Systèmes Electroniques Analogiques 1. À savoir par cœur ! Relations électriques fondamentales...
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SystèmesElectroniquesAnalogiques
1
Relations électriques fondamentales sur R, L, C
Source de tension, source de courant
Loi des mailles, loi des nœuds, lois de Kirchhoff
Pont diviseur de tension, pont diviseur de courant
Théorèmes de Millman, de Thévenin, de Norton, de réciprocité, de superposition…
LES PRÉ REQUIS
L’électronique « système » : « boîte », bloc fonctionnel, modèle, association…On ne descend pas au niveau « composant », (traité en Introduction à l’Electronique)
S.E.A. ?
Fatalement des points communs avec l’enseignement de « CIRCUIT »
Des points communs avec l’enseignement de « AUTOMATIQUE »
Au minimum ce qui a été traité en « remise à niveau »
« SYSTEME ELECTRONIQUE ANALOGIQUE »
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Sources liées et contre réaction
Montages élémentaires à A. Op.
Les défauts de l’amplificateur opérationnel réel
« ÉLECTRONIQUE ANALOGIQUE »
Une source liée est une source commandée :
Source de tension
Source de courant
Commandée par une tension
Commandée par un courant
Cela forme 4 cas de connexion
Tensioncommandéepar tension
Courantcommandéepar tension
Tensioncommandéepar courant
Courantcommandéepar courant
Source avecimperfections
Re : cas général
Exemple de circuit à base de source commandée :Montage amplificateur (à base de modèle de transistor, dynamique petits signaux)
vs = - gm vbe REQ
ve = vbe + vr = vbe + gm vbe RE1
vs
ve
- gm REQ
1 + gm RE1
=
Courant dans rπ << gm vbe
Calculer vs/ve
Exemple de circuits à base de sources commandées :Montages à étudier pour la préparation de TP électronique
Représentation symbolique
d’une source de tension commandée par une tension
soustracteur
Sources commandées et
contre réaction
Sources commandées et contre réaction
Un grand domaine d’application : les montages à amplificateurs opérationnels
Schéma bloc de l’amplificateur opérationnel seul
Formalisme des schémas blocs
A : amplificationen tension
de l’Ampli. Op seul
comparateur(soustracteur)
Sources commandées et contre réaction
La contre réaction est le retour de l’image de la sortie sur l’entrée
Cela forme la chaîne de retour d’un système
Si la chaîne de retour fait intervenir un courant, le schéma électrique montre :
Le schéma bloc montre :
comparateur(soustracteur)
Nœud de courant
C’est un trait, pas un fil !
chaîne de retour
chaîne d’entrée
Ce schéma fonctionnel est général :
Les dimensions des grandeurs aux entrées, à la sortie peuvent être de nature différente
Le produit A b est sans dimension
Le formalisme des schémas blocs est utilisé en automatique, notamment avec la notion d’asservissement
Les montages à base d’ampli Op peuvent également s’analyser et s’étudier avec les schémas blocs
comparateur(soustracteur)
chaîne directee s
entréesortie
Isolons la partie « boucle » :
Posons s, la sortie
s
b s
Posons e, l’entrée, placée ici
e
D’où, en sortie du comparateur : e - bs
e - bs
Et donc s = A (e – bs ) s = A e – A b s
s (1 + A b) = A e
s Ae 1 + A b=
Si A b >> 1, (à vérifier systématiquement), alors :
s 1e b=
s Ae 1 + A b=
s i A b >> 1s 1e b=
s a Ae 1 + A b=
s ae b=
si A b >> 1
(1 + A b)est le
facteur deréaction
se
CAS GENERAL
Nécessité de la contre réaction, dans un montage à amplificateur opérationnel
Avec un gain en tension infini, une différence ε = e+ - e- non nulle provoquera une tension de sortie qui tend vers l'infini.
Une contre-réaction, qui a pour conséquence de faire chuter le gain (ce qu’on verra ultérieurement), est alors indispensable.
