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Ecole « techniques de base du détecteur » Oléron
Pascal Vincent
Université Pierre et Marie Curie
Introduction
Les systèmes expérimentaux Les interactions des particules chargées
Les interactions des particules neutres Les détecteurs de particules
Visite d'une expérience
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Les particules neutres ne sont pas directement détectables. • Elles ne laissent pas de trace sur leur trajectoire. • Elles ne sont pas déviées par les champs EM
Elles doivent transférer leur énergie à des particules chargées qui pourront être détectées par : • Excitation • Ionisation • Bremsstrahlung • Cherenkov
Détection des particules neutres
Pascal Vincent Oléron 2
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Les processus de base • Les particules neutres
– Photons ● Effet photoélectrique ● Effet Compton ● Création de paires
– Neutrons ● Diffusion élastique ● Absorption ● La fission
– Neutrinos ● Les interactions faibles
Les particules chargés L’excitation Ionisation Cherenkov
Les chargés légers (e±) Bremsstrahlung Radiation de transition
Les particules instables Le cerveau
Pascal Vincent Oléron 3
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L‘absorption (effet photoélectrique) :
La diffusion inélastique (Compton) :
La conversion (création de paire) :
Interaction des photons dans la matière
𝜸 + 𝑨𝑨𝑨𝑨𝑨 → 𝑨− + 𝑨𝑨𝑨𝑨𝑨∗+
𝜸 + 𝑨𝑨𝑨𝑨𝑨 → 𝑨− + 𝑨+ + 𝑨𝑨𝑨𝑨𝑨
𝜸 + 𝑨𝑨𝑨𝑨𝑨 → 𝜸′ + 𝑨− + 𝑨𝑨𝑨𝑨𝑨∗+
Pascal Vincent Oléron 4
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Il s’agit de l’absorption d’un photon d’énergie hν par un atome et de l’éjection d’un électron lie suivant la réaction : Le photon transfère la totalité de son énergie à l’atome qui en libère une large partie en émettant l’un de ses électrons. Énergie cinétique de l'électron éjecte de l'atome : 𝑬𝑨 = 𝑬𝜸 − é𝒏𝑨𝒏𝒏𝒏𝑨 𝒅𝑨 𝒍𝒏𝒍𝒏𝒍𝑨𝒏 𝒅𝑨 𝒍′é𝒍𝑨𝒍𝑨𝒏𝑨𝒏 Les électrons les plus proches du noyau sont les plus lies.
Il manque de l’énergie dans la détection?
e- γ
Effet photo-électrique
Pascal Vincent Oléron 6
𝜸 + 𝑨𝑨𝑨𝑨𝑨 → 𝑨− + 𝑨𝑨𝑨𝑨𝑨∗+
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La section efficace est reliée à la probabilité d’interagir avec une cible donnée. Il s'agit d’une surface qui s’exprime en barns (10-24cm2). C’est la surface totale correspondant à la somme des surfaces de chaque diffuseur présent dans un volume unité.
0( ) n xN x N e
nA
σ
ρ
−=
= aN
S
dx=vxdt
n cibles/m3
σ σ σ
σ σ
σ
faisceau
Cible
N0 N(dx)
Pascal Vincent Oléron 7
Effet photo-électrique
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0( ) n xN x N e σ−=
Pascal Vincent Oléron
Effet photo-électrique
8
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Section efficace de l'effet photoélectrique dépend de la densité de charges des atomes constituant le milieu et de l’énergie du photon incident :
L’effet photo-electrique est dominant aux basses énergies (qqs dizaines de keV)
5
n
ZEϕ
γ
σ ∝
Pascal Vincent Oléron 9
Effet photo-électrique
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Atténuation des photons Pour 5 mm de plomb il faudra 34 cm d’aluminium.
AlAl
pbpb
LAl
Lpb
eILI
eILIµ
µ
−
−
=
=
0
0
)(
)(1
1
765.0
2.52−
−
=
=
cm
cm
Al
pb
µ
µ
Al
pbpbAL LL
µµ
=
Interaction des photons dans la matière
Pascal Vincent Oléron 10
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La « diffusion »
Pascal Vincent Oléron 11
𝜸 + 𝑨𝑨𝑨𝑨𝑨 → 𝜸′ + 𝑨− + 𝑨𝑨𝑨𝑨𝑨∗+
Rayonnement diffusé
Electron éjecté
Effet Compton (inélastique)
Rayonnement incident
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Section efficace totale a basse énergie : A haute énergie : Il est dominant aux énergies intermédiaires (MeV)
2c ZEσ ∝
1c Z
Eσ ∝
Effet Compton
Pascal Vincent Oléron 14
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Conséquence Plusieurs diffusions Compton sont possibles avant une interaction photoélectrique.
