Bagian 2
-
Upload
phillipa-mark -
Category
Documents
-
view
61 -
download
0
description
Transcript of Bagian 2
andhysetiawan
Bagian 2
Sub Pokok Bahasan
Gelombang pada zat cair Gelombang di udara (gelombang bunyi) Gelombang permukaan air
andhysetiawan
Elemen Zat cair setebal dengan luas penampang A
x
Elemen mengalami deformasi. Perpindahan sisi kiri dan kanan elemen tsb
dinyatakan dengan
)()( xxdanx
Hubungan antara tegangan dan regangan :
Modulus Bulk
V
VM
A
F
B.4 Gelombang Pada Zat Cair
xxFxFt
xA
)(2
2
Persamaan gerak elemen Volume zat Cair
andhysetiawan
Persamaan gerak elemen Volume zat Cair
xxFxFt
xA
)(2
2
xx
FxFxF
txA )()(
2
2
Ekspansi ke Deret Taylor
V
VM
A
F
xA
xAxxxxAM
A
F
)(
xM
xA
xx
AM
A
F
x
AMF
x
Fx
txA
2
2
Hubungan antara tegangan dan regangan :
2
2
xAM
x
F
andhysetiawan
2
2
xAM
x
F
x
Fx
txA
2
2
2
2
2
2
xxAM
txA
2
2
2
2
x
M
t
Bandingkan dengan Persamaan Umum gelombang
02
2
2
2
x
M
t
Cepat Rambat Gelombang :
M
v
Substitusi
02
22
2
2
xv
t
andhysetiawan
d
dpB
dV
dpVB
UDARA
Tidak mengalami perubahan bentuk
Mempunyai respon terhadap perubahan tekanan
Modulus Bulk
C. Gelombang di Udara (Gelombang Bunyi)
dV
V
d
mVdV
dmV
21
andhysetiawan
C.1 Cepat Rambat Gelombang Bunyi
)()(2
2
xxpxpAt
xA
Fma
x
p
t
2
2
Hukum II Newton
Ekspansi ke Deret Taylor
andhysetiawan
Dalam perambatannya berlaku hukum kekekalan massa
cxAxxxxA 0)()(
cx
xA
1
1x
02
2
xx
B
v
Ekspansi ke Deret Taylor C
x
1
012
2
xxx
Hukum II Newtonx
p
t
2
2
2
2
xx
p
BModulus Bulk
x
p
x
p
t
2
2
Bp
2
2
2
2
xB
t
0
2
2
2
2
x
B
t
Bandingkan dengan Persamaan Umum gelombang
02
22
2
2
xv
t
Cepat rambat Gelombang bunyi
di udara
andhysetiawan
cpV cp
Gelombang dalam gas bersifat adiabatik
01 dpdp
p
d
dp
d
dpB
pB
andhysetiawan
pB B
v
substitusi
M
RTv
Tv M
R
p
v
M
RTp
LussacGayHk .
andhysetiawan
C.2 Intensitas Gelombang Bunyi
Dari Diperoleh hubungan antara gelombang tekanan dan gelombang pergeserandxd
pB
dx
dBp
Daya atau arus energi gelombang bunyi: t
ApP
.t
Ax
BP
2
..
x
vABP
Rapat arus energi atau Intensitas
gelombang bunyi P/A
2
..
x
vBI
andhysetiawan
Impedansit
xB
A
Z
.
v
Bz
dx
dBp
2
..
x
vBI2
..
B
pvBI
2.1
pz
I
A
F
xBp
.t
ZF
.Impedansi karakteristikImpedansi jenisRapat Impedansi
andhysetiawan
BelI
I
0
log dBI
I
0
log.10
Intensitas gelombang bunyi sering dinyatakan sebagai taraf intensitas β dalam satuan decibel (dB), yang menyatakan tingkat relatif dan didefinisikan sebagai berikut::
acuan Intensitas/10 2120 mWI
Dengan:
andhysetiawan
Gelombang Permukaan Air
Anggap Air Memiliki sifat – sifat sebagai berikut
a. Non viskos, Viskositas yang disebabkan oleh gesekan internal,
diabaikan.
b. Amplitudo gelombang relatif lebih kecil dibanding panjang
gelombangnya.
c. Gaya-gaya yang bekerja hanyalah gaya gravitasi dan tegangan
permukaan.
d. Inkompresibel, Volume tidak berubah karena perubahan
tekanan, jadi rapat massanya
konstan.
andhysetiawan
Selain itu air dipandang sebagai air ideal, dengan sifat sifat :
a. Berlaku hukum kekekalan massa :
t
0
t
Inkompresibel
0
tv
0
t
Konstan
andhysetiawan
b. Tidak ada gelembung.