Dans ce cas, la chaîne de retour impose ε -> 0. e+ = e-
Intérêts de la contre réaction
s a Ae 1 + A b=
s ae b=
s i A b >> 1
Tant que Ab >> 1, une variation de A n’a pas de conséquence : la fonction réalisée ne dépend que de a, b
Posons T, la fonction s/e
dT u’v-uv’
a(1+Ab) – aA bdA
=v2
(1+Ab)2=
1+Ab
aA=
a
(1+Ab)2=
dT
T
a dA
T (1+Ab)2=
a dA (1+Ab)
aA (1+Ab)2=Déduisons : dA
A(1+Ab)=
On aboutit à
de la forme
dT =a dA
(1+Ab)2
dT
T
dA
A=
1
1+Ab
Le gain du montage ne dépend plus de la chaîne directe
se
a, b robustes
u
v
Intérêts de la contre réaction
signifie :
dT
T
dA
A=
1
1+Ab
Le gain du montage ne dépend plus de la chaîne directe
se
la variation relative de l’amplification de la chaîne directe
est divisée par le facteur de réaction
pour donner la variation relative de l’amplification du système bouclé
Vérifionssur un exemple : Une chaîne de retour = 0,2
Le calcul exact, avec A nominal, donne :
Ab = 1000 x 0,2 = 200 >> 1
Vs/Ve = A/(1+Ab) = 4,975…
En fait, 900 < A < 1100 c’est-à-dire une incertitude de ±10%
Le calcul approché donne : Vs/Ve ≈ 1/b = 5
Pour A = 900 : Vs/Ve = A/(1+Ab) = 4,97237…
Pour A = 1100 : Vs/Ve = A/(1+Ab) = 4,97737…
Facteur de réaction = 200
incertitude de ±10%= ± 0,05%
soit 4,97237… < Vs/Ve < 4,97737…
=> incertitude sur Vs/Ve ≈ -0,053% pour A = 900 et ≈ +0,0477% pour A = 1100
=> incertitude sur Vs/Ve ≈
CAS INDUSTRIEL :
Un amplificateur connu par A = 1000 nominal
« A » incertaincar dépendant de dispersion technologique, polarisation, température, alimentation…
« b » précis, robuste car dépendant de composants passifs
=> Vs/Ve robuste, reproductif
ok
Vs
Ve=
Ao
(1+jω/ω1)
Ao b
(1+jω/ω1)1 +
ω’1 = (1 + Ao b) ω1
=Ao
(1+Aob) [ 1 + jω/ω’1]
ω’1
Ao
(1+jω/ω1)A(jω)=
Autre intérêt de la contre réactionÉlargissement de la bande passante
bande passante x facteur de réaction
(log)
=Ao
(1+jω/ω1) + Ao b
=Ao
(1 + Aob ) [ 1 + jω/ω1 ]
(1 + Aob )
20 log ( )Ao
(1+Aob)
Autre intérêt de la contre réactionRéduction des perturbations
Supposons une entrée supplémentaire, h, représentant une perturbation sur la sortie
Le schéma fonctionnel devient :
Par superposition :
Contribution de l’entrée e,l’entrée h étant nulle
A
1 + A b=s e
Contribution de l’entrée h, l’entrée e étant nulle
1
1 + A b=s h
1
1 + A b=s h
A
1 + A be +
1
A b≈s h
1
be +
Sur la sortie S, la contribution de h est A fois plus faible que celle de e.
Intérêts de la contre réaction
Modification des paramètres impédances d’entrée, de sortie, selon le type de contre réaction
les 4 types de contre réaction
On contrôle une grandeur de sortie : une tension, un courant
par une grandeur d’entrée : une tension, un courant
Notation : connexion sortie / connexion entrée
Sources commandées et contre réaction
On contrôlela tensionde sortie
Par une tension d’entrée
Par un courant d’entrée
On contrôlele courantde sortie
Par un courant d’entrée
Par une tension d’entrée
Représentations par quadripôle (élec.) par schéma bloc (autom.)
entrée série
entrée parallèle
sortie parallèle
sortie série
1)
2)
3)
4)
Sources commandées et contre réaction
On contrôlela tensionde sortie
Par une tension d’entrée
Par un courant d’entrée
On contrôlele courantde sortie
Par un courant d’entrée
Par une tension d’entrée
Représentations par schéma (élec.) par schéma bloc (autom.)
1)
2)
3)
4)
ILIS
IfbIr
Sources commandées et contre réaction1) Parallèle / série ou tension / tension
e+ = ve
e- = vs R1/(R1+R2)
e+ = e-
vs/ve = (R1+R2)/R1
vs/ve = 1 + R2/R1
La chaîne de retour est le pont diviseurde tension :
b = R1/(R1+R2)
vs/ve = 1 + R2/R1
vs/ve = 1 / b
ampli de tension
A est vs/vε
i- = 0
vs/ve = Ab >1
Sources commandées et contre réaction2) Parallèle / parallèle ou tension / courant
e+ = 0
e- = e+
vs = - R2 ie
i- = 0 (ampli parfait)
vs/ie = - R2
ie = ir
vs/ie = 1 / b
La chaîne de retourest l’admittance ir/vs :
b = - 1 / R2
vs/ie = - R2
A est vs/iε
Convertisseur courant -> tension, ampli. de transrésistance
vs/ie = Ab >1
vs = - R2 iR
Sources commandées et contre réaction3) série / série ou courant / tension
is/ve = 1 / b
La chaîne de retour est l’impédance vr/is :
b = R1i- = 0 (ampli parfait)
e+ = ve
e- = R1 ise+ = e-
is/ve = 1/R1
ve = R1 is
is/ve = 1/R1
A est is/vε
source de courant (constant si ve constant)
Convertisseur tension -> courant, ampli. de transconductance
is/ve = Ab >1
vr = R1 is
