摩擦・摩耗メカニズム理解ための摩擦界面その場観察2018/10/11 · MATERIAL STAGE Vol.17, No.5 2017 25 プラスチックの摩擦・摩耗メカニズムとその特性改善
§1.5 相对偏摩尔性质 ( 偏摩尔混合性质 ) Relative partial molar properties
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Transcript of §1.5 相对偏摩尔性质 ( 偏摩尔混合性质 ) Relative partial molar properties
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§1.5 相对偏摩尔性质(偏摩尔混合性质)
Relative partial molar properties
组元 i 的相对偏摩尔性质:指组元 i 在溶液中的偏摩尔量与其在纯物质状态时的摩尔量的差值。即:
*,i i m i
式中: i — 组元 i的相对偏摩尔性质。
i — 溶液中组元 i的偏摩尔性质。
*,m i — 纯 i的摩尔性质。
一、定义
除 Vi, Si 外,一般偏摩尔性质的绝对值是测不到的。为研究和处理问题方便,实际上采用的是偏摩尔性质的相对值。
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相当于恒 T、 P 下, 1mol 组元 i 在大量溶液中溶
解时,在给定浓度溶液中 i 物质摩尔性质的变化,相对偏
摩尔性质又叫 i 的偏摩尔溶解性质。如恒 T、 P 下,][* ii
Riimii aRTGGG ln*
,
偏摩尔溶解 ( 溶解 ) 自由能:
1mol 物质 i 溶解过程中的自由能变化。
二、物理意义
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除 iG 外,还有:
*,imii HHH 偏摩尔溶解热(偏摩尔混合热)
*,imii SSS 偏摩尔溶解熵(偏摩尔混合熵)
偏摩尔混合性质
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三、适用公式对 1mol 溶液而言,混合前 Gibbs 自由能 :
**22
*11
**22
*11
ii
iiq
GxGxGx
GnGnGnG
混合后, iih GxGxGxG 2211
适用于任何容量性质,如
i
iim GxG
m i ii
H x H m i ii
S x S
qhm GGG )()()( **222
*111 iii GGxGGxGGx
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G-D 公式 成立
凡是适用于偏摩尔性质的公式,对相对偏摩尔性质都成立。
i i iG H T S
i i iH U p V
*,i i m i
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1.5.4 二元系中 计算iG
( 1 )由△ G2 求△ G1
对二元系 G-D 方程 02211 GdxGdx
2
2
2
20 0 21
21
x
x
x
xGd
x
xGd
2
0 21
21
xGd
x
xG
2 .由△ Gm 求△ Gi (截距法)
由集合公式, 1mol 溶液
2211 GxGxGm
恒 T、 P ,上式求导1 1 1 1 2 2 2 2d d d d dmG x G G x x G G x
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所以,上式变为 1 1 2 2md G G dx G dx
上式两边乘
2
1
dx
x21
2
111
21 Gx
dx
dxGx
dx
Gdx m
:
2 1 1 x x 1 2dx dx
1 1 1 1 22
mGx x G x G
x
2 12
( )
mm
GG G x x
22
(1 )( )
mm
GG x x
111 )1(
x
GxGG m
m
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vduuvudv由分部积分公式
2
0 21
21
xGd
x
xG
2Gv 1
2
x
xu
21
221
1
1
11
x
dx
x
dx
x
xddu
,
2
0 221
22
1
21 d
xx
x
GG
x
xG
( 3 )由 ΔGi 求 ΔGm
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两边乘 x1
2
0 221
212211
xdx
x
GxGxGx
移项整理得 20 22
22
2
)1()1( dx
x
GxG
x
m
1 11 120
1
(1 )(1 )
x
m
GG x dx
x
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1.5.5 标准溶解 Gibbs 自由能
若溶液中的组分 i 处于标准状态 , i 组分的偏摩尔 Gibbs 溶解自由能即称为标准溶解 Gibbs 自由能
ii *
*i i iG
*i 为纯组分 i 的化学势; i
为溶液中组分 i 的标准状态化学势
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(1) 纯物质为标准态:
以纯组分 i 为标准态,则 *ii
* 0i i iG
(2) 亨利假想态(遵从 Henry 定律, xi = 1 的状态)为标准态
( )i i x
*( )
( )
lnRi
i i x i Hi x
aG RT
a
0ln ii RTG
*( ) ( )ln lnR H
i i i x i xRT a RT a
