ненуклонной компоненты.

Для описания тензорной анализирующей способности и коэффициента передачи поляризации двухкомпонентной волновойфункцией не обойтись:

не работает импульсное приближение ? примесь P-волны ? другая схема релятивизации (Карманов ?)? ненуклонные степени свободы ?

Выводы изВыводы из X)0(p)C,p()D(D o

Нужны экспериментальные данные

6 March 2006 23

XA)D(Dt

6 March 2006 24

XA)D(Dt

20T

CX

6 March 2006 25

6 March 2006 26

yyA

K

20yy T2A;0

6 March 2006 27

Вместо вывода по поляризационным наблюдаемым

6 March 2006 28

О возможных применениях кумулятивных процессовn

bA~dИспользование 3/1~n;A>A tb

.фм13lf

X)0(AD o

t

6 March 2006 29

Двойной кумулятив

)cN/GeV(PD

6 March 2006 30

WW)(ndzdbbd

d

WW)(Ndzdbbd

dФ

))(dznexp(Wz

dd

))(dznexp(Wflz

Кумулятив

Двойной кумулятив

)(NФ

Плотность флуктонов

Длина формирования и распределение флуктонов по объему ядра

Xpd

Xdd

Кумулятив

Двойной кумулятив

6 March 2006 31

Заключение

Много данных -- Много вопросовМного данных -- Много вопросов

Поляризованные дейтроны Уникальные возможности

6 March 2006 32

Backup Slides

6 March 2006 33

6 March 2006 34

Столкновения тяжелых ядер – события с флуктоном и без

Backward proton

Возможность отбора начального состояния ?

.фм1Lc/GeV3.0PNNint

6 March 2006 35

Почему еще это может быть интересно в ядро-ядро?

1. Адроны рождаются на первой стадии реакции. 2. Спектры должны быть чувствительны к плотности среды, через которую они проходят. 3. Спектры нельзя описать как, испущенные из нагретого фаербола.

Аналогия с большими PT на RHIC. Jet Quenching at RHIC.

6 March 2006 36

Сечение рождения кумулятивных протонов для (pA) столкновений и для рождения протонов назад изгорячего фаербола, рожденного в (AA) столкновениях (P(beam) = 20 GeV/c).

6 March 2006 37

Экспериментально наблюдаемые спектры и спектры после прохождения расстояния 4 фм. в среде с различной плотностью.

Эффекты плотности среды .

6 March 2006 38

ДУАЛИЗМ – HOW IT IS LOOKS LIKE

6 March 2006 39

6 March 2006 40