Sources commandées et contre réaction4) Série / Parallèle ou courant / courant
is/ie = 1 / b
La chaîne de retour est le coefficient ir/is :
e+ = 0 e- = e+
i- ≈ 0 (ampli parfait)
uR2 = uR1
uR2 = - R2 ie
ir = ie
e- = 0
uR1 = R1 (is+ie)
- R2 ie = R1 (is+ie)
is/ie = - (1 + R2/R1)
R1 est en // à R2, (car e- = 0)pont diviseur de courant :
ir = - is . R1 /(R1+R2)
is/ie = - (1 + R2/R1)
ir / is = - R1 /(R1+R2) = b
A est is/iε
ampli de courant
is/ie =Ab >1
Modification des paramètres
impédances d’entrée, de sortie,
selon le type de contre réaction
1) 3) Entrée série : l’impédance d’entrée est augmentée
Par Thévenin en vr :
Rsfb = impédance interne du quadripôle de retour b
≈
L’impédance d’entrée est : Ri x facteur de réaction
Rem : b ou βVfb ou vr
Ie
1) 2) Sortie parallèle : l’impédance de sortie est diminuée
Rifb = impédance interne du quadripôle de retour b
≈
L’impédance de sortie est : R0 ÷ facteur de réaction
Calcul de l’impédance de sortie, source d’entrée étant nulle
(ve = 0) =>
Is, courant (fléché entrant positif) :
is
Rem : b ou β
Retour de Vs sur V
V = -Vr car Ve= 0
3) 4) sortie série : l’impédance de sortie est augmentée
≈
L’impédance de sortie est : R0 x facteur de réaction
Calcul de l’impédance de sortie, Courant d’entrée étant nul : on injecte un courant IS à la sortie
(ie = 0) => courant A iε
s’écrit :
Rem : b ou β
Retour de Is sur i
i = -ir car ie= 0
Vs
2) 4) Entrée parallèle : l’impédance d’entrée est diminuée
L’impédance d’entrée est : Ri ÷ facteur de réaction
≈
Rsfb = impédance interne du quadripôle de retour b
Rem : b ou β Ifb ou iε
1) 3) Entrée série. l’impédance d’entrée est : Ri x facteur de réaction
1) 2) Sortie parallèle. l’impédance de sortie est : R0 ÷ facteur de réaction
3) 4) Sortie série. l’impédance de sortie est : R0 x facteur de réaction
2) 4) Entrée parallèle. l’impédance d’entrée est : Ri ÷ facteur de réaction
X par (1+Ab)
÷ par (1+Ab)
R0
RECAPITULATION
X par (1+Ab)
÷ par (1+Ab)
Ri
Rs
Ro
Ri
R1
R2
vsv
vr
ve
A v
ie
Rs
Ro
Ri
R1
R2
vsv
vr
ve
A v
ie
A
b+ -
11) ampli contre réactionnéOn donne :
ie << iR2
uRo << vs
Rs
Ro
Ri
R2
vsA v
iei
ir
v Rs
Ro
Ri
R2
vsA v
iei
ir
v
A’
b+ -
A’
b+ -12) ampli contre réactionné
On donne :uRo << vs
A >> 1
Entrée : Ve(p)Sortie : Vs(p)Identifier A, b
Entrée : Ie(p)Sortie : Vs(p)
Identifier A’, b
Application n° 1:
montage (vu en TD8 et TP « circuit système automatique »)
Application n° 2: Montage élémentaires à A. Op :
A. Op : idéalisé avec ampli en tension Av = 105 Ri = 100 MegOhm R0 = 50 ohm
le type de CR :
le facteur de réaction :la chaîne de retour :
Donner :
l’impédance d’entrée :
l’impédance de sortie :
parallèle/série ou tension/tension (cas 1)
b1 + A b = 1 +R1+R2
R1=
R1+R2
R1, R2 telles que le gain en tension du montage bouclé = 20 dB
Par = 10, (=> R2 = 9 R1 ) => b = 0,1 1+Ab ≈ 104
Entrée série = > Ri x facteur de réaction Ze = 1 Terra Ohm
Sortie parallèle => R0 ÷ facteur de réaction
Zs = 5 milli Ohm
Ze = 108 104
Zs = 50/104
Av R1
Application n° 3: Montage élémentaires à A. Op :
le type de CR :
le facteur de réaction :la chaîne de retour :
Donner :
l’impédance d’entrée :
l’impédance de sortie :
parallèle/parallèle ou tension/courant (cas 2)
b 1 + A b- 1/R2=
R1, R2 telles que le gain en tension = 20 dB
1+Ab = 1 + 1013 10-4 ≈ 109
Entrée parallèle = > Ri ÷ facteur de réaction Ze = 0,1 Ohm
Sortie parallèle => R0 ÷ facteur de réaction
Zs = 50 nano Ohm
iε = - vε /Ri
vs = Av vε
A = vs/iε = - Av Ri = - 1013
Ze = 108/109
que l’on ajoute à R1 : vue de ve, impédance d’entrée est R1
(masse virtuelle)
Zs = 50/109
Supposons R2 = 10 k, R1 = 1 k
A. Op : idéalisé avec ampli en tension Av = 105 Ri = 100 MegOhm R0 = 50 ohm
vε
ir
iε Ri
iR/vs =
A =
Comparaison intéressante :
R2 = 10 kΩ, R1 = 1 kΩR2 = 9 kΩ, R1 = 1 kΩ
Ampli de tensionde gain 20 dB
Non inverseur Inverseur
Ze = 1 TΩ Ze = 1 kΩ
Zs = 5 mΩ Zs = 50 nΩ
Quasi infinie
Quasi nulle
A. Op : idéalisé avec Av = 105 Ri = 100 MegOhm R0 = 50 Ohm
On dirait de même pour une comparaisonsuiveur, inverseur sans gain
Exercice de cours : calcul rapide :
A. Op connu par son gain : 106 dB
Résistance d’entrée : 1 MΩ
Résistance de sortie : 75 Ω
Par les systèmes bouclés,
Atténuation de retour b :
Résistance de sortie du montage
Résistance d’entrée du montage
Coefficient d’amplification Vs
Ve=
1
b
Calcul exact :
Sources liées et contre réaction
Montages élémentaires à A. Op.
