J PARCハドロン事故に学ぶ クライシスコミュニケーション · j-parcハドロン事故に学ぶ クライシスコミュニケーション 2017.8.29. ra協議会年次大会
ハドロン間相互作用と2ハドロンの共鳴状態 -...
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KEK東海セミナー2013/09/03/ Year : 2013
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ハドロン間相互作用と2ハドロンの共鳴状態
新村 昌治, Ngo Thi Hong Xiem
岐阜大・工
Introduction 低エネルギーにおけるハドロン・ハドロン相互作用Baryon-Baryon Potentials NN,YN散乱を再現するポテンシャルモデルMeson-Baryon Potentials πN,KN,KbarN散乱を再現するポテンシャルモデルMeson-Baryonの共鳴状態 Kbar-baryonMeson-Mesonの共鳴状態 Kbar-mesonSummary
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低エネルギーにおけるハドロン‐ハドロン相互作用
A Long-standing problem since Yukawa Theory
Experimental Knowledge NN, πN, KN, ππ, Kπ : Phase Shift Analyses are available YN,YY : Cross sections, Hypernuclear Properties KbarN : Cross sections, Scattering Lengths
πY, KbarY, KK : Unknown(Not well known)
Theoretical Models:Hadron-Exchange Models:SU(3)対称な結合定数+物理的なハドロン質量Quark Models (with Meson-Exchange) SU(6)対称性+OGEEffective Field Theory :Chiral Symmetry(Chiral perturbation)
First-Principle Calculations: Hadron-Hadron potentials derived from Lattice QCD.
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Hadron-Hadron Interactions at low energies
Baryon-Baryon InteractionsS= 0 ΝΝS=-1 ΛΝ−ΣΝS=-2 ΞΝ−ΛΛ−ΛΣ−ΣΣS=-3 ΞΛ−ΞΣS=-4 ΞΞ
Meson-Baryon InteractionsS= 1 KNS= 0 πΝ−ηΝ−ΚΛ−ΚΣS=-1 ΚbarΝ−πΛ−πΣ−ηΛ−ηΣ−ΚΞS=-2 πΞ−ΚbarΛ−ΚbarΣ−ηΞS=-3 ΚbarΞ
Meson-Meson InteractionsS= 2 ΚΚS= 1 Κπ−ΚηS= 0 ππ−ΚbarΚ−ηπ−ηηS=-1 Κbarπ−ΚbarηS=-2 ΚbarΚbar
Our Plan:
BB potentials
mB potentials
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BB potential model
One Boson Exchange SU(3)対称性を満たす結合定数 物理的な質量, retardation effects
短距離相互作用: SU(3)対称性を満たす。共通のレンジ。 LQCDによる計算に従う(±10%の範囲で) Relative strengths: 27 10* 10 8a 8s 1 LQCD 1 0.8 1.1 0.2 4.1 -0.6 ------NN----- --------YN-------- ---YY---
ベクトルメソンの結合定数、とくに、gNNωの値が重要な役割 A B C D gNNω 3.5 3.0 2.5 2.0
4つのモデルを検討し、今回はBを採用
mBB結合定数はBBポテンシャルで決める。
Octet Baryon
Octet Baryon
ScalarPseudoscalarVector Mesons
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NN散乱データ(Phase Shifts)の再現性
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gNNω=3.5,3.0,2.5,2.0に対して概ね同程度の再現性をもつモデルが作れる(今回はgNNω=3.0の結果を議論する)
YN散乱データの再現性
Inelastic Capture Ratio rc calc exp 0.465 0.33±0.05(1958) 0.474±0.016(1968), 0.465±0.011(1970)
rc= σ(Σ-p→Σ0n) σ(Σ-p→Σ0n)+σ(Σ-p→Λn)
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対称核物質における8重項バリオン1粒子ポテンシャル kF=1.36 (1/fm)
Baryon proton-part neutron-part total P -24.7 -44.8 -69.4 N -44.8 -24.7 -69.4 Λ -18.3 -17.9 -36.3 Σ+ 33.7 4.5 38.3 Σ- 3.4 31.8 35.1 Σ0 18.7 19.1 37.9 Ξ0 18.2 3.4 21.5 Ξ- 2.8 17.8 20.5 (MeV)
Λ以外のハイペロンはすべて斥力的一体ポテンシャル!
