Info Perdidad de Calor Grupo D
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Perdidas de calor en el Secador de bandeja UNMSM
INDICE
Resumen……………………………………………………………………………………………..….2
Introducción…………………………………………………………………………………………...3
Principios teóricos…………………………………………………………………………………..4
Detalles experimentales…………………………………………………………………………12
Tabla de datos y resultados…………………………………………………...................13
Discusión de resultados…………………………………………………………………………17
Conclusiones…………………………………………………………………………………………18
Recomendaciones…………………………………………………………………………………19
Bibliografía……………………………………………………………………………………………20
Apéndice……………..……………………………………………………………………………….21
Laboratorio de Ingenieria Química 1 1
Perdidas de calor en el Secador de bandeja UNMSM
RESUMEN
El informe tiene como objetivo determinar las pérdidas de calor existentes en el
secador con el cual se trabajo, las condiciones de laboratorio fueron 760mmHg
En la práctica se utilizo un secador de dimensiones de largo 152cm, ancho 61.8cm, y de
altura 92.9cm. Se dividió este en partes iguales de tal modo que se pueda tomar
temperaturas en la mayor cantidad de puntos del secador en la parte superior, frontal,
lateral derecha, lateral izquierda así como también en la parte inferior. Se trabajo con
un flujo de aire para esto se utilizó un medidor pitot de la practica anterior, por otro
lado se tomo la temperatura del bulbo seco y húmedo en el ventilador y en la salida
del secador.
Con todos estos datos se realizo los cálculos correspondientes se determino las
perdidas de calor totales en todas las caras del secador el cual fue Q=287.071W y
también haciendo un Balance de Energía se tuvo Q=3235.2W, se puede observar una
variación muy grande.
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Perdidas de calor en el Secador de bandeja UNMSM
INTRODUCCIÓN
Como tenemos conocimiento en la industria hay un gran despilfarro de energía, lo cual
se ve expresado en perdidas de dinero, para esto identificar los diversos procesos
energéticos industriales es de gran ayuda.
El Secado es una operación unitaria importante en muchas industrias químicas y de
transformación, por lo que facilita el manejo posterior del producto y permite
emplearlo adecuadamente, además de reducir costos de embarque y aumentar la
capacidad operativa de equipos, entre otras cosas. Teniendo en cuenta que para
realizar esta operación se necesita calor, se debe tener en cuenta el nivel de pérdida
calorífica en estos aparatos para poder diseñar en forma adecuada, razón por la cual el
ingeniero se encuentra en la necesidad de conocer los fenómenos de la transferencia
de calor y su aplicación a los diversos tipos de sistemas.
El presente informe tiene por determinar las perdidas de calor en un secador de
bandejas cuando aire caliente fluye dentro de él.
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Perdidas de calor en el Secador de bandeja UNMSM
PRINCIPIOS TEORICOS
CALOR .
El calor se define como la energía cinética total de todos los átomos o moléculas de
una sustancia.
TEMPERATURA .
La temperatura es una medida de la energía cinética promedio de los átomos y
moléculas individuales de una sustancia. Cuando se agrega calor a una sustancia, sus
átomos o moléculas se mueven más rápido y su temperatura se eleva, o viceversa.
Cuando dos cuerpos que tienen distintas temperaturas se ponen en contacto entre sí,
se produce una transferencia de calor desde el cuerpo de mayor temperatura al de
menor temperatura. La transferencia de calor se puede realizar por tres mecanismos
físicos:
Conducción, Convección Radiación, que se ilustran en la figura 14.1.
Figura 14.1 Esquema de los mecanismos de transferencia de calor.
CAPACIDAD CALORÍFICA
De un cuerpo, k es la cantidad de calor Q que dicho cuerpo absorbe cuando su
temperatura aumenta un grado (o la que cede al disminuir su temperatura un grado).
Si un cuerpo pasa de una temperatura T1 a otra T2, intercambiando para ello una
cantidad de calor Q, se tiene:
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con lo que
La capacidad calorífica viene expresada habitualmente en cal/K.
Conviene recordar que aunque los valores obtenidos a presión constante y a volumen
constante no son iguales, aunque para sólidos y líquidos son muy próximos. Los
experimentos que se llevarán a cabo en esta práctica se realizarán a presión constante
utilizando sólidos y líquidos.