Les défauts de l’amplificateur opérationnel réel
« ÉLECTRONIQUE ANALOGIQUE »
Rappel : Schéma bloc avec entrée sur l’entrée inverseuse
atténuation de retour
atténuation d’entrée
e+ = 0
Affectée du signe moins car entrée inverseuse
Schéma bloc avec 2 entrées
(v2 a2 + v1 a1)1b
Vs =
atténuation d’entrée v2
atténuation d’entrée v1
(affectée du signe -)
atténuation de retour
A b >> 1
= v2
R3
R3+R4
- ( v1
R1
R1+R2
+ vs
R2
R1+R2
)
(v2 a2 + v1 a1)A
1+AbVs =
e+ = v2 R3/(R3+R4) e+ = e-
vs = f(V1, V2)
e- = v1 R1/(R1+R2) + vs R2/(R1+R2)
vs = v2 v1R3
R3+R4
R1
R1+R2
-R1+R2
R2
1] Amplificateur de différence
Si R2 = R4 et R1 = R3
vs = v2 v1-R1
R2
Si R2 = R4 = R1 = R3
vs = v2 v1-
traité par les schémas blocs
(v2 a2 + v1 a1)1b
Vs =
vs = f(Ve, α)
2] Application de l’amplificateur de différence : Atténuateur ajustable
α : position du potentiomètre
vs = v2 v1R3
R3+R4
R1
R1+R2
-R1+R2
R2
Rappel :
vs = ve ve12
-2
1α
Vs = (2α -1)Ve
Atténuateur ajustable, suiteα : position du potentiomètre
α = 0,5
0,5 < α < 1
0 < α < 0,5
vs = v2 v1-
d’où Vs = 0
Rappel : Si R2 = R4 = R1 = R3
exemple : α =0,25
exemple : α =0,75
Vs = -0,5 Ve
Coef négatif
Vs = 0,5 Ve
Coef positif
Vs = (2α -1)Ve
Vs = (2 x 0,75 -1) Ve
Vs = (2 x 0,25 -1) Ve
Ve
Vs Vs = Ve
Vs = - Ve
α = 50 %
α = 100 %
α = 0 %
Vs = 0
Amplificateur ajustable : Caractéristique de transfert statique
ex : α = 0,75, Vs = Ve/2
1
0,5
Vs = (2α -1)Ve
1
Atténuateur ajustable, traité par les schémas blocs :
devient :
b = 1/2
a1 = - 1/2
a2 = α
(si A/2 >>1)
Vs = (2α -1)Ve
Schéma bloc avec a, b complexes : a(jω), b(jω)
Vs(jω)
Ve(jω)=
a(jω)
b(jω)
(si A(jω)b(jω) >>1)
Intégrateur inverseur
Dérivateur inverseur
Par les schémas blocs
a(jω) = Pont diviseur formé par (R1, C1, R3) et (R2//C2), avec us = 0, affecté d’un signe -
e-
3] a(jω)/b(jω): Application type : déterminer us(jω)/ue(jω)
e- (1+jR2C2ω)
- R2
Somme des impédances (1+jR1C1ω)
1=a(jω) =
ue(j)
Par les schémas blocs
b(jω) = Pont diviseur formé par (R2//C2) et (R1, C1, R3) avec ue = 0
e-
a(jω)/b(jω): Application type : déterminer us(jω)/ue(jω)
e-
Somme des impédances
(1+jR1C1ω)=
R3 +
R1
b(jω) = us(j)
Par les schémas blocs
a(jω)/b(jω): Application type : déterminer us(jω)/ue(jω)
Somme des impédances
(1+jR1C1ω)R3 +
R1
a(jω)/b(jω):
(1+jR2C2ω)
- R2
Somme des impédances (1+jR1C1ω)
1
a(jω)
b(jω)=
R3 + R1
(1+jR2C2ω)
- R2
(1+jR1C1ω)=
+ R1
(1+jR2C2ω)
- R2
R3+jR3R1C1ω= = -
R2
R1+R3
1
(1+jR2C2ω) (1+jReqC1ω)
Req = R1//R3
a(jω)/b(jω): Application type : déterminer us(jω)/ue(jω)
Par les équations de mailles, nœuds..
Thévenin
Z2
Z1
= -
Z2 =
Z1 = R3 + ZTh
= - R2
R1+R3
1
(1+jR2C2ω) (1+jReqC1ω)
Req = R1//R3
4] Ampli grand gain
On donne:R1+R2 >> R3 // R4
Signifie que la branche R1, R2 ne perturbe pas le pont R3 R4
R3 R1 R3+R4 R1+R2
e- = vs
e+ = ve
R3 R1
R3+R4 R1+R2vs = ve
2 coefficients multiplicatifs
Suggestion de valeurs numériques pour un gain en tension de 80 dB
R1 = 1 kΩ R2 = 100 kΩR3 = 1 kΩ R4 = 100 kΩ
Amplification 101 x 101 = 10201 ≈ 10000
R1+R2 >> R3 // R4 vérifié
En effet, par Thévenin : Vs
R3
R3+R4
R3 // R4R2
R1
≡ La source de Thévenin est à videVs
R3
R3+R4
Courant dans la branche R1, R2 est négligeable devant celui du pont R3 R4
VsR3
R3+R4
101 kΩ >> 1 kΩ
Ampli grand gain traité par les schémas blocs
R1+R2 >> R3 // R4
R3 R1
R3+R4 R1+R2
a = 1
b = R3 R1
R3+R4 R1+R2
Vs aVe b=s i A b >> 1
=
Autre représentation :
I1 =Ve
I2 =- V1
R2R1
e+ = 0
I1
V1
I1 = I2
Ve =- V1
R2R1
V1 = - Ve
R2
R1
I3
=Vs - V1
R3
I3
I4
I4 =V1
R4
I2
=
I2= I3 +I4
V1
R4
Vs - V1
R3
-V1
R2
- Ve
R2
R4 R1
=Vs
R3
+ Ve
R2
R3 R1
+ Ve
R2
R2 R1