0ˆ dAn
Teorema Divergensi
0dV
0 0
yxyx
c. Tidak ada pusaran.
0
dv
Teorema Stokes (Rotasi)
0ˆdAnv
0
t 0
t
0
0ˆ
yxk xy
andhysetiawan
D.1. Penerapan Syarat Batas Syarat batas di x = 0 :
….(1)
….(2)
Pers. 1 Pers. 2
0
yxyx
)3.......(0)(
)( dy
ydfykg )4.......(0
)()(
dy
ydgyfk
Tidak ada gelembung
0
yxxy
Tidak ada pusaran
andhysetiawan
Diferensiasikan terhadap y
Persamaan 3
0)()(
2
2
dy
yfd
dy
ydgk
)5.......()(1)(
2
2
dy
yfd
kdy
ydg
Substitusi ke persamaan 4
0)(1
)(2
2
dy
yfd
kyfk
0)()( 2
2
2
yfkdy
yfd
kyky BeAeyf
Solusi Persamaan
Diferensiasikan terhadap y
Persamaan 4
0)()(
2
2
dy
ygd
dy
ydfk
)6.......()(1)(
2
2
dy
ygd
kdy
ydf
Substitusi ke persamaan 3
0)(1
)(2
2
dy
ygd
kygk
0)()( 2
2
2
ygkdy
ygd
kyky DeCeyg
Solusi Persamaan
andhysetiawan
Syarat Batas : y = -h: 0yMaka f (-h) = 0
0 khkh BeAehf
khAeB 2Persamaan Gelombang arah x dan y pada persamaan (1) dan (2)
)7.......(sincos 2 yhkkyy eekxtA
)8.......(coscos 2 yhkkyx eekxtA
Kasus khusus
a. Bila h >> , maka
)9.......(sincos kxtAekyy
)10.......(coscos kxtAekyx
b. Bila h << , maka :
)11.......(sincos)(2 kxthyAky
)12.......(coscos2 kxtAx
Ekspansi ke deret pangkat
yhkky
kykhky
eeAyf
eAeAeyf
2
2 )(
yhkky eeAygdy
ydfykg 2)(0
)()(:3persdari
andhysetiawan
D.2. Hubungan Dispersi Gelombang Permukaan Air
Persamaan Gerak
])([2
2
xxpxpyLt
m x
xgxp y)(
Hukum hidrostatika
])([2
2
xxxgyLt
m yyx
xgxyL
tm yx
2
2
Deret Taylor
xyLm Vm
xg
tyx
2
2
andhysetiawan
yhkkyy eekxtA 2sincos yhkky
x eekxtA 2coscos
xg
tyx
2
2
yhkkyyhkky eegkee 222
Syarat batas di y = 0
hkhk egke 222 11
kh
kh
e
egk
2
22
1
1
PersamaanDispersi
andhysetiawan
D.3. Gelombang Gravitasi dan Gelombang Riak
kh
kh
e
egk
2
22
1
1
Persamaan Dispersi
Kasus Khusus
a. Bila h >> 02 khe
Persamaan dispersi menjadi :
gk2 gk2
k
2
gv f
kv f
Kecepatan fase
andhysetiawan
dk
dvg
dk
gkdvg
k
gvg 2
1
22
1 gvg Kecepatan Grup
gf vv
Gelombang ini disebut Gelombang Gravitasi
Gelombang ini bersifat dispersif
andhysetiawan
b. Bila h <<, Maka pangkatderetdalame kh2
)2(1
.......!2
2)2(1
2
22
khe
khkhe
kh
kh
kh
kh
e
egk
2
22
1
1
kh
khgk
211
2112
hgk 22 ghk
kv f
gh
k
kv f ghv f
dk
dvg
dk
ghdkvg fg vv ghvg
Gelombang Riak bersifat non Dispersif
andhysetiawan
Efek tegangan permukaan diperhitungkan
2kTekanan pada elemen massa bertambah
x
kgt
yx
2
2
2
x
kg
tyx
2
2
2
kh
kh
e
ekgk
2
232
1
1
Untuk kasus h >>, tegangan permukaan tidak diabaikan
02 khe
32 k
gk
2
2
gv
xxkgxxp
xkgxp
y
y
2
2
)(
)(
])([2
2
xxpxpyLt
m x
])([22
2
xxxkgyLt
m yyx
Deret Taylor
x
xxkgyL
tm yx 2
2
2
yhkkyy eekxtA 2sincos
yhkkyx eekxtA 2coscos
Untuk kasus h << tegangan permukaan tidak diabaikan, Bagaimana dispersivitasnya?