1 . JE D N A IN A ST AN JAIDE ALN O GGASAG L ASI:pV = mRTR - gasna konstanta koja zavisi od vrste gasa i predstavlja rad koji izvri 1 kg gasa kad mu se temperatura promeni za 1 Kpri konstantnom pritisku ( R = pV/mT(J/kgK)) !eljenjem jedna"ine sa masom #m# do$ijamo%pV = RT&ko se jedna"ina (') pomno(i molarnom masom) (kg / kmol )do$ijamo%pV) = )RT = Ru* T / n pV = n*Ru*Tn = m/) - $r molovagde je% V) = v* ) -zapremina jednog kmolaV) = ''+, m-/kmol = ''+, dm-/molRu = )* R - univerzalna gasna konstanta+ Ru = . -1, J/kmolK = .+-1, J/molKPRVI Z AKONT ER M O D I N A M I K E /redstavlja o$lik opteg zakona o odr(anju energije koji je primenjen na toplotne promene stanjaQ 12 = U + L 12gde je%0 = 0 ' - 0 1 - promena unutranje energije izmedju stanja 1 i '11' - dovedena (odvedena) toplota radnom telu izmedju stanja 1 i ' 21' - izvren (ulo(en) zapreminski rad izmedju stanja 1 i '!akle+ jedan deo dovedene koli"ine toplote troi se na promenu unutranje energije radnog tela a drugi na vrenje rada !a $i se toplota odvela od tela potre$no je ulo(iti radDRU G IZ AKONTE RM O D IN AM I K E 3 uslovima koji moraju $iti zadovoljeni pri trans4orma5iji toplotne energije u rad govori drugi zakon termodinamike6a"elna 4ormula5iija je da su svi termi"ki pro5esi nepovratni 7amim tim promena entropije( 7) adija$atski (toplotno) izolovanog sistema koga sa"injavaju% radno telo+ toplotni izvor (zagreja") i toplotni ponor (8ladnjak) ne mo(e $iti negativna9kvivalentna 4ormula5ija $ila $i da toplota ne mo(e spontano prelaziti sa 8ladnijeg na toplije telo $ez ulaganja rada ili drugi8 kompenza5ija u sistemu Takodje+ sva toplota izvora ne mo(e se pretvoriti u me8ani"ki rad2.3. 4.3to-ov termodinami"ki kru(ni 5iklus je prisutan kod $enziski8 motora sa unutranjim sagorevanjem /oto se radi o desnokretnom 5iklusu koji je prisutan kod toplotni8 maina+ stepen iskoridenja $i:e;=2k/1dov3snovni termodinami"ki pro5esi u samom 5iklusu su% 1-' adija$atska kompresija (sa$ijanje smee goriva-$enzina i vazdu8a putem klipa u 5ilindru) '-- izo8orsko dovo