Vs
R3
= - Ve
1
R1
R2
R3 R1
R2
R4 R1
+ +
Vs
Ve
= -R3
R1
R2
R1
R3 R2
R4 R1
+ +
5] Ampli inverseur grand gain
Exemple numérique :R1 = 1 kΩ R2 = 100 kΩR4 = 1 kΩ R3 = 100 kΩ
Vs
Ve
= - (100 + 100 + 10000) = - 10200 ≈ - 10000
Pas de simplification
Ampli inverseur grand gain traité par les schémas blocs
Posons R34 = R3 // R4
a = -
b =
R2 + R34
Vs aVe b=s i A b >> 1
Autre représentation :
R1 + R2 + R34
R4
R3 + R4
R1
R1 + R2 + R34
= - R2 + R34
R1 + R2 + R34 R4
R3 + R4
R1
R1 + R2 + R34
= -
R2 +
R4
R3 + R4
R1
R3 + R4
R3 R4
R3
R1
R2
R1
R3 R2
R4 R1
+ +
= - R3 R2 + R2 R4+ R3 R4
R4
R3 + R4
R1 (R3 + R4)
a
b
= -
6] Sommateur (et amplificateur)
e- = vs
e+ = ve1
e+ = e-
vs = ve1 ve2R2
R1+R2
R1
R1+R2
+RA+RB
RB
« Moyenneur pondéré »
à 3 entrées :
Une entrée non connectée (flottante), modifie les coefficients
RA+RB
RB
R2
R1+R2
R1
R1+R2
+ ve2
vs = ve1R2
D = R1 R2 + R2 R3 + R1 R3
+RA+RB
RB
R3
Dve2
R1 R3
Dve3
R1 R2
D+
Généralisable à n entrées,mais expression de plus en plus complexe
b = RA+RB
RBa1 =
R2
R1+R2
a2 = R1
R1+R2
(ve2 a2 + ve1 a1)1b
vs =
vs = ve1 ve2R2
R1+R2
R1
R1+R2
+RA+RB
RB
Sommateur (et amplificateur) traité par les schémas blocs
7] Sommateur inverseur (et amplificateur)
vs = - ve1 ve2
RA
R1
RA
R2
+
« Moyenneur pondéré »
Généralisable facilement à n entrées
Une entrée non connectée (flottante),n’a pas de conséquence vis-à-vis des autres entrées
Si R1 = R2 = RA
vs = - ve2 ve1+
I1 =Ve1
R1
e- = 0
I2 =Ve2
R2
vs = - RA I
I = I1 + I2
vs = - RA
Ve1
R1
Ve2
R2
+
I1
I2
I
Schéma bloc avec 2 entrées
vs = - ve1 ve2
RA2
R1+RA2
RA1
R2+RA1
+RA+R12
R12
b = RA+R12
R12
a1 = - RA2
R1+RA2 a2 = - RA1
R2+RA1
(ve2 a2 + ve1 a1)1b
vs =Si Ab >>1
Posons R1 // R2 = R12
Posons RA // R1 = RA1
Posons RA // R2 = RA2
vs = - ve1 ve2
RA
R1
RA
R2
+En développant, on aboutit après simplification, à :
Sommateur inverseur traité par les schémas blocs
8] Convertisseur Numérique Analogique
Interrupteur parfait
L’expression de ETH dépend de l’état de K4
c’est-à-dire de la valeur de n4.
n4 = 0 ou 1
ETh = n4 Vref/2
ETh = n4 Vref/2
n4 = 0 ou 1
ETh = Vref (n3/2 + n4/4)
ETh =
n3, n4 = 0 ou 1
ETh = n4 Vref/2
4 2
Vrefn4 + n3
Vref
Vref (n3/2 + n4/4) n3, n4 = 0 ou 1
ETh = Vref (n2/2 + n3/4 + n4/8)
n2, n3, n4 = 0 ou 1
ETh = n4 Vref/2
ETh = Vref (n3/2 + n4/4)
ETh = Vref (n2/2 + n3/4 + n4/8)
ETh = Vref (n1/2 + n2/4 + n3/8 + n4/16)
Vs = - Vref 2 4 8 16
n1 n2 n3 n4+++
Convertisseur Numérique Analogique
9] application du Sommateur inverseur pondéré
vs = - ve1 ve2
RA
R1
RA
R2
+
En supposant les entrées A0, A1… tensions précises ou nulles, le montage est un :
Convertisseur Numérique Analogique
10] montage gyrateur
Par pont diviseur : e+ Par loi d’Ohm : I1
I2
Ve Ve – e+
R2
= =Ve
R2
jR1C(1- )
1+ j R1 C
Ve jR1C
1+ j R1 C= Ve
j C
1+ j R1 C=
=Ve
R2
1( )1+ j R1 C
I1
I2
Ie
Ie = I1 + I2 = Ve j C
1+ j R1 C+
Ve
R2
1( )1+ j R1 C
=Ve
1+ j R1 Cj C( +
1
R2
) =Ve
1+ j R1 C1+ j R2 C
R2
Ve/Ie
=1+ j R2 C1+ j R1 C
R2
Ve
Ie
Impédance d’entrée de ce montage :
Avec R1 >> R2
2R2C
12R1C
1
Ze
Ze
fR2
R11+ j R1 C ≈ j R1 C
1+ j R2 C ≈ 1
Ze ≈ jR1R2CHomogène à jL
L = R1 R2 C
(log)
R1 = 100 kΩ
R2 = 100 Ω
C = 0,1 µF
f1 = 16 Hz
f2 = 16 kHz
L = 1 H
Exemple :
Étude harmonique
dans [160 Hz ; 1,6 kHz]
environ
11] montage avec branche de retour sur la borne e+
Ve/Ie
R1 Ie = Ve – Vs
e+ = Ve
Vs
e- = e+
Vs = Ve
e- = Vs
d’où Vs = Ve
Ve – Vs devient : Ve - Ve= - Ve
Ve
Ie
- R1=Résistance négative
= R1 Ie
RR + R2
RR + R2
R
R + R2
R
R + R2
R
R2
RR2
k = -R1/R2
k R
Ve/Ie
12] montage avec branche de retour sur la borne e+
Expliciter IL en fonction de Ve.