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(3)以遵从 Henry 定律、 ( ) 1iw w 的状态为标准态
( )i i w
*( )i i w iG
*( ) ( )ln lnR H
i i i w i wRT a RT a
0ln100
Ai i
i
MG RT
M
05585.0ln i
ii M
RTG Fe 基溶液中
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0)(li 0
)(si fus iG(4). 与 的关系
*( ) [ ]l wi i 0
1 ( )ln100
Ai l
i
MG RT
M
*( ) [ ]s wi i 0
2 ( )ln100
Ai s
i
MG RT
M
*)(
*)( ls ii
0)(
0)(
123 lnli
siRTGGG
fus iG
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§1.7 超额热力学性质 Excess Functions
超额自由能 或 idmm
E GGG Eidmm GGG
式中: —实际溶液的摩尔自由能(同浓度)。 — 理想溶液的摩尔自由能(同浓度)。
mGidmG
* *id Em i i m i iG x G G G x G
Eidmm GGG id
mmE GGG 或
一、概念
活度系数体现了实际溶液对理想溶液的偏差,还可以用超额(过剩)热力学性质表示。
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对 i 组元: idii
Ei GGG 或 E
iidii GGG
式中, —i 组元的偏摩尔过剩自由能。 — 实际溶液中, i 组元的偏摩尔自由能(同浓度)。 — 理想溶液中, i 组元的偏摩尔自由能(同浓度)。
EiG
iGidiG
*,
*, im
Ei
idiimi GGGGG
Ei
idii GGG
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对理想溶液: iim
idi xRTGG ln*
,
iimidi
idi xRTGGG ln*
,
Rii aRTG ln
iEi RTG ln
二、 EiG 与 i 的关系
(1) EiG 体现了实际溶液中 i组元对 id的偏差。
1i ,正偏差, 0EiG ;
1i ,负偏差, 0EiG ;
1i ,id, 0EiG ;
(2) EiG 是可以测量的( i
Ri xa , )。
对实际溶液: * lni
Ri iG G RT a
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集合公式 i
Eii
E GxG
G-D 方程 i
Eii dGx 0
Ei
Ei
Ei TSHG
ixP
EiE
i T
GS
,
ixT
EiE
i P
GV
,
10 21
11
1
)1()1( dx
x
GxG
xE
E
20 22
22
1
)1()1( dx
x
GxG
xE
E
三、相关公式
11
E )1(1 x
GxGG
EE
22
E )1(2 x
GxGG
EE
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ixT
EiE
i P
GV
,
ixP
EiE
iEi T
GTGH
,
111 )1(
x
GxGG
EEE
222 )1(
x
GxGG
EEE
ixP
EiE
iEi T
GTGH
,
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移项积分 B
x
x
x
A
BA ad
x
xad
A
A
B
lnln1 0
B
x
A
BA ad
x
xa
B
lnln0 (任何标态的活度均适用)
1.7 Gibbs-Duhem 方程在二元系中的应用1 由一个组分的活度求另一组分的活度
对于 A-B 二元系, 有 Gibbs-Duhem 方程
d d 0A A B Bx x
lni i iRT a i = A, B
由一种组元的化学势推算出另一组元的化学势,由一种组元的活度得到另一种组元的活度。例如 Cu-Zn 二元系
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讨论:
A
BAB x
xxx ,0,1 取值受限;
( 2 )积分下限 BBB aax ln,0,0
B
x
A
BA ad
x
xa
B
lnln0
B
A
x
x
ln Ba
存在缺点:( 1 )
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1 BA xx
( 1) -( 2 )得:
0B
BB
A
AA x
dxx
x
dxx
0 BA dxdx
0lnln B
BB
A
AA x
adx
x
adx
ln ln 0 A A B Bx d x d
0lnln BBAA adxadx (1)
xA dlnxA+ xB dlnxB= 0 (2)
AB 2. 由一组元的活度系数求另一组元的活度系数
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讨论:( 1 ) 00 lnln,,0 BBBBBx
( 2 )仍存在 A
BB x
xx ,1
B
B
A
A
x
x BA
BA
x
xd
x
xd
01lnln
B
B
x
x BA
BA d
x
x0
lnln
B
A
x
x
ln Bln o
B
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则:
3 α 函数法( 1950年 Darken 提出)
B
B
B
B
x
x BB
Bx
x BA
BA d
x
xd
x
x00
ln1
lnln
利用 vduuvudv
0ln ln
1B
B
