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O GeoGebra no estudo das TransformaçõesOrtogonais
Tânia M. M. de CarvalhoDeborah A. S. Reis
FACIP/UFU
16 de Novembro de 2011
Tânia M. M. de Carvalho O GeoGebra no estudo das Transformações Ortogonais
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O aluno ingressante em cursos superiores da área de exatas,traz consigo uma enorme deficiência em Geometria Plana eesta deficência se reflete na Geometria Espacial e Analítica e,consequentemente, no Cálculo.
As dificuldades do aluno verificam-se principalmente nas:limitações relativas à visulização espacial de um objeto;determinação das propriedades geométricas deste objeto;estruturação matemática das propriedades do objeto.
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O aluno ingressante em cursos superiores da área de exatas,traz consigo uma enorme deficiência em Geometria Plana eesta deficência se reflete na Geometria Espacial e Analítica e,consequentemente, no Cálculo.
As dificuldades do aluno verificam-se principalmente nas:limitações relativas à visulização espacial de um objeto;determinação das propriedades geométricas deste objeto;estruturação matemática das propriedades do objeto.
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O aluno ingressante em cursos superiores da área de exatas,traz consigo uma enorme deficiência em Geometria Plana eesta deficência se reflete na Geometria Espacial e Analítica e,consequentemente, no Cálculo.
As dificuldades do aluno verificam-se principalmente nas:limitações relativas à visulização espacial de um objeto;determinação das propriedades geométricas deste objeto;estruturação matemática das propriedades do objeto.
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O aluno ingressante em cursos superiores da área de exatas,traz consigo uma enorme deficiência em Geometria Plana eesta deficência se reflete na Geometria Espacial e Analítica e,consequentemente, no Cálculo.
As dificuldades do aluno verificam-se principalmente nas:limitações relativas à visulização espacial de um objeto;determinação das propriedades geométricas deste objeto;estruturação matemática das propriedades do objeto.
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O aluno ingressante em cursos superiores da área de exatas,traz consigo uma enorme deficiência em Geometria Plana eesta deficência se reflete na Geometria Espacial e Analítica e,consequentemente, no Cálculo.
As dificuldades do aluno verificam-se principalmente nas:limitações relativas à visulização espacial de um objeto;determinação das propriedades geométricas deste objeto;estruturação matemática das propriedades do objeto.
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É óbvio que a estruturação matemática das propriedades doobjeto necessita de ferramentas da álgebra. A visualização eas ferramentas de medição são fundamentais para adescoberta de propriedades geométricas, mas não se podeprovar estas propriedades com base em figuras.
Metodologias tais como verificar se uma afirmação é precisa ouverdadeira, refutando afirmações falsas com contra-exemplos ereformulando-as de forma a tornarem-se verdadeiras, auxiliamno desenvolvimento dos três aspectos citados.
Neste contexto, se utilizada de forma adequada, a informáticapode ser uma poderosa ferramenta para o ensino.:
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É óbvio que a estruturação matemática das propriedades doobjeto necessita de ferramentas da álgebra. A visualização eas ferramentas de medição são fundamentais para adescoberta de propriedades geométricas, mas não se podeprovar estas propriedades com base em figuras.
Metodologias tais como verificar se uma afirmação é precisa ouverdadeira, refutando afirmações falsas com contra-exemplos ereformulando-as de forma a tornarem-se verdadeiras, auxiliamno desenvolvimento dos três aspectos citados.
Neste contexto, se utilizada de forma adequada, a informáticapode ser uma poderosa ferramenta para o ensino.:
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É óbvio que a estruturação matemática das propriedades doobjeto necessita de ferramentas da álgebra. A visualização eas ferramentas de medição são fundamentais para adescoberta de propriedades geométricas, mas não se podeprovar estas propriedades com base em figuras.
Metodologias tais como verificar se uma afirmação é precisa ouverdadeira, refutando afirmações falsas com contra-exemplos ereformulando-as de forma a tornarem-se verdadeiras, auxiliamno desenvolvimento dos três aspectos citados.
Neste contexto, se utilizada de forma adequada, a informáticapode ser uma poderosa ferramenta para o ensino.:
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Quando se opta por introduzir softwares de GeometriaDinâmica no ensino, corre-se o risco do vício da construçãopela construção, perdendo-se o objetivo de explorar osconceitos matemáticos envolvidos.
É necessário que se tenha sempre em mente que o software éo meio e não a finalidade da aprendizagem.
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Quando se opta por introduzir softwares de GeometriaDinâmica no ensino, corre-se o risco do vício da construçãopela construção, perdendo-se o objetivo de explorar osconceitos matemáticos envolvidos.