CALOR ESPECÍFICO
De una sustancia es la capacidad calorífica por unidad de masa de dicha sustancia. Así,
si un cuerpo homogéneo tiene masa m y capacidad calorífica k, su calor específico, c
será: c = k / m, que viene expresado en caloría/ (grado gramo) y se cumple:
La caloría se define de forma que el valor de c para el H2O a unos 15 °C sea 1cal K-1g-1.
TERMODINÁMICA Y TRANSFERENCIA DE CALOR
La Termodinámica estudia la cantidad de calor puesta en juego cuando el
sistema pasa de un estado de equilibrio a otro. No se ocupa del tiempo que
transcurre ni de los estados de no equilibrio.
La Transferencia de calor estudia la velocidad de transferencia de calor entre
dos sistemas. Trata los estados.
- El requisito indispensable para que tenga lugar la transferencia de calor
entre dos sistemas es la existencia de una diferencia de temperatura entre
ellos. La transferencia de calor se produce desde el sistema de temperatura alta
al sistema de temperatura baja. Cuanto mayor es el gradiente de temperatura
mayor es la velocidad de transferencia de calor. La transferencia o dispersión
del calor puede ocurrir a través de tres mecanismos posibles, conducción,
convección y radiación:
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CONDUCCION DE CALOR.
La conducción es el mecanismo de transferencia de calor en escala atómica a través de
la materia por actividad molecular, por el choque de unas moléculas con otras, donde
las partículas más energéticas le entregan energía a las menos energéticas,
produciéndose un flujo de calor desde las temperaturas más altas a las más bajas.
Los mejores conductores de calor son los metales. El aire es un mal conductor del
calor. Los objetos malos conductores como el aire o plásticos se llaman aislantes.
La conducción de calor sólo ocurre si hay diferencias de temperatura entre dos partes
del medio conductor.
Para un volumen de espesor Δx, con área de sección transversal A y cuyas caras
opuestas se encuentran a diferentes T1 y T2, con T2 > T1, como se muestra en al figura
14.2, se encuentra que el calor ΔQ transferido en un tiempo Δt fluye del extremo
caliente al frío. Si se llama H (en Watts) al calor transferido por unidad de tiempo, la
rapidez de transferencia de calor H = ΔQ/Δt, está dada por la ley de la conducción de
calor de Fourier.
(14.1)
Donde k (en W/mK) se llama conductividad térmica del material, magnitud que
representa la capacidad con la cual la sustancia conduce calor y produce la
consiguiente variación de temperatura; y dT/dx es el gradiente de temperatura.
El signo menos indica que la conducción de calor es en la dirección decreciente de la
temperatura. En la tabla 14.1 se listan valores de conductividades térmicas para
algunos materiales, los altos valores de conductividad de los metales indican que son
los mejores conductores del calor.
Tabla 14.1 Algunos valores de conductividades térmicas.
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Si un material en forma de barra uniforme de largo L, protegida en todo su largo por
un material aislante, como se muestra en la figura 14.3, cuyos extremos de área A
están en contacto térmico con fuentes de calor a temperaturas T1 y T2 > T1, cuando se
alcanza el estado de equilibrio térmico, la temperatura a lo largo de la barra es
constante. En ese caso el gradiente de temperatura es el mismo en cualquier lugar a lo
largo de la barra, y la ley de conducción de calor de Fourier se puede escribir en la
forma:
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CONVECCION
La convección es el mecanismo de transferencia de calor por movimiento de masa o
circulación dentro de la sustancia. Puede ser natural producida solo por las diferencias
de densidades de la materia; o forzada, cuando la materia es obligada a moverse de un
lugar a otro, por ejemplo el aire con un ventilador o el agua con una bomba. Sólo se
produce en líquidos y gases donde los átomos y moléculas son libres de moverse en el
medio.
En la naturaleza, la mayor parte del calor ganado por la atmósfera por conducción y
radiación cerca de la superficie, es transportado a otras capas o niveles de la atmósfera
por convección.
Un modelo de transferencia de calor H por convección, llamado ley de enfriamiento de
Newton, es el siguiente:
H = h A (TA – T) (14.3)
Donde h se llama coeficiente de convección, en W/(m2K), A es la superficie que
entrega calor con una temperatura TA al fluido adyacente, que se encuentra a una
temperatura T, como se muestra en el esquema de la figura 14.6. La tabla 14.2 lista
algunos valores aproximados de coeficiente de convección h.