x BA Bx
B
xd
x
2)1()
1(
B
B
B
B
x
dx
x
xd
B
B
x
x BB
BB
B
BA dx
xx
x0 2)1(
lnln
1ln
0ln ln
1 1B
B
xB BB Bx
B B
x xd
x x
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B
B
x
x BB
BB
B
BA dx
xx
x0 2)1(
lnln
1ln
定义: 2)1(
ln
i
ii x
对 A-B 二元系
B
B
x
x BBBBB
BA dxx
x
x0
2)1(1
ln
1
lnA
A
x
x ABBBAA dxxx
2)1(
ln
B
BB x
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0,1 AB xx 0lnln AA 是个有限值,
1
0
0lnAx
ABA dx 整个浓度范围内曲线下的面积。
1
lnA
A
x
x ABBBAA dxxx
B
Ax
2)1(
ln
B
BB x
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1 .变通方法(Ⅰ),邹元爔 , 1962
A-B 二元系 BA
BA ad
x
xad loglog
而 B
B
x
x BA
BA ad
x
xa
0loglog
设 Ra
a
B
A ,恒 T、 P 下,
)(xfR
BA adadRd logloglog
( a )
( b )
4 Gibbs-Duhem 方程变通形式浙江平湖人。
冶金和材料学家 ( 1915-1987 )
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所以, Rdxad AB loglog
( c )代入( b )得
( c )
B
B
x
x BA Rdxa0
loglog
即
B
B
x
xB
ABA a
adxa
0loglog
BA
BA
BA
BBA
B
adx
adx
xx
adadx
xRd
log1
)log(
logloglog
( a )式代入上式
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1962 年,邹元爔先生研究了 H2O ( g ) -HF 混合气体与CaO-CaF2 熔渣平衡,
( CaO) +2HF ( g ) =( CaF2) +H2O ( g )
PP
P
a
aK
HF
OH
CaO
CaF 222
PP
P
Ka
a
HF
OH
CaF
CaO 22
2
1
右边数据由实验可得 CaoCaF aa /2
早在 1953 年,邹先生对包头铁矿高炉冶炼中氟的 行为和冶炼过程进行了研究,解决了含氟铁矿高炉冶炼难题,使包钢得以投入全面的开发。
B
B
x
xB
ABA a
adxa
0loglog
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1. 蒸气压法
1.8 活度的实验测定
*/ iiRi PPa
xiH
xi kPa /)(
wiH
wi kPa /)(
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Cd-Sn 合金中 Cd 的分压( 682℃ )
[wCd/w] 0.1 0.5 1.0 20 40 60 80 100
xCd 1.05× 10-3 5.25× 10-3 1.06× 10-2 0.21 0.42 0.61 0.81 1.00
aCd PP 80 400 800 14665 23998 30664 32664 33331
][%CdPCd 800 800 800 733 600 511 408 333
CdCd xP 76190 76190 75472 69833 57138 50269 40326 33331
33331CdR
Cd
Pa 2.4× 10-3 0.012 0.024 0.44 0.72 0.92 0.98 1.00
Cd 2.29 2.29 2.26 2.09 1.71 1.51 1.21 1.00
H
Cda (%) 0.1 0.50 1.00 18.33 30.00 38.33 40.83 41.66
%
Cdf 1.0 1.0 1.0 0.92 0.75 0.64 0.51 0.42
H
xa 1.05× 10-3 5.25× 10-3 1.05× 10-2 0.19 0.31 0.40 0.43 0.44
H
Cdf 1.0 1.0 0.99 0.92 0.75 0.66 0.53 0.44
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2. 化学平衡法
2
2CO
CO c
pK
p p a
[C]+CO2(g)=2CO(g)
2
2
( )COc
CO
pa K
p p
lnG
KRT
[Si]+2[O]=( SiO2 )
222 ][%][%22
OfSif
a
aa
aK
OSi
SiO
OSi
SiO
1 .直接法
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2. 化学平衡法
[S]+H2(g)=H2S(g)
( 2 )间接法
][2
2
SH
SH
aP
PK
SSH
SH
f
K
fSP
PK
'
][%2
2
SfKK loglog'log
KP
Pa
H
SHS
2
2
][
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3. 分配平衡法
)()( BA ii
)()()()( lnln BiBiAiBi aRTaRT
)()( BiAi 1)(
)( Bi
Ai
a
a
一定温度下,溶质 i 能溶于互不相溶的 A、 B 两相并达平衡,
若标态选择相同:
若标态选择不同: )()( BiAi