e- = Ve + Vs
e+ = RL IL
IL = IR2 – IR1
IR2 = UR2 / R2
IR1 = e+ / R1
UR2
IR2IR1
IL =Vs – e+
R2
-e+
R1
=Vs
R2
- e+
R2 R1
+1 1
IL =Vs
R2
- e+
e+ = e-
IL =Vs
R2
- Ve + Vs
= Vs
R2
-Ve Vs
R2R1
-IL = -
Ve
R1SOURCE DE HOWLAND
= (Vs - e+) / R2
Courant contrôlé par une tension
13] montage avec branche de retour sur la borne e+
Expliciter IL en fonction de Ve.
e- = Vs
e+ = RL IL
IL = IR2 + IR1
Ve - e+IR2IR1
IL =Ve
R1
-e+
R1
+Vs
R2
e+
R2
e+ = e-
IL =
= Ve
R1
+Vs Vs
R2R2
-IL =
Ve
R1
R1
IR1 =
Vs - e+
R2
IR2 =
-
Ve
R1
+Vs
R2
e+-
Ve
R1
+Vs
R2
- Vs SOURCE DE HOWLANDCourant contrôlé
par une tension
Pour des raisons de tensions d’alimentation de chaque amplificateur opérationnel, les potentiels de chaque sortie respective ne peuvent sortir de l’intervalle [ -15 V ; + 15 V ].
Vs = f(Ve)
Vs est en différentiel.
Quel avantage permet ce montage ?
14] montage avec 2 Amplificateurs opérationnels :Vs = Vs1 – Vs2
Vs1 = Ve(1+R2/R1)
Vs2 = - Ve(R4/R3)
Vs1
Vs2
Vs = Ve [1 + R2/R1 + R4/R3 ]
+15 V
-15 V
+15 V
-15 V
Supposons Ve > 0 de valeur telle que Vs1 = 15 V
et Vs2 = - 15 V
Vs = 30 V
Plus grande dynamique en tension
Plus de puissance
17] Montage avec une alimentation simple
+ VCC
- VCC
0 V
+ 2 VCC
0 V
+ VCC
Entrée par rapport à la masse
Sortie par rapport à la masse
Entrée par rapport à VCC
Sortie par rapport à VCC
On décale tout de + VCCCe potentiel de référence reste au milieu des alimentations
Schéma d’origine alimenté en ± VCC
La contre réaction assure e- = e+
Entrée par rapport à la masse
Sortie par rapport à la masse
E
On fabrique un point milieu
17] Montage avec une alimentation simple, suite
On place un condensateur de découplage
ECoupe la composante continue Coupe la composante continueC1 C2
f0
En petits signaux, la broche e+ est à la masse
En dynamique, le schéma de travail est équivalent à:
Il y a 2 étages en cascade, le deuxième ne perturbe pas le premier
Réponse harmonique vs(j)/ve(j)
En continu, le montage est un suiveur, d’où polarisation par E/2 de e+, pour avoir E/2 en sortie de l’A.Op.
17] Montage avec une alimentation simple, suite
R1+1/jC1b(j) =
R2+ R1+1/jC1
R2a(j) = -R2+ R1+1/jC1
R1+1/jC1b(j)
R2a(j)= -
1+jR1C1
jR2C1= -
On peut faire les2 études séparées:
1+j/1
j/N= -
N =
1 =
1/R2C1
1/R1C1
R1C1
1
0 dB
R2C1
1
RL
RL+1/jC2=
1+jRLC2
jRLC2=
RLC2
1
0 dB
R2
R1
20 log
La composante continue est coupée La composante continue est coupée
17] Montage avec une alimentation simple, suite
R1C1
1
RLC2
1
0 dB
R2
R1
20 log
Les fréquences faibles sont atténuées
f0
2 f0
Entrée par rapport à la masse
Sortie par rapport à la masse
E
E
C1
C2
Amplification R2/R1
Exemple
RLC2
1<
R1C1
1
Réponse harmonique du circuit complet
17] Montage avec une alimentation simple, suite
Même principe sur un Ampli non inverseur :
En continu, le montage est un ampli Av=1+R2/R1, d’où polarisation par E/(2Av) de e+, pour avoir E/2 en sortie de l’A.Op.
Puis étude –classique- en petits signaux
Sources liées et contre réaction
Montages élémentaires à A. Op.