Pascal Vincent Oléron 15
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Conséquence
Pascal Vincent Oléron 16
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Création de paires Un photon qui traverse la matière avec une énergie importante peut s’annihiler pour créer une paire électron-positron.
𝜸 + 𝑨𝑨𝑨𝑨𝑨 → 𝑨− + 𝑨+ + 𝑨𝑨𝑨𝑨𝑨
Electron
Rayonnement incident
Positron
Pascal Vincent Oléron 17
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Création de paires
e-
γ
e+
Pascal Vincent Oléron 18
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La section efficace de création de paire varie en Z2 suivant que l’on considère l’effet d’écran des électrons du milieu négligeable ou au contraire total on aboutit respectivement à: A haute énergie : Il existe un seuil à la réaction (il faut produire de la matière) :
Création de paires e-
e+ θ φ γ
( )2 lnZ Eπ γσ ∝
πσ ~ constante en fct de E
Pascal Vincent Oléron 20
Il manquera 2 x me dans la détection?
~ 2 1,022seuil eE m MeV=
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γEln
3
1
γE
γE12
γE
constante~
Evolution de la section efficace d’interaction des photons en fonction de l’énergie
X γ
Pascal Vincent Oléron 21
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5Z
2Z
Z
Evolution de la section efficace d’interaction des photons en fonction du milieu traversé.
Pascal Vincent Oléron 22
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Elle est contenue dans l’état excite de l’atome ionise. Celui-ci se désexcitera selon deux processus :
• La fluorescence X : réarrangement de l’atome avec émission d’un rayonnement X.
• L’émission d'électrons Auger : réarrangement de l’atome avec émission d’électrons.
Que devient d’énergie perdue ?
Pascal Vincent Oléron 23
Electron éjecté (photoélectron)
Rayonnement incident
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L’émission Auger Un électron des couches supérieurs prend la place qui a été libère (2). La variation de son énergie l’éjection d’un électron du cortège électronique (3). Electron éjecté
(photoélectron)
Rayonnement incident
Electron Auger
(1)
(3)
(2)
Pascal Vincent Oléron 24
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La fluorescence A la suite d’un processus de ionisation, une lacune est présente dans le cortège électronique de l’atome. Si celle-ci concerne une couche profonde, un électron des couches supérieurs prendra la place libre. La variation de son énergie entraîne une émission X.
Electron éjecté (photoélectron)
Rayonnement incident
Photon de fluorescence X
(1)
(2)
(3)
Pascal Vincent Oléron 25
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Réponse au rayonnement X du Fer (5.9keV) par une chambre à gaz en mode proportionnel à l’Argon. L’énergie de liaison des électrons de la couche K est de 3 205.9 eV. Le pic d’échappement correspond a la perte du photon de fluorescence : E = 5.9-3.2 ~ 2.7 keV.
Pic d’énergie totale
Pic d’échappement
Exemple 1
Pascal Vincent Oléron 26
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Exemple 2
Pascal Vincent Oléron 27
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QUE DEVIENNENT LES POSITONS ?
Le parcours dans la matière
Pascal Vincent 28 Oléron
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Parcours des positons dans la matière
Les positons sont les antiparticules des électrons. L’antimatière ne coexiste pas avec la matière dans notre univers. Elle s’annihile avec la matière dès qu’elle la rencontre. L’annihilation des positons est contrainte par deux conditions :
Elle intervient avec des électrons (conservation de nombres quantiques). Le positon s’annihile au repos (c.à.d. qu’il doit au préalable perdre son énergie cinétique dans le milieu).
Le résultat de cette annihilation est la production de deux gamma d’énergie égale à l’énergie de masse de l’électron :
γγ +→+ −+ ee
Pascal Vincent 29 Oléron
keVEE 511' == γγ
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Pic d’énergie totale
Pic d’échappement
Exemple 3
Pascal Vincent Oléron 30 Rayonnement à 10.763 MeV de l’aluminium
Pic de double échappement
γγ +→+ −+ ee
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APPLICATIONS Electronthérapie – PET scan
Pascal Vincent 31 Oléron
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PET-scan (2) Pour détecter les deux photons émis des détecteurs sont disposés en couronne, autour du patient. Les photons émis à 180° l'un de l'autre seront détectés par des cristaux opposés et l'endroit précis de l'annihilation se trouve sur une ligne rejoignant ces cristaux. Grâce à l'enregistrement de ces "lignes" dans différentes directions, le système informatique calcule où s'est produite l'annihilation, et donc l'absorption du traceur.