É necessário que se tenha sempre em mente que o software éo meio e não a finalidade da aprendizagem.
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Utilizamos fortemente conceitos de Álgebra para fundamentarconstruções geométricas envolvendo rotações no espaçotridimensional e a respectiva projeção na plataformabidimensional do GeoGebra.
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Realizamos um estudo das rotações, vistas como umatransformação ortogonal, e as implicações do teorma de Eulerpara corpos rígidos.
Utilizamos ferramentas da geometria para manipular objetosmatemáticos e curvas de Jordan para desenhar contornos evisualizar superfícies tridimensionais.
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Realizamos um estudo das rotações, vistas como umatransformação ortogonal, e as implicações do teorma de Eulerpara corpos rígidos.
Utilizamos ferramentas da geometria para manipular objetosmatemáticos e curvas de Jordan para desenhar contornos evisualizar superfícies tridimensionais.
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Realizamos um estudo das rotações, vistas como umatransformação ortogonal, e as implicações do teorma de Eulerpara corpos rígidos.
Utilizamos ferramentas da geometria para manipular objetosmatemáticos e curvas de Jordan para desenhar contornos evisualizar superfícies tridimensionais.
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O conceito de transformação ortogonal
Uma aplicação g : R3 → R3 tal que ‖g(u).g(v)‖ = ‖u.v‖ paratodo par u, v ∈ R3 é denominada uma isometria. Umatransformação X : R3 → R3 é denominada ortogonal sesatisfaz X (u).X (v) = u.v ∀u, v ∈ R3. Aqui o ponto denota oproduto escalar euclidiano usual.O conjunto {X : R3 → R3 : XX−1 = I} das transformaçõesortogonais de R3 é denominado O(3). Mostra-se que O(3) emrelação à operação de composição de funções define umgrupo e que, se M ∈ O(3), então existe uma base ortonormalna qual a representação de M é dada por,
Mα =
cos(α) sin(α) 0− sin(α) cos(α) 0
0 0 ±1
. (1)
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Rotação de eixos em R2
Consideremos o sistema de coordenadas xOy e um sistemade coordenadas x ′Oy ′ obtido por uma rotação de um ângulo α,no sentido anti-horário, sobre o sistema xOy .
Seja P, um ponto no plano cartesiano, então podemosescrever: {
P = P(x , y) no sistema xOy ,P = P(x ′, y ′) no sistema x ′Oy ′.
O nosso objetivo é escrever x ′ e y ′ em função de x , y e doângulo α.
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Rotação de eixos em R2
Consideremos o sistema de coordenadas xOy e um sistemade coordenadas x ′Oy ′ obtido por uma rotação de um ângulo α,no sentido anti-horário, sobre o sistema xOy .
Seja P, um ponto no plano cartesiano, então podemosescrever: {
P = P(x , y) no sistema xOy ,P = P(x ′, y ′) no sistema x ′Oy ′.
O nosso objetivo é escrever x ′ e y ′ em função de x , y e doângulo α.
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Rotação de eixos em R2
Consideremos o sistema de coordenadas xOy e um sistemade coordenadas x ′Oy ′ obtido por uma rotação de um ângulo α,no sentido anti-horário, sobre o sistema xOy .
Seja P, um ponto no plano cartesiano, então podemosescrever: {
P = P(x , y) no sistema xOy ,P = P(x ′, y ′) no sistema x ′Oy ′.
O nosso objetivo é escrever x ′ e y ′ em função de x , y e doângulo α.