Les défauts de l’amplificateur opérationnel réel
« ÉLECTRONIQUE ANALOGIQUE »
Défauts intervenant dès le régime statique
Source de tension parfaite commandée par une tension :Une vue trop idéale…
Défauts intervenant en régime dynamique, petits signaux
Défauts intervenant en régime dynamique, grands signaux
PLAN :
Impédance d'entrée non infinie : qq 10 MΩ (bipolaire) à qq GΩ (JFET) à qq T Ω (CMOS)Rem : la nature de Ri est différente selon la technologie
Défauts intervenant dès le régime statique
Conséquences :
En électronique « grand public », relativement peu, d’autant plus en contre réaction à entrée série.
Rem : ce défaut intervient également en régime dynamique
Rem : appelée aussi Rdiff
Défauts intervenant dès le régime statique
Impédance de sortie non nulle :
Conséquences :
En électronique « grand public », relativement peu, d’autant plus en contre réaction à sortie parallèle.
Rem : ce défaut intervient également en régime dynamique
Rem : en technologie bipolaire, Ro est une résistance réelle, intégrée dans la puce, placée pour éviter l’emballement thermique des transistors de sortie
qq Ω à qq dizaines Ω (résistance ajoutée au sein de la puce) à qq k Ω (CMOS)
Défauts intervenant dès le régime statique
Courant de sortie limité par une électronique de protection
Conséquences :
Par exemple Imax = 30 mA.- Si Vsmax = 15 V, cela interdit une résistance de charge inférieure à 15/30 = 0,5 kΩ.- Peut modifier les variations de tension si appel de courant important.
Rem : ce défaut intervient également en régime dynamique
Défauts intervenant dès le régime statique
Amplification en tension non infinie : Av = qq 1E6 = Ao en statique
Conséquences :
En continu (ou très basse fréquence), relativement peu, car valeur demeurant très élevée.
Défauts intervenant dès le régime statique
Tension « d'offset » (tension de décalage) :
Que mesure-t-on en Vs
Ao Voffset
Voffset
Voffset
qq µV à qq 10 µV (valeur de l’offset ramené à l’entrée)
Ou VCC : SATURATION
(Modèlisation)
Défauts intervenant dès le régime statique
Tension « d'offset » (tension de décalage), suite
Conséquences :
De plus, cette tension résiduelle peut être gênante si amplifiée par la suite.
Si le signal à transmettre est une valeur continue, cette tension d’offset faussera la valeur de Vs. (Il est très difficile de concevoir un ampli « laissant passer le DC »)
L’offset est la conséquence d’une dissymétriede l’étage d’entrée.
On peut rattraper par une action qui contrebalance ce défaut
Réglage manuel, avec tous ses défauts…
Défauts intervenant dès le régime statique
Courant « BIAS » :
Conséquences :
- Courant consommé sur ce qui est présenté en amont.
- Tension supplémentaire en Vs :
qq nA (en CMOS, 0 A) courant continu lié à la polarisation de l’étage d’entrée de l’A.Op.
C’est ce dernier point que nous allons examiner, sur un montage de base
Montage de baseAvec un A. Op. parfait, ce montage est :
Vs(jω)
Ve(jω)= -
1
R1C jω
1/jCω
R1
= -un intégrateurinverseur
Ki
jω= - avec Ki = 1/R1C Ki est en s-1
Dont la réponse harmonique est :
A. Op. parfait
Montage de base
IB1 = constant = iC et vs = 1/C ∫ ic dt
Intégrer une constante :
La tension uc = vs croit en permanence, jusqu’à saturation en vs
Si on suppose une masse virtuelle en e-,
-R1 est en court-circuit, donc parcourue par aucun courant,
- on retrouve vs en uC.
À Ve = 0, on attend 0 V en sortie
(A. Op sans offset, pas d’autre défaut)
Conséquence des IB :
rampe
On suppose e+ = e-
La tension uc = vs croit en permanence, jusqu’à saturation en vs
REMARQUE IMPORTANTE :
À CAUSE DE IBIAS, CET INTÉGRATEUR SEUL NE PEUT PAS FONCTIONNER.
Conséquence de IBIAS : tension supplémentaire en Vs
Remède : on ajoute une résistance en //
IB1 = constant, que l’on peut modéliser par un générateur de courant, débité par vs et entrant dans e-
Maille équivalente vue par R2//C
C se charge, et la tension à ses bornes converge vers une valeur finie = R2 IB1.
En fonctionnement, (où ve n’est plus nulle mais est un signal), par superposition, le signal en vs sera donc : une composante continue,(conséquence de IBIAS)
+ l’intégration inversée de ve(t)(fonctionnement de l’intégrateur inverseur)
Cette tension continue est encore un défaut, (mais ce n’est plus une valeur
qui tend vers l’infini) mais on peut éventuellement y pallier.
Norton /Thévenin
Conséquence d’avoir placé R2
Mais de placer R2 modifie la fonction de transfert du montage résultant :
Vs(jω)
Ve(jω)= -
R2
R1
R2/(1+jR2Cω)
R1
= -1
1 + jR2C ω
Pour f >> 1/(2 R2C)le montage agit en intégrateur inverseur
En basse fréquence, le montage n’agit pasen intégrateur inverseur mais en amplificateur inverseur de coef R2/R1
En fait, le montage s’apparenteà un filtre passe bas (inverseur),donc intégrateur si f >> 1/(2 R2C)
Dont la réponse harmonique est :
Comment pallier cette tension supplémentaire ?