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mB potential model
One-Hadron Exchange
mmm結合定数もSU(3)対称性を満たす。
(mBB結合定数はBBポテンシャルで決定済み) Gaussian Cutoffはすべてのチャンネルで共通にとる
短距離相互作用
共通の広がりを持つGaussian Core(Smeared d 関数) SU(3)対称性を満たす強さ。
Cutoff Rangeはパラメータ I II rG 0.45 0.4 (fm)
Cutoff function = exp(-q2/L2) L=2/rG
Smeared Delta = N exp( -q2/L2) L=2/rG
t-channelexchange
u-channelexchange
s-channelexchange
m
m
m
m
m
m
m
B
B
B
B
BB
B
B
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List of Exchanged Hadrons
πN : t-channel exch. : σ, f0 (small contribution) t-channel exch. : ρ u-channel exch. : N, ∆, N*(1440), S11(1567) s-channel exch. : N, ∆, N*(1440), S11(1567)
KN : t-channel exch. : σ, f0, a0 (small contribution) t-channel exch. : ρ, ω, φ u-channel exch. : Λ, Σ
(No s-channel exchange diagram)
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πN, KN 散乱長の再現性
πN scattering lengths calc exp rG 0.40 0.45
S11 +0.2458 +0.2482 +0.2473±0.0043S31 -0.1496 -0.1466 -0.1444±0.0057P11 -0.2359 -0.2340 -0.2368±0.0058P31 -0.1375 -0.1290 -0.1316±0.0058P13 -0.0862 -0.0894 -0.0877±0.0058P33 +0.6238 +0.6235 +0.6257±0.0058 fm**(2L+1)
KN scattering lengths calc exp rG 0.40 0.45 S01 -0.008 -0.013 +0.00±0.02 S11 -0.365 -0.369 -0.33±0.02P01 +0.166 +0.179 +0.08±0.02P11 -0.106 -0.103 -0.16±0.02P03 -0.058 -0.071 -0.13±0.02P13 +0.047 +0.040 +0.07±0.02 fm**(2L+1)
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+πN散乱データ(Phase Shift)の再現性
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+KN散乱データ(Phase Shifts)の再現性
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Kbar N散乱データの再現性
K―p threshold data: calc exp rG 0.40 0.45 γ 2.35 2.36 2.36±0.04RC 0.660 0.700 0.664±0.011Rn 0.189 0.172 0.189±0.015Re(a) -0.666 -1.019 figure Im(a) 0.462 0.398 figure (fm) DEAR
SIDDHARTAKEK
meson-baryon系のSU(3)表現
27 10* 10 8-1+5/9 8-2 8-2 1πN - -KN - - - -KbarN
If Isospin-symmetric masses are usedRe(a) -0.354 -0.639 Im(a) 0.453 0.440 a(K-p) ≠ (a(I=0) + a(I=1))/2 (not so simple!)
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K-p散乱断面積の」再現性 (今回はパラメータを決定するためには用いていない)
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Baryon-Baryon, Meson-Baryon散乱データを 概ねうまく再現するポテンシャルモデル NN, YN, YY, πN, KN, KbarN interactions at low energies,
このポテンシャルをS=-2、-3のmB相互作用に適用 (基本的に、NO PARAMETERで拡張できる)
S=-2 πΞ−ΚbarΛ−ΚbarΣ−ηΞS=-3 ΚbarΞ
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Application to Kbar-hyperon scattering
Physical Mass Spectrum (Charge Basis)
Isospin Basis
S=-2 and I=1/2
πΞ + Kbar Λ + Kbar Σ + η Ξ (1458) (1611) (1688) ( 1867)
S=-2 and I=3/2
πΞ + Kbar Σ (1458) (1688)
S=-3 and I=0 S=-3 and I=1
Kbar Ξ Κbar Ξ (1815) (1815)
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S=-2 and I=1/2,3/2
πΞ + Kbar Λ + Kbar Σ (1458) (1611) (1688)
rG=0.40, I=1/2 rG=0.40, I=3/2
rG=0.45, I=1/2 rG=0.45, I=3/2
δ11
δ11 δ11
δ11
δ33
δ33
δ44
δ44
δ44
δ44
I=1/2δ11=90° at √s=1526MeV(rG=0.40)
at √s=1533MeV(rG=0.45)
δ11=270° at √s=1676MeV(rG=0.40)
I=3/2
No resonance
S-wave phase shifts
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S行列:S11, S33, S44 S波断面積:σ11, σ33, σ44
σ33
σ44
σ11
S44S33
S11
S44
S11
S33
rG=0.40I=1/2
1:πΞ3:KbarΛ4:KbarΣ
rG=0.45I=1/2
1:πΞ3:KbarΛ4:KbarΣ
σ11
σ33σ44
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S=-3 and I=0
Kbar Ξ (1815)
S=-3 and I=1
Kbar Ξ (1815)
rG=0.40
rG=0.45
rG=0.40
rG=0.45
I=0
I=1
I=0rG=0.40 束縛状態が1つあるrG=0.45 10%程度強めれば、束縛状態 (たぶんvirtual stateがある)
I=1相互作用は弱い低エネルギーでは斥力
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まとめ
(1) We constructed a potential model which describes consistently NN, YN, YY, πN, KN KbarN scattering.
One-hadron-exchange mechanisms with the SU(3) symmetric coupling constants, physical hadron masses and short-range cutoff. The SU(3)-symmetric short-range potential with the range rG=0.4 or 0.45 fm for mB potentials, the range rG=0.49147 fm for BB potentias and SU(3)-symmetric strengths (BB:relative strengths by LQCD calculations HAL-QCD)
(2) Using our potentials, we calculated S=-2 πΞ−ΚbarΛ−ΚbarΣ−ηΞ and S=-3 ΚbarΞ
(3) We found possible S-wave resonances around √s=1530MeV : Ξ*(I=1/2, Jπ=1/2-) around √s=1680MeV : Ξ*(I=1/2-,Jπ=1/2-) a bound state at around √s=1800-1815MeV : Ω*(I=0,Jπ=1/2-)