]exp[)(
)( )()(
RTa
aLa AiBi
Bi
Ai
Bi
AiLa)(
)(lim
0
Bi
AiLa][
][lim
0
分配常数:
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4. 电动势法
将待测组元参加的反应构成原电池或浓差电池:
(Pt)Pb(l)|PbO-SiO2|O2(100kPa),(Pt)
Pt(l)+1/2O2=(PbO)
PbOln2
RTE E a
F
EE
(Pt)Pb(l)|PbO(l)|O2(100kpa),(Pt)
RT
EEFaPbO
)(2ln
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对某一溶液: idmm
E GGG
Em
EE STHGm
idm
E
mmHHH
idm
E
mmSSS
)()( idmm
idmm
E SSTHHG
无热溶液 正规溶液
无热溶液: HE=0
正规溶液: SE=0
1.9 正规溶液模型及性质
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1.9 正规溶液模型及性质• 1.9.1 正规溶液的定义及正规溶液模型特点
In chemistry, a regular solution is a
solution that diverges from the behavior of an ideal solution only
moderately. • ( 1 )形成正规溶液的各组分质点半径相近,交换位置时
不会改变原有的‘似晶格’结构;• ( 2 )粒子间的相互作用力是一种近程力,所以,以质点
间的相互作用能计算混合焓时,只考虑最邻近质点间的键能;
• ( 3 )溶液中质点的排列是完全无序的,其混合熵等于理想溶液的混合熵。
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一、正规溶液( regular solution )
1. 定义:
idi
E
iiSSS
当极少量的一组元从理想溶液迁移到具有相同组成的实际溶液时,如果没有熵和体积变化,则称之为正规溶液(规则溶液)。
2. 性质:
idii SS
0E
iS
ixR ln
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一、正规溶液( regular solution )
EEE
iiiSTGH
2. 性质:E
iG
EHHi
iE RTGHii
ln
由式可知,对正规溶液可由其判断溶液中组元 i对理想溶液的偏差,正偏差, 负偏差,
0 , 0ln , 1 iii H
0 , 0ln , 1 iii H
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一、正规溶液( regular solution )
2. 性质:
函数守常(与浓度无关)
2)1(
ln
i
ii x
对二元系:
22
22
21
11
)1(
ln
)1(
ln
x
x
(b) )1(ln
(a) )1(ln2
222
2111
x
x
一般溶液 ,正规溶液 ,但此时, 与浓度无关。 21 21
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证明:由 α 函数法,
若 α 函数与浓度无关, 1
1
22121
1
11
ln dxxxx
xx
一、正规溶液( regular solution )
2. 性质:α 函数守常(与浓度无关)
)1(ln 122121 xxx
同理, 2112ln x
)1( 122 xx
22212 xxx
222x
(b) )1(ln
(a) )1(ln2
222
2111
x
x
21
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Guggenheim 等对正规溶液理论进行了修正 , 提出了 S-正规溶液 .定义是:一种溶液,除组分间的交换能不等于零外,能够
满足理想溶液的其它一切条件。S -正规溶液比正规溶液更严格 , S是 Strictly 的第一个字母 . 意即“严格”。
1.9.3 S- 正规溶液的似晶格模型
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0
1
2AB AA BBN Z
A-B 溶液二元系
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二、 S- 正规溶液( strictly regular solution )
3. 性质:
ii xRS ln
① 混合熵
对二元系: mS BBAA xRxxRx lnln
② 混合焓 BAmm xxUH
AH对二元系:
BH
))(1(A
mAm x
HxH
))(1(B
mBm x
HxH
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二、 S- 正规溶液( strictly regular solution )
3. 性质:BAm xxH
AH
对二元系:
BH
))(1(A
mAm x
HxH
))(1(B
mBm x
HxH
2BA xH
AEAA RTGH ln
2)1(
ln
A
A
xRT
ART
同理, 2)1(
ln
B
B
xRT
BRT BA
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一、正规溶液( regular solution )
P
E
T
Gi )(
2. 性质: ② E
iS 0
超额自由能与温度无关。
③ iE RTGi
ln
Ti
1ln
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二、 S- 正规溶液( strictly regular solution )