El flujo de calor por convección es positivo (H > 0) si el calor se transfiere desde la
superficie de área A al fluido (TA > T) y negativo si el calor se transfiere desde el fluido
hacia la superficie (TA < T).
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Tabla 14.2. Valores típicos de coeficiente de convección.
Por ejemplo, cuando calentamos agua en una estufa, el volumen de agua en el fondo
de la olla adquirirá el calor por conducción desde el metal de la olla y se hará menos
denso. Entonces, al ser menos denso, se moverá hacia la superficie del agua y
desplazará a la masa superior menos caliente y más densa hacia el fondo de la olla.
RADIACION.
La transferencia de calor por radiación no requiere ningún medio material intermedio
en el proceso. La energía se traslada desde la superficie del sol hasta la tierra, donde es
absorbida y convertida en energía calorífica. La energía emitida por un filamento de
lámpara eléctrica atraviesa el espacio entre filamento y bulbo aunque no tenga ningún
gas en su interior. Energía de esta naturaleza la emiten todos los cuerpos. Un cuerpo
que absorbe esta energía radiante la convierte en calor, como resultado de un
aumento de su velocidad molecular.
Leyes de radiación.
Ley de Stefan.
Todos los objetos emiten energía radiante, cualquiera sea su temperatura, por ejemplo
el Sol, la Tierra, la atmósfera, los Polos, las personas, etc. La energía radiada por el Sol
a diario afecta nuestra existencia en diferentes formas. Esta influye en la temperatura
promedio de la tierra, las corrientes oceánicas, la agricultura, el comportamiento de la
lluvia, etc.
Considerar la transferencia de radiación por una superficie de área A, que se encuentra
a una temperatura T. La radiación que emite la superficie, se produce a partir de la
energía térmica de la materia limitada por la superficie. La rapidez a la cual se libera
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energía se llama potencia de radiación H, su valor es proporcional a la cuarta potencia
de la temperatura absoluta. Esto se conoce como la ley de Stefan (Joseph Stefan,
austriaco, 1835-1893), que se escribe como:
Donde σ = 5.67x10-8 W/(m2K4) se llama constante de Stefan-Boltzmann
(Ludwing Boltzmann, austriaco, 1844-1906) y ε es una propiedad radiativa de la
superficie llamada emisividad, sus valores varían en el rango 0<ε<1, es una medida de
la eficiencia con que la superficie emite energía radiante, depende del material.
Un cuerpo emite energía radiante con una rapidez dada por la ecuación 14.5, pero al
mismo tiempo absorbe radiación; si esto no ocurriera, el cuerpo en algún momento
irradiaría toda su energía y su temperatura llegaría al cero absoluto.
La energía que un cuerpo absorbe proviene de sus alrededores, los cuales también
emiten energía radiante. Si un cuerpo se encuentra a temperatura T y el ambiente a
una temperatura To, la energía neta ganada o perdida por segundo como resultado de
la radiación es:
Cuando el cuerpo está en equilibrio con los alrededores, irradia y absorbe la misma
cantidad de energía, por lo tanto su temperatura permanece constante.
Cuando el cuerpo está más caliente que el ambiente, irradia más energía de la que
absorbe, y por lo tanto se enfría.
BALANCE DE ENERGÍA EN UNA SUPERFICIE
Una superficie no contiene ni volumen ni masa y, por tanto, tampoco energía. Se
puede considerar como un sistema ficticio cuyo contenido de energía permanece
constante durante un proceso. El balance de energía será:
Eentra = Esale
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Balance de energía para la superficie exterior de una pared
Eentra = Esale => Q1-punto = Q2-punto + Q3-punto
Cuando no se conocen la direcciones de transferencia se pueden suponer todas
entrantes (dirigidas a la superficie) y el balance de energía será:
Eentra = 0
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DETALLES EXPERIMENTALES
Se hizo pasar un flujo de aire, para esto se utilizo el equipo de pitot.
Prendimos equipo y colocamos una frecuencia de 25HZ, se eligió esta frecuencia para facilitar los cálculos ya que se trabajado con este valor anteriormente en la experiencia de Pitot.
Luego se espero a que el secador se caliente hasta una temperatura 56ºC.
Una ves llegada a esta temperatura se tomo la temperatura en varios puntos del secador para esto se dividió cada cara en partes iguales.