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Rotação de eixos em R2
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Rotação de eixos em R2
Sejam e1 = (1,0) e e2 = (0,1) os vetores unitários nasdireções dos eixos x e y ; e e′1, e′2 os vetores unitários nadireção dos eixos x ′ e y ′. (introduzir sem rigor conceito debase e orientação)
Utilizando o fato de que (x , y) pode ser escrito de forma únicacomo combinação linear dos vetores das bases de R2 (aquipode-se utilizar conceito de soma de vetores), segue que
(x , y) = xe1 + ye2 (2)(x ′, y ′) = x ′e′1 + y ′e′2,
das regras para senos e cossenos de somas segue que
e′2 = (− sinα, cosα) (3)
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Rotação de eixos em R2
Sejam e1 = (1,0) e e2 = (0,1) os vetores unitários nasdireções dos eixos x e y ; e e′1, e′2 os vetores unitários nadireção dos eixos x ′ e y ′. (introduzir sem rigor conceito debase e orientação)
Utilizando o fato de que (x , y) pode ser escrito de forma únicacomo combinação linear dos vetores das bases de R2 (aquipode-se utilizar conceito de soma de vetores), segue que
(x , y) = xe1 + ye2 (2)(x ′, y ′) = x ′e′1 + y ′e′2,
das regras para senos e cossenos de somas segue que
e′2 = (− sinα, cosα) (3)
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Rotação de eixos em R2
Sejam e1 = (1,0) e e2 = (0,1) os vetores unitários nasdireções dos eixos x e y ; e e′1, e′2 os vetores unitários nadireção dos eixos x ′ e y ′. (introduzir sem rigor conceito debase e orientação)
Utilizando o fato de que (x , y) pode ser escrito de forma únicacomo combinação linear dos vetores das bases de R2 (aquipode-se utilizar conceito de soma de vetores), segue que
(x , y) = xe1 + ye2 (2)(x ′, y ′) = x ′e′1 + y ′e′2,
das regras para senos e cossenos de somas segue que
e′2 = (− sinα, cosα) (3)
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Rotação de eixos em R2
de (2) e do fato de que (x , y) e (x ′, y ′) são as coordenadas domesmo ponto P, obtém-se que,
xe1 + ye2 = x ′e′1 + y ′e′2 =
= x ′(cos(α)e1 + sin(α)e2) + y ′(− sinαe1 + cosαe2),
= (x ′ cosα− y ′ sinα)e1 + (x ′ sinα+ y ′ cosα)e2,
o que resulta{x = x ′ cosα− y ′ sinαy = x ′ sinα+ y ′ cosα
ou{
x ′ = x cosα− y sinαy ′ = −x sinα+ y cosα
. (4)
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Rotação de eixos em R2
de (2) e do fato de que (x , y) e (x ′, y ′) são as coordenadas domesmo ponto P, obtém-se que,
xe1 + ye2 = x ′e′1 + y ′e′2 =
= x ′(cos(α)e1 + sin(α)e2) + y ′(− sinαe1 + cosαe2),
= (x ′ cosα− y ′ sinα)e1 + (x ′ sinα+ y ′ cosα)e2,
o que resulta{x = x ′ cosα− y ′ sinαy = x ′ sinα+ y ′ cosα
ou{
x ′ = x cosα− y sinαy ′ = −x sinα+ y cosα
. (4)
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Particularizando para o caso R2
Rotação de eixos em R2
Segue de (4) que uma matriz que descreve uma rotação de umvetor v ∈ R2 por um ângulo α, no sentido anti-horário, pode serescrita da seguinte forma
R =
[cosα − sinαsinα cosα
]. (5)
Prova-se que a matriz R não depende da base ortogonal{e1,e2} (pode-se mostrar geométricamente, usando ogeogebra, sem falar em base).
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Particularizando para o caso R2
Rotação de eixos em R2
Segue de (4) que uma matriz que descreve uma rotação de umvetor v ∈ R2 por um ângulo α, no sentido anti-horário, pode serescrita da seguinte forma
R =
[cosα − sinαsinα cosα
]. (5)
Prova-se que a matriz R não depende da base ortogonal{e1,e2} (pode-se mostrar geométricamente, usando ogeogebra, sem falar em base).
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Rotação de um vetor em torno de um eixo em R3
Em espaços bidimensionais temos um único grau de liberdadede orientação, ou seja, para efetuar uma rotação precisamosdeterminar apenas o ângulo de rotação. Já em espaçostridimensionais temos dois graus de liberdade e nesse casoprecisamos determinar o ângulo da rotação e o eixo em tornodo qual ela deve ocorrer.
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Rotação de eixos em R3
De (4) seguem, as equações para uma rotação anti-horária emtorno do eixo Ox positivo, por um ângulo α:
w1 = xw2 = y cosα− z sinαw3 = y sinα+ z cosα
(6)
A matriz canônica correspondente é:
Rx =
1 0 00 cosα − sinα0 sinα cosα
(7)
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Rotação de eixos em R3
De (4) seguem, as equações para uma rotação anti-horária emtorno do eixo Ox positivo, por um ângulo α:
w1 = xw2 = y cosα− z sinαw3 = y sinα+ z cosα
(6)
A matriz canônica correspondente é:
Rx =
1 0 00 cosα − sinα0 sinα cosα
(7)
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Rotação de eixos em R3
De (4) seguem, as equações para uma rotação anti-horária emtorno do eixo Ox positivo, por um ângulo α:
w1 = xw2 = y cosα− z sinαw3 = y sinα+ z cosα
(6)
A matriz canônica correspondente é:
Rx =
1 0 00 cosα − sinα0 sinα cosα
(7)
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Rotação de um vetor em torno de um eixo em R3
Pode-se obter também um sistema de equações para realizaruma rotação anti-horária em torno do eixo Oy positivo, por umãngulo β, ou em torno do eixo Oz positivo, por um ãngulo γ.