3. 性质:
mmm T SHG
③ 混合吉布斯自由能
对二元系: BBAAm xRxxRxS lnln
BAmm xxUH
)lnln(G BBAABAm xxxxRTxx
)lnln(G BBAAm axaxRT
)lnln()lnln( BBAABBAA xxRTxxxxRT
BAEm xxG
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应明确:
2)1(
ln
i
i
x
(1) 式中 ,其中 常数,无因次,而 RT RT
能量,所以, 是能量纲,混合能。
(2) 与 、 T 无关。 ix
二、 S- 正规溶液( strictly regular solution )
3. 性质:
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( 1 )这是一条对称的抛物线,当 或 时,0Bx 1Ax
0,0 Em GH
mH EG三、 正规溶液 (或 )与浓度关系曲线
BAE
m xxGH
)1( AA xx
( 2 ) 极值点: 曲线斜率 )21()(
BB
m xdx
Hd
所以, x2=0.5 处为极值点。
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mH EG三、 正规溶液 (或 )与浓度关系曲线
( 3 )极值的性质
Ω>0 时, x2=0.5 处有极大值;
物理意义: Ω>0 ,吸热, x2=0.5 处有极大值,对 id 正偏差。
11
Ω<0 时, x2=0.5 处有极小值;
Ω<0 ,放热, x2=0.5 处有极小值,对 id 负偏差。 11
Ω=0 id1
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mG四、正规溶液 与浓度关系曲线 ( 自学 )
五、正规溶液性质的应用
( 1 ) 求法 0i
211 )1(ln x 与浓度无关。 时 , , 01 x 1ln
此时遵从亨利定律, 。所以,对正规溶液来说, 011
02
01 lnln
与浓度无关。故,由任意 浓度下的 可得出: i
20
)1(
lnln
i
ii x
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( 2 )由 、 判断溶液对理想溶液的偏差情况
RT
xi
i2)1(
ln 两者是对应的,因为对理想溶液,
0 , 0 , 1 i
对 id 正偏差时, 对 R 负偏差时, 0 , 0 , 1 i
0 , 0 , 1 i 、 越小 ,溶液对 id 偏差越小。
( 3 )△ H 亦可判断溶液对 id 的偏差情况:
iEii RTGH ln
△H<0 ,放热, 对 id 负偏差
11
△H >0 ,吸热,对 id 正偏差
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例题 在 1000~1500K 的温度范围内,液态 Cu-Zn 合金可视为正规溶液,已知常数 J19250
46.14)log(255.1)(
6620log * K
TKT
PZn
求:( 1 )在 1500K, 60%(mol )的 Cu 合金上方锌的蒸气压。 ( 2) 1500K ,生成此溶液的 mH
解:( 1 ) RZnZnZn aPP *
4.0Znx 依
2)1(
ln
Zn
Zn
xRTRT
RTxZnZn /)1(ln 2
所以 ZnZnZnZn xPP lnlnlnln *
kPaPZn 389.263
ZnZnZnZn xPP *
? mH( 2 )
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由实验得到, Zn-Cd 液态合金在 527℃ 时镉的活度系数值如下:
0.2 0.3 0.4 0.52.153 1.817 1.544 1.352
CdxCd
计算等摩尔数的 Zn-Cd 溶液中 CdH ZnH mHmS ZnG CdG mG
解:要计算 ,可利用的公式: iH iSiG
( 1) id 溶液 ,非 id =??;
ii
ii
i
xRTG
xRS
H
ln
ln
0
( 2 )正规溶液
iiii
ii
iEii
xRTaRTG
xRS
RTHH
lnln
ln
ln
六、实例
能否遵从( 2 )? 与 无关,守常。 2)1(
ln
i
i
x
ix
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0.2 0.64 0.7669 1.20 (1.1983) 0.3 0.49 0.5972 1.21 (1.2187) 0.4 0.36 0.4344 1.21 (1.2067) 0.5 0.25 0.3016 1.21 (1.2163)
基本守常,所以此溶液可近似按 S- 正规溶液处理。 因为, 5.0ix 325.1Cd 12006ln molJRTH CdCd
同理: 22 1
ln
1
ln
Zn
Zn
Cd
Cd
xx
3016.0lnln ZnCd 12006 molJH Zn
12006 molJHxHxH ZnZnCdCdm
KmolJHxHxRS ZnZnCdCdm 763.55.0ln314.8)(
12604763.58002006 molJSTHG mmm12604)5.0352.1ln(800314.8ln molJaRTGG CdCdZn
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理想溶液,无限稀溶液,
极稀溶液,正规溶液溶液中的 i 组元
溶液中的 i 组元活度
溶液中的 i 组元化学势
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