Se tomo las temperaturas del bulbo seco y húmedo a la entrada y a la salida del secador, esto se hizo para poder determinar la entalpía en ambos casos.
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TABLA DE DATOS Y RESULTADOS
Tabla N1: Temperaturas de entrada y salida del secador y temperatura infinita
Bulbo húmedo Bulbo secoTemp. entrada al secador (ºC)
26 24.4
Temp. salida al secador (ºC) 30 41.7Temp. Infnita de aire (ºC) 21 23.3
Tabla N2: Dimensiones y propiedades del Sistema
Diámetro Interno de PVC(cm) 11.48
Velocidad media a 25Hz(m2/s) 8.363
Largo del Secador(cm) 152
Ancho del Secador(cm) 61.8
Altura del secador (cm) 92.9
Espesor del acero (m) 0.003
Espesor del aislante (m) 0.046
Conductividad térmica (K acero comercial) (W/m K )
13
Conductividad térmica (K lana de vidrio) (W/m K) 0.036
ε: emisividad del material (acero) 0.17
σ : Constante de Stefan-Boltzmann W/m2. K4 5.67 x 10-8
Tabla N3: Áreas de todas las caras del Secador
Cara Área (m2)Frontal 1,4120
Lateral D 0,5741Superior 0,9394Posterior 1,4120Lateral I 0,5741Inferior 0,9394
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Tabla N4: Temperaturas de todas las caras del secador
T(ºC) en la Cara Lateral Derecha28.6 29.427.6 27.427.2 27.226.8 26.6
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T(ºC) en la Cara Frontal29.2 31.4 31.6 30.228.8 30.4 30,0 29.228.6 30.6 31.2 29.229.0 30.8 30.4 29.229.0 30.6 31.6 29.0
T(ºC) en la Cara Lateral Izquierda
27.8 29.0
29.4 28.4
30.4 29.2
32.4 31.8
T(ºC) en la Cara Superior26.0 26.0 28.4 38.027.0 28.4 31.4 39.0
T(ºC) en la Cara Posterior30.2 27.6 26.2 30.828.2 27.2 26.8 28.427.4 26.6 26.2 28.027.6 26.4 26.2 28.827.4 26.2 26.4 29.4
T(ºC) en la Cara Inferior26,4 26.8 27.4 27.427.4 27.4 30,6 27.6
Perdidas de calor en el Secador de bandeja UNMSM
Tabla N5: Temperaturas promedios de cada cara del secador
Cara(ºC
)Frontal 30.05Lateral Derecha 27.60Lateral Izquierda 28.80Superior 30.53Posterior 27.56Inferior 27.63
Tabla N6: Datos Teóricos sacados del Apéndice A4 del Libro Fundamentos de
Transferencia de Calor – Incropera.
Cara(
K)(K)
Frontal(1) 303.05 296,90 0,003368 1,561 0,02605 0,70781 0,929
Lateral D(2) 300.60 295.68 0,003382 1,550 0,02595 0,70812 0,929
Superior (3) 303.53 297.14 0,003365 1,563 0,02607 0,70774 0,618
Posterior (4) 300.56 295.66 0,003382 1,550 0,02595 0,70813 0,929
Lateral I(5) 301.80 296.28 0,003375 1,556 0,02600 0,70797 0,929
Inferior (6) 300.63 295.69 0,003382 1,550 0,02596 0,70812 0,618
Tabla N7: Valores de calculados
CaraFrontal(1) 1335162785 945036230 137.14131 3.84586
Lateral D(2) 1088797463 771004159 128.61561 3.59321
Superior (3) 406948929 28801550035.17367
1.48385
Posterior (4) 1084698339 768107109 128.46318 3.58873Lateral I(5) 1210616075 857078046 132.97827 3.72196
Inferior (6) 321432127 22761271190.99923
3.82182
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Tabla N8: Datos Teóricos para determinar el (dentro del Secador) (Apéndice A4
del Libro Fundamentos de Transferencia de Calor – Incropera)
Cara T prom.(k)
T°i,0(K) K PrD
equi(m)
Frontal(1) 303.05363.71
30.0260
5 0.699 1.1420Lateral D(2)
300.60345.98
80.0259
5 0.703 0.7422
Superior (3) 303.53327.84
90.0260
7 0.704 0.8816Posterior
(4)300.56
345.707
0.02595 0.703 1.1420
Lateral I(5) 301.80354.54
20.0260
0 0.699 0.7374
Inferior (6) 300.63349.05
30.0259
6 0.700 0.8816
Tabla N9: Valores de dentro del secador
CaraT°i,0(K
)Re Nu hi,o
Frontal(1) 363.713444218.11
3392.7676
6 8.95992Lateral D(2) 345.988
299137.751
322.95337
