核子構造のの基礎の基礎とととと 格子QCD によるによる核子構 … · 2011. 1. 11. · 核子のの構成要素の構成要素 • 核子の構造:核子の構成要素⊗構成要素の状態分布
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原子核の三次元的回転運動2008.1.16
原子核理論研究室橋本幸男
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1.原子核の変形
2.変形核の運動 -回転と振動-
3.一次元クランキング、
三次元クランキング
4.最後に
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原子核の特徴
* 有限・量子・多体系 大きさ有限* 自己束縛系 外力無し* 核子と平均場 自己無撞着性
(nuclear self-consistency)
半径 R = 1.2 A 1/3 [fm]
(1fm = 10-13 cm)
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原子核の4重極変形原子核の4重極変形
...
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平均場理論
第一原理力ずく
殻模型
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原子核の変形←why?
殻効果(shell effect)= 量子力学的効果
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調和振動子のエネルギーレベル
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原子核の変形に伴う一粒子エネルギーの変化(Nilsson diagram)
調和振動子+軌道角運動量・スピン力+L2
+体積保存条件
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殻補正エネルギー(変形調和振動子)
( 平均エネルギーからのずれの大きさ )
+
粒子数
-
変形
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et al.
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変形した核の運動:
振動と回転
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原子核表面の四重極(quadrupole)変形
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βγと原子核の形βγと原子核の形
ββ
γγ
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回転・振動運動のエネルギー
基底状態
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α[2]:4重極変形
π[2]:共役運動量
Bohr modelBohr model
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P.O.Hess et al, J.Phys.G7(1981), 737.P.O.Hess et al, J.Phys.G7(1981), 737.
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Boson 展開;
T.Kishimoto & T.Tamura, Nucl.Phys. A270(1976)
Boson 展開;
T.Kishimoto & T.Tamura, Nucl.Phys. A270(1976)
回転振動
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平均場の形の緩やかな変化= 原子核における相転移
有限量子系の特徴
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pp
pp pp
pp
p
pp
p
nn
nn
nn nn
n
n
Nd
光に対する応答の対比
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T.Tanaka et al. , Phys.Rev.C63(2001), 034309T.Tanaka et al. , Phys.Rev.C63(2001), 034309
32 S32 S
56 Ni56 Ni
β3mβ3m
β3mβ3m
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一般化される原子核平均場の考え方
三次元実空間での変形 球対称性、軸対称性の破れ 変形殻模型
核子対の凝縮 粒子数空間の対称性の破れ 準粒子導入
回転運動 時間反転対称性の破れ 回転系での準粒子
調和振動子
Woods・Saxon ポテンシャル
L・S力
軸対称変形 回転
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岩波講座 現代物理学第2版 「原子核論」
平均場部分
2体相互作用部分
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Ragnarsson & Nilsson, Nuclear Shapes
β
γ
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超変形(superdeformation)
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超変形状態(super-deformed state)
a
b
b/a = 2
殻効果
変形の大きさ
エネルギー
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回転に伴う原子核の内部構造の変化― 粒子の回転整列現象 ―
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star-quake = 星震
パルサーとの類似“グリッチ”
角運動量
慣性能率
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回転運動の微視的理論
• 一次元クランキング模型
• 三次元クランキング模型
- Kerman-大西の方法 -
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x
yz
ω
ω
一次元回転
ω
Tilted Axis Rotation (TAR); 三次元回転
ω
TAR+ウォブリング
一次元回転+ウォブリング
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Odegard et al.Phys.Rev.Lett.86(2001), 5866
TSD = triaxial super deformed
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一次元クランキング模型
回転系での時間依存平均場の方程式
“主軸のまわりに静かに一様に回っている状態”
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x1
x2
x3
核子の波動関数
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高速回転する剛体
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オイラー角
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オイラー角
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クランクHFB方程式
A.K.Kerman and N.Onishi, Nucl.Phys.A361(1981),179
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Hartree-Fock equation with constraints(+Boboliubov)
一粒子ハミルトニアン
Lagrange 乗数
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ω
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24Mgでのモデル計算
・有効相互作用=BKN力
・空間格子による波動関数の表現・Hartree-Fock のみ(対相関無し)
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Hartree-Fock 法による24Mgの三次元回転
Simple energy functional E: 24Mg
Vy(x) :湯川ポテンシャル Vc(x) :クーロンポテンシャル
Dp(x) :陽子密度
a2, a3 :パラメータD(x) :核子密度
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24Mgの陽子分布の形
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傾斜角(チルト角) Θ とエネルギー E
Θx
y
拘束条件
z
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エネル
ギー
E
(MeV)
J=2
Θ (rad)
ω ω
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J=3エネル
ギー
E (MeV)
Θ (rad)
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ωω
エネル
ギー
E (MeV)
Θ (rad)
J=4
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Energy variation vs Θ
Θ
~Jc
J=5
J=6
J=4
J=3
J=2
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J=6J=4 (x)
J=3 (x)
J=2 (x)
J=4 (y)
J=3 (y)
J=5
J=2 (y)
Θ (rad)
x2(y2) / <r2/3>
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実際的な有効相互作用:(P+QQ力)
対相関力(P)
+四重極力(QQ)
超伝導、球形へ
長距離力、変形へ
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Hartree-Fock equation with constraints(+Boboliubov)
対相関+四重極相関(P+QQ有効相互作用)
Lagrange 乗数
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182Os一次元クランキング
角運動量
エネルギー
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対相関エネルギー
角運動量
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γ-変形度(degrees)
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三次元クランキング計算
拘束条件:
x
y
z
ψ
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チルト角とエネルギー(MeV)
18
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チルト角とエネルギー(MeV)
TAR?
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ω x
yz
ωω
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j // μ ?
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チルト角と対相関エネルギー
protonneutron
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傾斜角 vs エネルギーの要素
運動エネルギー
対相関エネルギー
変形エネルギー(軸対称)
変形エネルギー(非軸対称)
傾斜角 (度)TAR実現
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gバンド、sバンド、そしてtバンド
エネルギー
t-band
角運動量
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古典論(クランキング模型)から
量子論へ
-生成座標法 (generator coordinate method)-
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ψ(β)
・・・
・・・
1.つなぎあわせて...
2.変分すると...
3.固有値方程式になる
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生成座標の方法(GCM)
Generator coordinate: tilt angleψ
GCM equation:
Cf. T.Horibata et al., Nucl.Phys.A646(1999), 277.
J=18
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norm kernel eigen valuesGCM energy
36
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GCM amplitude
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最後に...
これからの原子核物理学“より高く、より速く、より熱く、より多く”
1.低エネルギー領域 → 高エネルギー領域2.0度、低温領域 → 高温領域3.低スピン → 高スピン4.N ~ Z → |N-Z|大
5.規則的運動 → 不規則、乱雑、複雑な系
角運動量
励起エネルギー高温
低温 イラスト(yrast)線
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chaotic
regularTSD バンド
order in chaos