En absence de R3, le signal vs est porté par une composante continue R2 IB
e- =
e+ =
vs =
Observons l’amplificateur inverseur
Défauts intervenant en régime variable
petits signaux
Défauts intervenant en régime variable petits signaux
Réponse harmonique de l'amplificateur opérationnel
a = -R2+R1
R2
b =R2+R1
R1
Exemple d’illustration
s a Ae 1 + A b=
s ae b=
A b >> 1, car réponse en fréquence idéale
20 log R2/R1
f
20 log UsUe
Réponse en fréquence du montage non liée à l’amplificateur opérationnel
20 log a/b
Défauts intervenant en régime variable petits signaux
Réponse harmonique de l'amplificateur opérationnel
Modèle simplifié : Ao
(1+jω/ω1)
Valeur finieRéponse harmonique de type passe bas
La réponse harmonique du montage s’en trouve modifiée :
s a Ae 1 + A b=
se =
Ao
(1+jω/ω1)a
Ao b
(1+jω/ω1)1 +
se =
Aoa(1+jω/ω1) + Ao b
=Aoa
(1+Aob) [ 1 + jω ]
ω’1 = (1 + Ao b) ω1
=Aoa
(1+Aob) [ 1 + jω/ω’1]
(1+Aob)ω1
ω’1
s ae b=
A b >> 1
En basses fréquences, inchangé
En hautes fréquences, le montage n’amplifie plus !
Réponse en fréquence non idéale
Défauts intervenant en régime variable petits signaux
Réponse harmonique de l'amplificateur opérationnel
Autres modèles simplifiés, plus réalistes :
Type 1Type 2
Les amplificateurs opérationnelsdont la réponse en fréquence estde ce type peuvent, selon le montage,être instable
Vu en TP élec erii3,Étudié sur le plan théorique en cours SEA3, erii4
La notion d’instabilité sera vue en automatique (erii3)
Défauts intervenant en régime variable, ou continu, petits ou grands signaux : mode commun
Vs = Av. εε
Il existe un potentiel non nul sur les broches e+ et e-.
La conséquence est la contribution de ce potentiel sur Vs
Vmcε/2
ε/2
Amplification en mode commun
Vmc est le potentiel milieu entre e+ et e-
mode commun, suite
ε
Très généralement, sur un amplificateur opérationnel, la tension de mode commun (Vmc) est très supérieure à la tension différentielle (ε), mais l’amplification en mode commun (Amc) est très très inférieure à l’amplification différentielle (Av) …
D’ailleurs, on définit le taux de réjection en mode commun (TRMC) ou par "common mode rejection ratio" (C.M.R.R.) en dB, par : 20 log | Av / Amc |.
Idéalement, le CMRR est infini
mode commun, suite
Exemple 2 : Av = 1000, Amc = 0,1
Vs = 1000 ε + 0,1 . 10
Le potentiel de e+ ≈ le potentiel de e- ≈ Vmc
Exemple 1 : Av = 1E6, Amc = 3
Dans ces conditions, le terme principal en vs reste Av ε
ε de l’ordre de 10 µV Potentiel en e+ = potentiel en e- = Vmc de l’ordre de 0,5 V
Vs est composé de 2 termes : 10 V et 1,5 V
CMRR = 20 log | Av / Amc | = 20 log 1E6 / 3 = 110 dB
CMRR = 20 log 1000/0,1 = 80 dB Allure de vs(t)
Exemple d’application numérique :
mode commun, suite
Exemple 3 : Av = 10, Amc = 0,2
CMRR = 20 log 10/0,2 = 34 dB
+ « ronflette » d’amplitude 20 mV, période 20 ms
Signal utile d’amplitude 10 mV, période 1 ms
0 V
20 mV10 mV
Allure de vs(t)
1 kHz
50 Hz
mode commun, suite
Le modèle qui ne montre que Ri est incomplet.Vis-à-vis de la masse, les broches e+ et e- présentent également une résistance :
Ces résistances sont de très forte valeur, et n’ont pas de conséquence pour des montages usuels grand public
Défauts intervenant en régime variable
grands signaux
Saturation : |VS | < | VCC | – | Chute de tension interne |
Conséquences :
Même si dans certaines technologies, Vsmax est quasiment VCC, se souvenir que la tension de sortie est forcément limitée !
Défauts intervenant en régime variable ou continu grands signaux
Défauts intervenant en régime variable grands signaux
Slew rate (vitesse de balayage)
Si le signal de sortie s'écrit vs = Vmax sin ωt, sa variation dvs/dt sera la plus élevée
au passage à zéro de la sinusoïde, et s'écrit : ω Vmax. Le signal en sortie d'un amplificateur Op. restera sinusoïdal tant que :
SR > ω Vmax.
La tension de sortie d’un amplificateur opérationnel ne peut pas croître plus rapidement qu’une pente max, appelée slew rate, (liée à la constitution interne de l’A.Op).
Exo : Ampli Op donné pour S.R. 0,5 V/µs. On désire un signal sinusoïdal à Vmax = 1 V. Jusqu’à quelle fréquence est-ce possible ?
Vérifié tant que 0,5 E6 > ω, soit f < 500 000 / 2 = 80 kHz
en régime sinusoïdal, la tension de sortie est déformée si on travaille à forte amplitude et/ou à fréquence élevée (quel que soit le montage).
Défauts intervenant en régime variable grands signauxSlew rate (vitesse de balayage) SR > ω Vmax.
ou f < 2 Vmax
SR pour signal sinusoïdal
Si on veut un signal (encore) sinusoïdal en sortie de l’amplificateur opérationnel à 1 V d’amplitude et 800 kHz de fréquence, il faut choisir un A. Op donné pour SR > 5 V / µs.
Soit, sur une échelle log, log :