11.29320
Superior (3) 327.849
378081.178
363.24722
10.74251
Posterior (4) 345.707
465887.289
403.09400 9.16033
Lateral I(5) 354.542293671.63
5319.3816
611.2615
3
Inferior (6) 349.053352755.16
6350.2217
210.3112
2
Tabla N10: Calor perdida por cada cara del secador
Cara h(T inf W/m^2ºC)
Área (m2)
h(T i,0 W/m^2ºC)
q radiación
(W)
q cond+q convec
(W)
Q total(W)
Frontal(1) 0,49791,412
07,0217 12.317 31.324 43.641
Lateral D(2)
0,42190,574
17,0332 3.652 58.495 62.148
Superior (3) 0,48530,939
47,0318 8.625 24.348 32.973
Posterior 0,4181 1,412 7,0337 8.928 23.365 32.293
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Perdidas de calor en el Secador de bandeja UNMSM
(4) 0
Lateral I(5) 0,43400,574
17,0320 4.372 67.941 72.314
Inferior (6) 0,24310,939
47,0345 5.999 37.703 43.702
Q global 287.071
Tabla N11: Comparación de calor global obtenido a partir del balance de energía y el calor global (suma de todas las caras del secador)
Q Global(suma del calor de todas las
caras del secador) (W)
Q total(balance de energía)
(W)287.071 3235.2
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Perdidas de calor en el Secador de bandeja UNMSM
DISCUSION DE RESULTADOS
Se observar que a mayor área de contacto las pérdidas de calor son mayores,
esto se debe que abra una mayor área de trasmisión de calor, siendo la cara
frontal y posterior las que ocasionan mas perdidas, se ve reflejado en los
siguientes valores cara frontal q= 12.3173W, cara posterior q= 8.9283W.
En la comparación de pérdidas globales se puede ver que la diferencia de los
calores determinados a partir del balance de energía es muchísimo mayor que
el calculado a partir de la suma de calor en todas las caras de secador, se puede
observar los valores: Q= 287.071 y Q=3235.2W esto puede deberse a que pudo
haber errores de lectura de las temperaturas y a ciertas fugas halladas en el
equipo.
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Perdidas de calor en el Secador de bandeja UNMSM
CONCLUSIONES
La conducción se realiza mediante la transferencia de energía entre
moléculas adyacentes, y tiene lugar siempre que exista un gradiente de
temperatura.
La transferencia de calor por convección implica el transporte de calor a
través de una fase y el mezclado de porciones calientes y frías de un gas o
líquido.
Se comprueba que el h (T inf W/m^2ºC) es directamente proporcional
al calor perdido para un área constante.
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Perdidas de calor en el Secador de bandeja UNMSM
RECOMENDACIONES
Asegurarse que la puerta del secador este bien cerrada, así como también
evitar corrientes de aire, ya que afectan en la medición de las temperaturas.
Si en caso hubiera fugas de aire, usar un aislante para evitar las perdidas.
Al terminar la práctica no se debe apagar el ventilador, debemos esperar un
tiempo prudencial para que la resistencia se enfriara, ya que si se apaga el
ventilador se puede quemar la resistencia.
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Perdidas de calor en el Secador de bandeja UNMSM
BIBLIOGRAFÍA
Kreith, Frank: “Principios de Transferencia de Calor”; Editorial Herreo
Hermanos, Sucesor, S.A; 1ra Edición en español; 1970; págs. 282, 283, 296.
Welty, James: “Transferencia de Calor aplicado a la Ingeniería”; Editorial Limusa
S.A: 1ra Edición; México; 1981; págs. 184, 214-217, 220-226.
Bird, Byron y otros;”Fenómenos de Transporte”: Editorial Reverté S.A 1ra
Edición: México; 1995:págs. 9-21, 9-22, 9-23.
