Brief Summary of Chapter 1
-
Upload
madison-harrington -
Category
Documents
-
view
46 -
download
0
description
Transcript of Brief Summary of Chapter 1
Brief Summary of Chapter 1
微观粒子波动性 -- 粒子运动在空间出现的几率分布呈现波的特征 --
几率波!
简单体系 : i 维势箱
量子力学的统计学本质
量子力学体系的状态函数 -- 波函数 (r,t)
波粒二象性 p = h/
能量量子化测不准原理: xp or Et ħ
1. 几率密度分布函数 ||2
2. 正交归一性: i*jd = ij
(i=j, ij=1; ij, ij=0)
3. 本征函数 / 方程: Â = a
4. Schrödinger 方程: Ĥ(r) =
E(r)
5. 态叠加原理 : = cii , Âi =
Aii
求平均值 : <A> = *Âd
/*d
= ci2Ai/ ci
2
31
sin2
i i
ii
i l
xn
l
,...)3,2,1( 8 31
2
22
ii i
i nl
n
m
hE
mEp
mPTH
2
2/ˆˆˆ
2
2
atom) -(/RZ-
(photon) h
) vibration(atomic
22 electrononen
nh
E
• 数理基础(微积分)需要复习
• 算符运算的理解欠佳
• 势箱模型: 1 )量子态(能级)的理解欠佳; 2 )未掌握多电子体系电子排布的能量最低原则。
第一章作业情况总结:
1.4 某同步加速器,可把质子加速至具有 100×109ev的动能,此时质子的速率是多大?
• 易出现错误: 直接使用 E=mv2/2 计算速率,超光 速,必须考虑相对论效应。
1.9 用测不准原理说明普通光学光栅(间隙约 10-6m )观察不到 10000V 电压加速的电子衍射。 (1 eV = 1.602x10-19
J )
)(10226.110226.1
1
10602.110110.92
10626.6
2v/
119
1931
34
e
mV
V
eVm
hmh
e
e
显然,光学光栅的宽度要远大于电子的德布罗意波长,观察不到电子衍射。
关键点: 1 )能级表达式中有三个量子数,如何排序? 2 ) 多电子体系基态电子占据的能量最低原则。
1.27 1) 当粒子处在三维立方势箱中 (a=b<c),试求能量最低的前 3 个能级 ( 此题条件不够严格!); 2 )若此势箱中共有四个电子,求其基态到第一激发态的吸收光频率。
解: 1 )三维势箱能级表达式:
(n为能级顺序, nx,ny,nz为量子数,
a/c < 1))(
8
)(8
2
2222
2
2
2
2
2
2
2
22
c
annn
ma
h
c
n
a
n
a
n
m
hE
zyx
zyxn
)4
2(8
2,1
)2(8
1
2
2
2
2
2
2
2
2
2
1
c
a
ma
hEnnn
c
a
ma
hEnnn
zyx
zyx
第三个能级:有三种可能情况a )
b )c )
)9
2(8
3,12
2
2
2
3 c
a
ma
hEnnn zyx
)5(8
2,1;2,12
2
2
2'3 c
a
ma
hEnnnnnn xzyyzx
22
3925
2
2
2
2'33
c
a
c
a
c
aEE
. ,,22
3 1 ;a case ,,
22
3 '33
'33 bcaseEE
c
aEE
c
a
例如 c = 2a,则有:)
4(
8)(
8
222
2
2
2
2
2
2
2
22z
yxzyx
n
nnn
ma
h
c
n
a
n
a
n
m
hE
2
2
3
2
2
2
2
2
1
32
173,1
8
32,1
32
91
ma
hEnnn
ma
hEnnn
ma
hEnnn
zyx
zyx
zyx
2 )基态和第一激发态的电子排布如下图,则激发能:
E1
E2
E3
E1
E2
E3
基态 第一激发态
)3
3(8 2
2
2
2
23 c
a
ma
hEEE
)3
3(8
/2
2
2 c
a
ma
hhE
In case b:
In case a:……In case c: ……
角动量算符定义为 :
yzx zpypL zxy xpzpL
证明: (1) (2)解: 令有波函数 f = f(x,y,z),则有
xyz ypxpL 2222zyx LLLL
zyx LiLL ],[ 0],[ 2 zLL
)(
))((ˆˆ
222
2
222
2
zy
fxz
xy
fz
z
fxy
zx
fyz
x
fy
z
fx
x
fz
yz
zyfLL yx
)(ˆˆ2
2
222
22
yz
fxz
y
fx
z
fxy
yx
fz
zx
fzyfLL xy
zyxzxy
xyyxyx
LiLLfLifypxpi
fy
xix
yiify
xx
yfLLfLLfLL
ˆ]ˆ,ˆ[ˆ)(
)()(ˆˆˆˆ]ˆ,ˆ[ 2
同理有: yxzxzy LiLLLiLL ˆ]ˆ,ˆ[;ˆ]ˆ,ˆ[
( 2 )
0ˆˆˆˆˆˆˆˆ