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Rotação de um vetor em torno de um eixo em R3
Se efetuarmos o produto das matrizes obtidas por ratações emtorno do eixo x, y e z obtemos uma nova matrizRxyz = RxRyRz ; esta nova matriz depende dos ângulos α, β eγ, que determinam o ângulo de rotação em torno dos eixoscoordenados x , y e z respectivamente.
Rxyz =
cos β cos γ − cos β sin γ − sin β− sin α sin β cos γ + cos α sin γ sin α sin β sin γ + cos α cos(c) − sin α cos β
cos α sin β cos γ + sin α sin γ − cos α sin β sin γ + sin α cos γ cos α cos β
(8)
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Usando a teoria descrita para estudar oTeorema de Euler paracorpos rígidos
Teorema:[Euler] O movimento geral de um corpo rígido, quepossua um ponto fixo pode ser descrito como uma rotação emtorno de algum eixo.
A ordem de escolha dos eixos para as rotações é arbitrária. Noentanto, é válido ressaltar que existe uma restrição na qual omesmo eixo não pode ser escolhido duas vezes em sequêncianas rotações. De maneira geral, as rotações são mencionadaspor meio dos números 1,2 e 3, que respectivamente, denotamos eixos coordenados x,y e z.
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Usando a teoria descrita para estudar oTeorema de Euler paracorpos rígidos
Teorema:[Euler] O movimento geral de um corpo rígido, quepossua um ponto fixo pode ser descrito como uma rotação emtorno de algum eixo.
A ordem de escolha dos eixos para as rotações é arbitrária. Noentanto, é válido ressaltar que existe uma restrição na qual omesmo eixo não pode ser escolhido duas vezes em sequêncianas rotações. De maneira geral, as rotações são mencionadaspor meio dos números 1,2 e 3, que respectivamente, denotamos eixos coordenados x,y e z.
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Teorema de Euler para corpos rígidos
Existem doze tipos de rotações asseguradas pelo Teorema deEuler, que são: 123, 121, 131, 132, 213, 212, 231, 232, 312,313, 321 e 323, considerando os números 1,2 e 3, querespectivamente, denotam os eixos coordenados x,y e z. Osângulos formados por estas rotações sâo conhecidos emGeometria como Ângulos de Euler.
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Teorema de Euler para corpos rígidos
A ordem de rotações mais utilizada é 321, ou seja, z y x, sendoesta a ordem das rotações dos eixos coordenados. A rotaçãoserá de um ângulo θz , mantendo fixo o eixo z1 = z ′a qual podeser descrita pela figura seguinte:
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Teorema de Euler para corpos rígidos
A próxima rotação é a rotação de um ângulo θy , mantendo fixoo eixo y ′ = y” a qual pode ser descrita pela figura seguinte:
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Teorema de Euler para corpos rígidos
A última rotação é a rotação de um ângulo θx , mantendo fixo oeixo x” = x2 a qual pode ser descrita pela figura seguinte:
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Teorema de Euler para corpos rígidos
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Simulando um ambiente 3D com ângulos de Euler
Podemos utilizar os ângulos de Euler para simular umambiente tridimensional no software GeoGebra, a partir deuma plataforma bidimensional, por meio da realização dasrotações em R3 apresentadas neste trabalho, as quaisconstituem o objeto de nosso estudo.
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Usando o ambiente 3D para simular paralelepípedosem R3
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Usando o ambiente 3D (simulado) para fazerprojeções em Geometria descritiva
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Usando o ambiente 3D (simulado) para fazerprojeções em Geometria descritiva
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Usando o ambiente 3D para simular planos paralelosem R3
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Usando o ambiente 3D para simular cilindros em R3
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Usando o ambiente 3D para simular cones em R3
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Usando o ambiente 3D (simulado) para curvas denível em R3
Pode-se ainda utilizar a teoria descrita para esboçar as curvasde nível de algumas superfícies. para isto criamos um seletor udefinido em um intervalo I da reta real. Escolhemos cincopontos de mesma coordenada z da superfície. Definimosentão uma cônica determinada por estes 5 pontos (utilize aferramenta cônica definida por 5 pontos para desenhar acurva).
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Usando o ambiente 3D para curvas de nível em R3
Exemplo:Considerando as função y ′ = f (u) e z ′ = g(u) pode-sedeterminar em R3 um conjunto S obtido ao se girar a curvaplana (0, f (v),g(v)) em torno de um eixo. Vamos cosiderar quea curva plana encontra-se no plano y ′z ′ e a rotação ocorre emtorno do eixo z ′. Simularemos a construção de uma esfera nonosso sistema de coordenadas x ′Oy ′Oz ′.
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Usando o ambiente 3D para curvas de nível em R3
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