Pascal Vincent 33 Oléron
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PET-scan (3)
Pascal Vincent 34 Oléron
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A haute énergie
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Gerbes électromagnétiques À haute énergie (GeV), les électrons perdent leur énergie presque exclusivement par rayonnement de freinage et les photons perdent la leur par production de paires. Le seuil correspond à l’énergie critique :
𝒅𝑬 𝒅𝒅⁄ 𝒏𝒍𝒅
𝒅𝑬 𝒅𝒅⁄ 𝒏𝑨𝒏≃ 𝟏
La combinaison de ces deux effets résulte en la formation d’une gerbe électromagnétique quand un électron ou un photon entre dans un milieu dense.
Pascal Vincent Oléron 36
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Développement longitudinal
Développement longitudinal : en utilisant des simulations par des techniques Monte Carlo on établit la relation empirique :
𝑑𝑑 = 𝑘𝑥𝑎−1𝑒−𝑏𝑏𝑑𝑥 Le position du maximum de développement est donné par :
𝐿𝑚𝑎𝑏 = 3,9 + 1,01 × 𝑙𝑙𝑑0
Cette relation n’est pas vérifiée à basse énergie où les gerbes se propagent sur des distances plus grandes.
CMI 4AC06 39
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Gerbes hadroniques
Pascal Vincent Oléron 41
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Résumé du comportement des différents types de particules
Pascal Vincent 43 Oléron
Protons/alpha/ions
Photons (gamma)
Profondeur de matière traversée
Photons (X)
Dose relative
Positrons Electrons
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Interaction des neutrons avec la matière
Les particules neutres • Photons
●Effet photoélectrique ●Effet Compton ●Création de paires
• Neutrons ●Diffusion élastique ●Absorption ●La fission
• Neutrinos ●Les interactions faibles
Les particules chargés L’excitation Ionisation Cherenkov
Les chargés légers (e±) Bremsstrahlung Radiation de transition
Les particules instables Le cerveau
Pascal Vincent Oléron 44
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Interaction des neutrons avec la matière
Les neutrons, dénués de charge électrique, ne sont pas sensibles à l’interaction électromagnétique. Ils peuvent donc traverser une quantité importante de matière sans interagir. Les types d’interaction sont les suivants :
La diffusion élastique (si la cible reste dans sont état fondamental) ou inélastique :
La capture radiative :
La fission :
La capture et la fission sont prépondérantes à basse énergie. Au dessus du MeV la diffusion domine.
)(∗+→+ NnNn
γ+→→+ ∗ BBAn
γ⋅+⋅++→+ ynxCBAn
Pascal Vincent Oléron 45
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Interaction des neutrons avec la matière
Perte d’énergie dans une diffusion :
perte moyenne :
transfert maximal et minimal d’énergie : Pour une cible légère (A=1) : α = 0 Pour une cible lourde (A>>1) : α ~ 1-Ο(1/A)
20
A1A-1α avec α)-(1
2EΔE
+=>=<
0max0 EΔE
2EE =>=∆<
max 0
min
ΔE E 1-αΔE 0
=
=
0ΔEE max →>=∆< 0
Pascal Vincent Oléron 46
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Après ralentissement par chocs élastiques les neutrons thermiques sont captures par des noyaux. Les réactions de capture de neutrons thermiques les plus signicatives sont :
Interaction des neutrons avec la matière
capture σ (barns) Q (MeV) 1H + n —> 2H + γ 0,33 2,22 3He + n —> 3H + p 5 330 0,765 6Li + n —> 3H + α 940 4,782 10B + n —> 7Li + α (6%)
3 840 2,792
—> 7Li* + α (94%) 2,310 113Cd + n —> 114Cd + γ 21 000 9,043 157Gd + n —> 158Gd + γ 242 000 7,9 235U + n —> fission 582 200 135Xe + n —> 136Xe 3 000 000 - 149Sm + n —> 150Sm 50 000 -
Pascal Vincent Oléron 47
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APPLICATIONS Les neutrons
Pascal Vincent 48 Oléron
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La boroneutrothérapie
La boroneutrothérapie consiste à transfuser un composant contenant du bore jusqu'à l'accumulation de ce produit dans des tissus cancéreux. Le cancer est ensuite irradié à l'aide de neutrons obtenus à partir d'un réacteur nucléaire. Cela provoque la scission des atomes de bore au sein du tissu cancéreux suite à la réaction de capture neutronique du bore. Les particules en résultant (Li et particules alpha) provoquent un rayonnement au sein du tissu tumoral qui détruit les cellules cancéreuses.