]ˆ,ˆ[]ˆ,ˆ[ˆ]ˆ,ˆ[]ˆ,ˆ[ˆ
]ˆˆˆˆˆˆˆˆˆˆˆˆ[ˆˆˆˆˆˆˆˆ
ˆˆˆˆˆˆˆˆ
]ˆ,ˆ[]ˆ,ˆ[]ˆ,ˆ[]ˆ,ˆˆˆ[]ˆ,ˆ[
2222
2222
2222222
yxxyxyyx
yzyzyyxzxzxx
yzyyzyxzxxzxyzzyxzzx
yzzyxzzx
zzzyzxzzyxz
LLiLLiLLiLLi
LLLLLLLLLLLL
LLLLLLLLLLLLLLLLLLLL
LLLLLLLL
LLLLLLLLLLLL
• 已知甲烷 CH4的四个价层正则分子轨道( CMO)的归一化波函数
分别为 1 、 2 、 3 和 4, 在独立粒子模型下满足单粒子本征方
程: , 其中 1的轨道能量为 1, 后三个轨道简并,
能量均为 2(2 > 1) ;根据态叠加原理,将这四个正则分子轨
道线性组合,即得四个定域分子轨道( LMO)分别描述四个等价的 C-H键:
试证明这四个定域分子轨道的能量完全相同,并确定其能量。
涉及要点: 1 ) 本征函数的正交归一性; 2 )本征方程的使用; 3 ) 态叠加原理; 4 )求平均值方法。
解: 四个 CMO的波函数是单粒子本征方程的本征函数,均满足正交归一性:
对任一 LMO,可表示为:
均有
其能量可由求平均值方法导出:
iiih ˆ )0, ;1,( * ijijijji jijid
4
1iiim c
4
1
24
1
4
1
2 ***i
iji
jijii
iiimm cdccdcd
ii
iii
mm
mm
m c
c
d
dh2
2
*
ˆ*
4
1
24
1
4
1
2
4
1
4
1
2
**
ˆ*ˆ*ˆ*
iii
jijijji
iiiii
jijiji
iiiimm
cdccdc
dhccdhcdh
由于四个 LMO表达式中各 CMO的组合系数为 +1或 -1,因此,四个 LMO的能量相等,均为:
)3(4
1
4
121
4
1
i
idcba
• 若环丁二烯为正方形, C-C 键长为 a,
(1)运用势箱模型处理该体系,若采用定域双键模型,其电子总能量多大?若采用离域大键模型,其离域电子总能量多大?
(2)利用 (1) 的结果推算该体系的离域能(3)若采用离域大键模型,求出该分子的基态到第
一激发态的光谱波长表达式。
(1) 若采用定域双键模型,每个键中的 2 个电子均被限制在长度为 a 的一维势箱中,则每个电子的能量可表示为:
4 个定域电子的总能量:若采用离域模型,则四个离域于边长为 a 的二维方势箱中,
电子的能级公式为:则能量最低的三个能级分别为:
2
2
8ma
hE Le
2
2
24
ma
hEE Le
Ltot
2
22
21
2
8
)(
ma
nnhED
)2n(n
)2n1,n
2n1,n(
8
5);1n(n
4
212
2
3
12
21
2
2
2212
2
1
ma
hE
ma
hE
ma
hE
D
DD
则离域电子总能量为:
E2E1
E3
2
2
21 4
722
ma
hEEE DDD
total
( 2 )离域能: 2
2
4
5
ma
hEEE Dtotal
Ltotaldeloc
( 3 )离域体系中,基态到第一激发态的电子跃迁可发生于第一到第二能级,也可发生于第二至第三能级(此处为巧合!),激发能均为:
故对应的吸收光波长为:
2
2
8
3
ma
hEex
h
cmaEhc ex 3
8/
2
2
2
3
2
2
2
2
2
1
8
5
4
ma
hE
ma
hE
ma
hE
D
D
D
思考题: 原子中的核外电子受到核的静电束缚,一般被限在在距离原子核 <2埃的范围内围绕原子核运动,电子是否具有波动性?如果有,如何理解其波动性?以氢原子基态为例,已知 1s轨道的平均半径为 0.528埃 , 试由此估算 1s电子的能量和 de Broglie波长。 ( 静电力常量 k=-9×109 N·m/C2 ,电子电荷量 e=1.6×10-19 C ,普朗克常量 h=6.63×10-34 J·s ,真空中光速 c=3.00×108 m/s)
• 答: 围绕原子核高速运动的电子当然具有波动性,其波动性表现在空间出现的几率分布呈现出波动特征,即几率波,因而其运动状态可由波函数描述。
• 对氢原子基态而言,其 1s轨道上电子所受向心力为静电力,需满足:
r 为轨道平均半径, Z =1.
又其动能 T = meve2/2, 势能 V= -kZe2/r
则有 V = -2T or T = -V/2 (即维里定理!)
则有: E = T + V = V/2 = -kZe2/2r =… = -13.6
eV
r
vm
r
Ze ee2
2
2k
又有 p2 = 2meT = -meV = mekZe2/r
可见,氢原子 1s轨道上电子的 de Broglie波长与其被核束缚的运动范围尺度相当,当然会呈现极强的波动性。
(如果利用第二章的结论可以直接确定 1s轨道上电子能量为:
再由上述的关系式可求 de Broglie波长, 当然还可以由此来确定 1s轨道的平均半径!)
nmr
Zeh
p
he 0.332
km 2e .../
1)n 1,(Z 613E 221s eVnRZ ./