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Perdidas de calor en el Secador de bandeja UNMSM
APENDICE
EJEMPLOS DE CALCULOS
PERDIDAS DE CALOR EN CADA PARED DEL SECADOR Las pérdidas de calor por las paredes del secador se deben a la transferencia de calor por radiación, conducción y convección.
Por lo tanto las pérdidas totales de calor que escapan por esta pared serán:
Diagrama de la pared del secador
Perdidas de calor por Radiación:
Donde:: Emisividad del material (acero)
: Constante de Stefan-Boltzmann
A : Área de la pared
, : Temperaturas de la pared y el ambiente en Kelvin
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Perdidas de calor en el Secador de bandeja UNMSM
Perdidas de calor por convección y conducción
En nuestro caso kA=kC y LA=LC.
Donde:: Coeficiente de convección de Transferencia de Calor
: Area de la superficie del Secador
: Temperatura Infinito (Temp. en el ambiente).
: Temperatura en la superficie de la pared del secador.
: Longitudes en cm
*Cálculos para la Cara frontal:
Realizando los cálculos para la cara frontal del secador tenemos los siguientes datos
obtenidos en el laboratorio:
εacero= 0.17σ=5.67 x 10-8 W/m2. K4
Área (m2)= 1,4120=21 294K
= 303.05K
Calculando las pérdidas por radiación:
Perdidas por convección
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Perdidas de calor en el Secador de bandeja UNMSM
Primero se determina (Coeficiente de transferencia de calor por convección)
Empleando el Numero de Grashoff ( )
Donde las se hallan a luego también se sabe
Finalmente para una Placa vertical (Cara Frontal)
Placa Horizontal:
Superficie inferior de placa caliente o superficie superior de placa fría
Donde 105<Ra<1010
Superficie Superior de placa caliente o superficie inferior de placa fría
Donde 104<Ra<107
Donde 107<Ra<1011
Luego:
Cálculos para la Cara frontal:
Luego del Apéndice del Incropera TABLA A.4 se tomaron tenemos los siguientes datos,
los cuales fueron tomados a la
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Perdidas de calor en el Secador de bandeja UNMSM
Determinamos el Numero de Grashoff ( )
Entonces el Numero Ra:
Como estamos haciendo todos los cálculos para la cara frontal del secador y es una
Placa Vertical entonces para poder determinar el utilizamos la formula ya
mencionada anteriormente, reemplazando los datos tenemos
Luego determinamos a partir de
Se realiza los mismo cálculos para determinar el a cada del secador teniendo
cuidado al utilizar las formulas, ya que se debe tener en cuenta si es una placa vertical
y horizontal (superficie inferior y superior).
Determinación de dentro del secador
Calor que va desde la
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Perdidas de calor en el Secador de bandeja UNMSM
Calor que va desde la
Hacemos un balance de energía y tenemos
Entonces tenemos
Cálculo del diámetro equivalente
Deq = 4*Rh
Donde Rh es el radio Hidráulico
Por lo tanto:
Calculando el Número de Reynols:
Calculando el Número de Nusselt:
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Perdidas de calor en el Secador de bandeja UNMSM
Determinación del calor por convección y conducción
Hallamos las perdidas totales:
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Perdidas de calor en el Secador de bandeja UNMSM
PERDIDAS DE CALOR CALCULANDO A PARTIR DEL BALANCE DE ENERGÍA
Determinación de la densidad del Aire húmedo
* Fracción Másica: De la carta Psicrométrica
* Peso Molecular del Aire Húmedo
* Densidad del Aire Húmedo.
Suponiendo Gas Ideal:
Donde:
Se trabajo con un Medidor de Pitot y para no dificultar los cálculos utilizamos una
frecuencia de 25HZ la cual fue utilizada en el laboratorio de Pitot, de los cálculos
Laboratorio de Ingenieria Química 1 28
Perdidas de calor en el Secador de bandeja UNMSM
realizados en el informe anterior tenemos la , la cual será utilizada para la
determinación de flujo másico.
Cálculo del Flujo Másico:
Luego reemplazando:
Cálculo de las pérdidas globales de Calor:
Haciendo un balance de materia y energía a la salida y a la entrada del secador, no
existiendo trabajo y despreciando la energía potencial y la energía cinética tenemos:
Siendo un estado estacionario:
De la carta psicrometrica se hallo las H en la entrada y salida del secador
Laboratorio de Ingenieria Química 1 29