MeVELi
MeVELinB
310,2*
792,27
%94
7
%6
10
=+→
=+→+
α
α
Pascal Vincent Oléron 49
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Résumé
Pascal Vincent Oléron 50
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Interaction des neutrons avec la matière
Les particules neutres • Photons
●Effet photoélectrique ●Effet Compton ●Création de paires
• Neutrons ●Diffusion élastique ●Absorption ●La fission
• Neutrinos ●Les interactions faibles
Les particules chargés L’excitation Ionisation Cherenkov
Les chargés légers (e±) Bremsstrahlung Radiation de transition
Les particules instables Le cerveau
Pascal Vincent Oléron 51
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Que d'eau !
section efficace : 400 000 milliards de ν solaires par seconde. → détecteurs le plus massif possible, enterrés (pour limiter le bruit de fond).
mbarnscm 11238 1010 −−− =≈σ
Les neutrinos
Pascal Vincent Oléron 52
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NEUTRINOS ASTROPHYSIQUE
Pascal Vincent Oléron 54
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50 000 tonnes d’eau. 39.3 m Φ – 41.4m de hauteur 11 146 PM 1km sous terre : réduction du nombre de rayons cosmique 1/105 → 1.88 Hz eau = cible+détecteur.
Super-Kamiokande
Pascal Vincent Oléron 56
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Super-Kamiokande Les photomultiplicateur ont été spécialement conçus par la compagnie Hamamatsu pour les besoins de cette expérience. 100 000 neutrinos atmosphériques par seconde 30 interactions par jour
Pascal Vincent 57 Cargèse 2009
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Principe de la mesure rayon cosmique primaire :
p, He, …
p+
µ+
e+
νµ
νµ
νe
−
atmosphère
Pascal Vincent 58 Cargèse 2009
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Super-Kamiokande 1063 MeV neutrino interagissant avec un proton de la cible. Production d’un muon de 1032 MeV muon. L’échelle de couleur donne le temps d’enregistrement des signaux dans les PM entre 987 et 1080 ns. PMTs proches du vertex enregistre un signal avant les autres.
Pascal Vincent 59 Cargèse 2009
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Super-Kamiokande Muon Electron
Pascal Vincent 60 Cargèse 2009
![Page 50: Ecole « techniques de base du détecteur » Oléronformation.in2p3.fr/TechBaseDet15/cours 4.pdf · 2015. 4. 3. · Ecole « techniques de base du détecteur » Oléron . Pascal Vincent](https://reader036.fdocument.pub/reader036/viewer/2022071604/61403066e59fcb3c636a565d/html5/thumbnails/50.jpg)
Super-Kamiokande Superposition d’un muon et d’un electron.
Pascal Vincent 61 Cargèse 2009
![Page 51: Ecole « techniques de base du détecteur » Oléronformation.in2p3.fr/TechBaseDet15/cours 4.pdf · 2015. 4. 3. · Ecole « techniques de base du détecteur » Oléron . Pascal Vincent](https://reader036.fdocument.pub/reader036/viewer/2022071604/61403066e59fcb3c636a565d/html5/thumbnails/51.jpg)
Super-Kamiokande
Le soleil vu par SuperK, 1000 m sous terre (1500 jours de pause !)
Electrons produits par les neutrino solaires (νe). => le soleil est bien un moteur de fusion nucléaire.
Pascal Vincent 62 Cargèse 2009
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Super-Kamiokande
ντ /ν?
νµ
νµ déficit ! νe O.K. !
Pascal Vincent 63 Cargèse 2009
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ANTARES 10 lignes de 450 m
~1 000 modules de 3 PM ~0.1 km2
Pascal Vincent Oléron 64
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IceCube
Pascal Vincent Oléron 65
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A suivre ...
Pascal Vincent Oléron 66